u v v ab a b 在国际单位制中, 电位和电压的单位相同, 都为伏特 (V) 常用的电压单位还有千伏(kV) 毫伏 (mv) 和微伏 (μv) 电路中两点间的电压是不变的, 而各点的电位则随参考点的不同而不同因此, 在研究同一电路系统时, 只能选取一个电位参考点电动势 : 是指电源内部的

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楚版时
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1 电路基础复习提纲电路是电流的通路, 它是由电源负载和中间环节三部分按一定方式组合而成的电路的主要作用 :. 实现电能的传输分配和转换. 实现信号的传递和处理由理想电路元件组成的电路称为实际电路的电路模型, 简称电路图如下图所示在电路图中, 电路元件用图形符号表示常见的理想电路元件电流 : 在电场力的作用下, 电荷有规则地定向移动就形成了电流规定电流的方向为正电荷运动的方向或负电荷运动的反方向电流的大小为单位时间内通过导体横截面的电量, 称为电流强度, 简称电流, 用 i 表示, 即小写字母 i 表示电流随时间变化方向不随时间变化的电流称为直流电流, 用大写字母 I 表示, 于是在国际单位制中, 电流的单位为安培 (A) 常用的电流单位还有千安 (ka) 毫安 (ma) 和微安 (μa) 电压 : 电位 : 在电路中任选一点作为参考点, 则电场力把单位正电荷从某点移动到参考点所做的功称为该点的电位, 用 v(v) 表示电压 : 电场力把单位正电荷从 a 点移动到 b 点所做的功称为 a b 两点间的电压, 用 u ab (U ab ) 表示, 即电压的方向为由高电位 ( + 极性 ) 端指向低电位 ( - 极性 ) 端, 即电位降低的方向因此, 电路中两点间的电压也可用两点间的电位差来表示, 即

2 u v v ab a b 在国际单位制中, 电位和电压的单位相同, 都为伏特 (V) 常用的电压单位还有千伏(kV) 毫伏 (mv) 和微伏 (μv) 电路中两点间的电压是不变的, 而各点的电位则随参考点的不同而不同因此, 在研究同一电路系统时, 只能选取一个电位参考点电动势 : 是指电源内部的非电场力把单位正电荷由低电位 b 端移到高电位 a 端所做的功, 用 e(e) 表示, 即 dw e dq 电动势的实际方向为由低电位端指向高电位端, 即电位升高的方向, 因此, 电动势和电压的实际方向相反功率 : 就是电场力在单位时间内所做的功, 用 p(p) 表示, 即 dw dw dq p ui dt dq dt 在国际单位制中, 功率的单位为瓦特 (W) 常用的功率单位为千瓦(kW) 日常生活中所说的度电就是指功率为 kw 的元件在 h 内消耗的电能, 即 kw h: 度 =kw h= J 电场力做功将电荷从高电位推向低电位, 电荷的电势能降低, 元件吸收电功率, 元件为负载电机灯泡等用电设备都是负载电场力做功将电荷从低电位推向高电位, 电荷的电势能升高, 元件释放电功率, 元件为电源蓄电池, 发电机是电源电路的工作状态通路 : 如下图所示, 将开关合上, 接通电源与负载, 电路即处于通路工作状态, 又称为有载工作状态开路 : 当开关断开时, 电源未与负载接通, 电路处于开路工作状态, 又称为空载工作状态短路 : 当电源两边的导线由于某种原因而直接相连时, 电路处于短路工作状态理想电压源 ( 恒压源 ): 内阻 R 0 = 0 时的电压源, 不论负载电流如何变化, 输出的电压不变理想电流源 ( 恒流源 ): R 0 = 时的电流源, 不论负载阻值如何变化, 电流源输出电流不变电路定律定理和基本分析方法

3 欧姆定律 : 通过导体的电流与导体两端的电压成正比, 与导体的电阻成反比欧姆定律的表达式 I=U/R, 可变形为 U=IR 和 R=U/I 串联电路 R 的总值 : R 总 =R+R+R3 并联电路 R 的总值 : /R 总 =/R+/R+/R3 特例 : 电阻 R 和电阻 R 串联后, 等效为 :R 串 =R+R 电阻 R 和电阻 R 并联后, 等效为 :(/R 并 )=(/R)+(/R), 或 :R 并 =(R*R)/(R+R) 上图有支路 ; 节点 ; 回路 : 由支路 4,36,435,57 等组成. 基尔霍夫电流定律对任何节点, 在任一瞬间, 流入节点的电流等于流出节点的电流或者说, 在任一瞬间, 一个节点上电流的代数和为 0 基尔霍夫电压定律对电路中的任一回路, 沿任意绕行方向转一周, 其电位升等于电位降, 或电压的代数和为 0 叠加原理在有多个电源共同作用的线性电路中, 任一支路中的电流 ( 或电压 ) 等于各个电源分别作用时在该支路中产生的电流 ( 或电压 ) 的代数和戴维南定理任何线性有源二端网络都可以用一个等效电压源代替 : 等效电压源的源电压 U S 等于该有源二端网络的开路电压 ; 串联内阻 R 0 等于该网络中所有电源为零值 ( 恒压源短路, 恒流源开路 ) 时所得的除源二端网络等效电阻正弦交流电

4 交流电路中, 电流的大小和方向, 电压的大小和极性都随时间的变化而变动, 在任 - 瞬时的电流或电压的数值, 称为它的瞬时值正弦交流电是一个其电压 ( 或电流 ) 随时间按正弦规律作周期性变化的物理量周期 : 是指正弦量变化 - 个循环所需的时间, 用 T 表示, 它单位是秒 (s) 频率 : 是指正弦量每单位时间内变化的循环次数, 用 f 表示, 它的单位是赫兹 (Hz) 频率和周期的关系是互为倒数, T f 因为正弦量在 - 个周期内对应的角度变化为 π 弧度, 所以角频率 ω 和周期 T 及频率 f 的关系为 f T 如图 (a) 所示电路表示 - 段正弦电路, 当正弦电流在指定参考方向下通过该电路时, 其解析表达式为 i I m sin t i 该式称为正弦电流的瞬时值表达式式中三个量 I m ω 称为正弦量的三要素 I m 称为正弦电流的振幅它表示正弦电流变化过程中所能达到的最大值, 通常用下标 m 标注 ω 称为正弦电流的角频率它表示正弦量的对应的角度随时间变化的速度, 或者说, 表示单位时间增加的角度称为正弦电流的初相位或初相角, 简称初相它是正弦量在计时起点 (t=0) 时刻的相角, 反映正弦量的初始值, 即 t=0 时刻的值 i I sin t0 m i 称为相位角, 简称相位, 单位弧度 (rad), 工程中还习惯以度为单位正弦电流电路中, 电流与电压都是同频率的正弦量, 但是它们的相位并不 - 定都相同, 并且经常遇到频率相同的正弦量要比较相位差设两个同频率正弦量分别为 i I m sin t i I m sin t 有效值正弦量是一个随时间按正弦规律作周期性变化的物理量, 可以用瞬时值和最大值来表示但瞬时值描述较繁琐, 最大值又只能反映瞬间情况, 不能确切表达它的效果, 为此工程上引

5 入一个新概念, 即有效值下面从等效能量概念来定义有效值假设有两个阻值相同的线性定常电阻 R, 分别通以直流电流 I 和正弦电流 i, 在 - 个周期 T 内, 直流电流 I 和正弦电流 i 所产生的热量分别为 Q I 和 Q i, 如果在周期 T 内, 直流电流 I 和正弦电流 i 所产生的热量相等, 即, 则规定直流电流 I 的量值即为正弦电流 i 的有效值即有 I i t I t t I I T T T T d sin d m i m m U U m U E E m m Em 正弦量的有效值等于其最大值的倍当采用有效值时, 正弦电流电压的瞬时值表达式可表示成 i u I sin t U sin t i u T i 0 QI KI RT, Q K Ri dt 平常工程上凡是谈到周期电流电压或电动势的量值时, 若无特殊说明, 都是指有效值而言在交流测量仪表上指示的电流或电压也都是有效值但在分析各种电子器件的击穿电压或电气设备的绝缘耐压时, 要按最大值考虑电容元件和电感元件在交流电路中, 除要考虑电阻外, 还要考虑电感和电容的作用由于电路中的电压和电流随时间变动, 使得电路周围的电场和磁场也随时间变动变动的磁场将在电感中产生感应电动势, 变动的电场将在电容中产生位移电流, 影响整个电路中电压与电流的分布因此研究交流电路时必须引入电感元件和电容元件来建立电路模型电容在两块金属板之间充以不同的绝缘介质 ( 如云母绝缘纸电介质等 ), 就构成一个电容器充云母介质的电容器称为云母电容器, 充绝缘纸介质的电容器称为纸介电容器等电容器的特点是能在两块金属板上储集等量而异性的电荷其原理模型如图所示图中 +q 和 -q 是该元件正极板和负极板上的电荷 ( 量 ) 若电容元件上电压的参考方向规定由正极板指向负极板, 则任何时刻极板上的电荷 q 与电压 u 有以下关系 q Cu q 式中,C 定义为电容元件的电容即 C u C 取决于电容器极板的尺寸及其间介质的介电常数在国际 (SI) 单位制中, 电容的单位是法拉 (Farad), 记作法 (F) 常用的电容单位有微法皮法等, 其换算关系是微法 (μf)=0-6 法 (F) 皮法 (pf)=0 - 法 (F) 当作用于电容器的电压变动时, 电容器极板上的电荷也随之变动, 联接电容的导线中就会 du i C dt

6 有电流通过, 若电压与电流取关联参考方向时, 则电容元件在任 - 时刻的电流不是决定于该时刻电容的电压值, 而是决定于此时电压的变化率, 故称电容元件为动态元件电压变化越快, 电流越大 ; 电压变化越慢, 电流越小 ; 当电压不随时间变化时, 电容电流等于零, 这时电容元件相当于开路故电容元件有隔断直流的作用当 t=0 到时间电容元件上的电压为 0 时, 与电流的另 - 种关系式为 u C 电容电流是指与电容极板相联接的导线中的传导电流, 它是不能通过电容器极间的绝缘介质的电容 C 在某瞬间吸收的功率为 p ui 如果 u(t 0 )=0, 即电容从零电压开始充电到 u(t), 则在时刻 t 所储存的能量为 W ( t) Cu ( t) 电容元件是 - 种储能元件, 当电压的绝对值增加时, 电容从外界吸收能量, 储存于电场中 ; 电压的绝对值减小时, 电容向外界释放储存于其电场的能量, 可见电容元件并不消耗能量同时, 电容元件在任何时刻不可能释放出多于它吸收的能量, 因此, 它是 - 种无源元件使用实际的电容器, 当电容量不够时, 可将几个电容器并联使用当 n 个电容并联, 则等效电容为并联电容容量的代数和 n 当 n 个电容串联, 则等效电容为 C 总电容的倒数等于串联各电容的倒数之和 t 0 idt C k k 电感元件用导线绕制成线圈便构成电感器, 也称为电感线圈, 当 - 个匝数为 N 的线圈通过电流 i 时, 在线圈中建立磁场形成自感磁通电感线圈是 - 种储存磁场能量的电路器件如果线圈绕制得很紧密, 穿过线圈各匝的磁通近似为相等的, 则磁链为 N 电感元件的磁链与元件中的电流 i 有以下关系 Li 式中 L 定义为电感元件的电感, 亦称自感, 即 L 取决于线圈的几何形状尺寸匝数以及附近的介质的导磁性能在国际 (SI) 单位制中, 电感的单位是亨利, 记作亨 (H) 常用的单位有毫亨和微亨, 其换算关系为毫亨 (m H)=0 3 亨 (H) 微亨 (μh)=0 6 亨 (H) L 当线圈附近没有铁磁材料时, 电感 L 为 - 常量, 这种电感称做线性电感如果在线圈中放入铁磁材料, 则磁链 Ψ 与电流 i 的比值不等于常量, 这种电感称做非线性电感 i

7 电感元件也简称为电感, 其代表符号 L, 既表示电感元件, 也表示电感元件的参数电感量在电感元件中电流 i 随时间变化时, 磁通 ψ 磁链 Ψ 也随时间变化, 在元件中产生感应电动势 ( 亦称自感电动势 ) 这种现象称为电磁感应感应电动势 e 的大小与磁链的变化率成正比, 感应电动势的方向由楞次定律判定 ( 即感应电动势总是试图产生感应电流和磁通来阻碍 ( 即反对 ) 原磁通的变化 ) 根据法拉第电磁感应定律得 d di e L dt dt 由感应电动势而使电感元件两端具有的电压称为感应电压 ( 亦称自感电压 ), 用 u 表示 u 为电位降,e 为电位升,u 与 e 的参考方向相同 d di u L dt dt 为电感元件上电压与电流的伏安关系式它表明, 电感元件任 - 时刻的电压不是决定于此时刻的电流值, 而是决定于这 - 时刻电流的变化率, 故称电感元件为动态元件电流变化越快, 电感电压越大 ; 电流变化越慢, 电感电压越小 ; 当电流不随时间变化时, 电感电压等于零, 这时电感元件相当于短路电感从电流为零值开始充磁到 i(t), 则在时刻 t 所储存能量为 W ( t) Li ( t) 电感元件也是 - 种储能元件, 某 - 时刻 t 的储能只取决于电感 L 及这 - 时刻的电感的电流值, 并与其中电流的平方成正比当电流的绝对值增加时, 电感从外界吸收能量, 储存于磁场中 ; 电流的绝对值减小时, 电感向外界释放储存于其磁场的能量可见, 电感元件并不消耗能量同时, 电感元件在任何时刻不可能释放出多于它吸收的能量, 因此, 它也是 - 种无源元件 RLC 串联电路的电压与电流关系阻抗假设通过它的电流为 i I sin t i 根据基尔霍夫电压定律的相量表示式可知 U U U U R I jx I j X I [ R j ( X X )] I R L C L C L C 令 Z=R+j(X L -X C )=R+jX, 称为电路的复阻抗, 单位为欧姆 (Ω) 其中,X=X L -X C, 称为电抗, 单位也为欧姆 (Ω) RLC 串联电路中的瞬时功率为 : p ui U I sin ( t ) sin t UI cos UI cos ( t ) m m 平均功率或有功功率为 : T T P pd t [ UI cos UI cos t ]dt UI cos T 0 T ( ) 0 上式表明, 正弦交流电路中, 有功功率的大小不仅与电压电流有效值的乘积有关, 而且还与 cosφ 有关 cosφ 称为功率因数, 它是衡量电能传输效果的重要指标 RLC 串联电路中的有功功率为 P UI cos URI I R, 反映了电阻元件所吸收的功率

8 而电感元件与电容元件都要与电源进行能量互换, 其无功功率为 : Q Q Q U U I X X I UI L C ( L C) ( L C) sin 由于 RLC 串联电路中电压和电流存在相位差, 所以, 电路的有功功率一般不等于电路上电压和电流有效值的乘积 UI 我们把电路实际的 UI 称为视在功率, 用大写字母 S 表示, 即 S UI Z I 交流电源都有确定的额定电压 UN 和额定电流 IN, 其额定视在功率 UNIN 表示了该电源可能提供的最大有功功率, 故称为电源的容量用电设备功率因数低会引起以下两方面的不良影响 () 电源设备的容量不能得到充分利用 () 增加线路上的功率损耗由此可知, 提高功率因数, 不仅能使电源设备的容量得到充分利用, 同时也能大量节约电能因此, 提高功率因数对国民经济的发展具有非常重要的意义常用的交流电机等电感性负载的功率因数较低, 主要是由于负载正常工作需要一定的无功功率, 因此, 提高功率因数的最常用方法就是在电感性负载两端并联适当的电容器或同步补偿器有一电动机 ( 电感性负载 ), 其功率 P=0kW, 功率因数 cosφ=0.6, 接在 0V 50Hz 的工频电源上如果要将功率因数提高到 cosφ=0.9, 试求并联电容器的电容值及电容器并联前后的线路电流 ; 因 cosφ=0.6,cosφ=0.9, 所以,Φ=53.,Φ=5.8 根据补偿电容计算公式 P C U tan tan ( ) 所需并联电容器的电容值 C 为 3 00 C ( tan 53. tan 5.8 ) 6.6( μf) π500 RLC 串联谐振在 RLC 串联电路中, 当 X L =X C 时,Φ=0, 电压 u 和电流 i 同相, 电路呈电阻性, 发生串联谐振电路发生谐振时的谐振角频率 ω 0 和谐振频率 f 0 为 0 0 LC RLC 并联谐振 f π LC 在实际工程电路中, 常用的并联谐振电路如上图所示, 它是由线圈 L 和电容器 C 并联组成的, 其中,R 表示线圈的电阻当发生并联谐振时, 其电压 u 和电流 i 同相, 即 Φ=0, 电路呈电阻性谐振频率为 f 0 π 0 LC LC

9 非正弦周期量如下图所示矩形波电压锯齿波电压三角波电压及全波整流电压等都为非正弦周期量非正弦周期量通常都满足狄里赫利条件, 可以分解为傅里叶级数设周期量 f(t) 的周期为 T, 角频率为 ω, 则它可分解为下列傅里叶级数 : f() t A A sin( t )+ A sin( t )+ + A sin( kt )+ 0 m m km A A sin( kt ) 0 km k k 上式中, 第一项 A 0 不随时间变化, 称为恒定分量或直流分量 ; 第二项 A msin(ωt+φ ) 的频率与非正弦周期量的频率相同, 称为基波或一次谐波 ; 其余各项的频率为非正弦周期量频率的整数倍, 分别称为二次谐波三次谐波, 统称为高次谐波 k 三相交流电路三相交流电源 : 是指由三个频率相同幅值相等相位互差 0 的正弦电压源按一定方式连接起来的供电体系三相交流电一般是由电枢和磁极组成三相交流发电机产生的如上图所示, 磁极是转动的, 故又称为转子转子铁心上绕有励磁绕组, 用直流励磁选择合适的极面形状和励磁绕组的布置情况, 可使定子与转子间空气隙中的磁感应强度按正弦规律分布电枢是固定的, 故又称为定子定子铁心是由硅钢片叠成的, 其内圆周表面有槽, 槽内均匀嵌入了三个电枢绕组 U U V V 和 W W 其中,U V 和 W 分别绕组的始端,U V 和 W 分别绕组的末端这三个绕组的几何结构绕向和匝数都相同, 但绕组的始端或末端之间彼此相隔 0, 故称为三相绕组转子由原动机带动, 并以匀速按顺时针方向转动时, 每相绕组依次切割磁力线, 产生感应电动势, 在 U U V V 和 W W 三相绕组上将得到频率相同幅值相等相位互差 0 的三相对称正弦电压 u u 和 u 3 设三相对称电压的参考方向为由始端指向末端, 并以 u 为参考正弦量, 则有 u Umsint u Umsin( t 0 ) u3 Um sin( t 40 ) U m sin( t 0 )

三相对称电压正幅值 ( 或相应零值 ) 出现的顺序称为相序上图中的相序为 U V W, 称为正序, 即 V 相比 U 相滞后,W 相又比 V 相滞后反之,W V U 的相序称为负序电力系统一般采用正序为使电力系统能够安全可靠地运行, 通常规定, 三相交流发电机或三相变压器的引出线及配电站的三相电源线上, 涂以黄绿红三色来区分 U V W 三相三相电源的星形连接如下图所示,

10 三相对称电压正幅值 ( 或相应零值 ) 出现的顺序称为相序上图中的相序为 U V W, 称为正序, 即 V 相比 U 相滞后,W 相又比 V 相滞后反之,W V U 的相序称为负序电力系统一般采用正序为使电力系统能够安全可靠地运行, 通常规定, 三相交流发电机或三相变压器的引出线及配电站的三相电源线上, 涂以黄绿红三色来区分 U V W 三相三相电源的星形连接如下图所示, 将三相绕组的三个末端 U V 和 W 连接在一起形成一点 N, 而将三个始端 U V 和 W 作为输出端, 这种连接方式称为三相电源的星形连接在星形连接中, 末端的连接点 N 称为中性点或零点, 从中性点引出的导线称为中性线或零线从三个始端 U V 和 W 引出的三根导线 L L 和 L 3 称为相线或端线, 俗称火线三相电源中, 三条相线与中性线之间的电压称为相电压, 其有效值用 U U 和 U 3 表示, 或用 U P 表示 ; 而任意两相线之间的电压称为线电压, 其有效值用 U U 3 和 U 3 表示, 或用 U L 表示三相电源星形连接时, 其相电压和线电压显然是不相等的, 它们之间的关系为 : u u u u u u u u u 线电压也是频率相同幅值相等相位互差 0 的三相对称电压相电压与线电压的关系为 : 线电压 UL 是相电压 UP 的 3 倍, 且线电压在相位上比相应的相电压超前 30, 即从电源引出三根相线和一根中性线的供电方式称为三相四线制, 仅引出三根相线的供电方式称为三相三线制其中, 三相四线制供电方式可向用户提供相电压和线电压两种电压, 主要在低压供电中采用, 我国低压供电系统的相电压为 0V, 线电压为 380V;

11 三相电源的三角形连接把一相绕组的始端与另一相绕组的末端依次连接, 再从三个接点处分别引出三条相线, 这种连接方式称为三相电源的三角形连接显然, 三相电源三角形连接时, 线电压等于相应相电压, 即 U U U U U 3 U 3 3 三相负载的连接将三相负载的末端连接在一点 N, 并与三相电源的中性线相连, 三相负载的始端分别接到三根相线上, 这种连接方式称为三相负载的星形连接, 这种连接方式组成的电路称为负载星形连接的三相四线制电路, 如上图所示在这种连接方式中, 不论负载对称与否, 其相电压和线电压分别等于三相电源的相电压和线电压在三相负载星形连接时, 各相电源与各相负载经中性线构成各自独立的回路, 三相负载星形连接时, 相电流等于相应的线电流, 因此, 可以利用单相交流电路的分析方法来对每相负载进行独立分析电路中的负载为对称三相负载, 即 Z =Z =Z 3 =Z, 则此时的电路为对称三相电路由于电压对称及各相负载相同, 因此, 流过各相负载的电流也是对称的此时, 中性线的电流等于零, 因此, 取消中性线也不会影响三相电路的工作, 三相四线制电路实际上就变成了三相三线制电路, 如下图所示由于生产上的三相负载一般都是对称的, 因此, 三相三线制电路在生产上的应用极为广泛

12 三相负载的三角形连接将三相负载分别连接到三相电源的两根相线之间, 这种连接方式称为三相负载的三角形连接, 如下图所示由于每相负载都直接连接在电源的两根相线之间, 因此, 负载的相电压与电源的线电压相等, 且不论负载对称与否, 其相电压总是对称的, 即 U U3 U3 UP UL 负载三角形连接时, 其相电流与线电流是不同的若负载对称, 即 Z=Z3=Z3=Z, 则负载的相电流也是对称的线电流也是对称的, 其有效值为相电流的 3 倍, 其相位比相应的相电流滞后 30 三相交流电路的功率在三相交流电路中, 不论负载如何连接, 电路总的有功功率都等于各相有功功率之和, 即 P P P P3 在对称三相电路中, 由于各相电压相电流及阻抗角都相等, 因此, 上式可写为 P 3P 3U I cos P P P 无功功率为 Q 3U LILsin, 视在功率为 S 3U LIL 变压器变压器的结构 : 铁芯 : 是变压器的磁路部分, 由高磁导率材料组成, 用来增强线圈电流产生的磁通量, 同时形成封闭磁路为了减小磁滞损耗及涡流损耗, 铁芯通常由表面涂有绝缘漆厚度为 0.35mm 或 0.5mm 的硅钢片叠装而成绕组是变压器的电路部分, 它可由一个或多个线圈组成线圈用具有良好绝缘的漆包线纱包线等绕制而成, 线圈的层间和匝间线圈和铁芯之间及不同线圈之间都要进行绝缘工作时, 与电源连接的绕组称为一次绕组 ( 或初级绕组原边绕组 ), 与负载相连的绕组称为二次绕组 ( 或次级绕组副边绕组 ) 通常, 一二次绕组的匝数并不相等, 匝数较多的绕组电压较高, 称为高压绕组 ; 匝数较少的绕组电压较低, 称为低压绕组如下左图所示为变压器的结构示意图变压器的符号如右图所示

13 一二次绕组的电压变换关系为 : 由上式可以看出, 当输入电压一定时, 只要改变匝数比, 就可得到不同的输出电压 K> 时,N >N,U >U, 这种变压器称为升压变压器 ; 反之,K< 时,N <N,U <U, 这种变压器称为降压变压器一二次绕组的电流变换关系为 : I N I N K 上式表明, 变压器一二次绕组的电流之比与它们的匝数成反比其中, 一次绕组的电流由变压器所接负载的电流决定变压器不仅能变换电压和电流, 还能变换阻抗次级负载阻抗模 Z 经过变压器后, 反应到初级扩大了 K 倍 Z K Z 例 : 有一单相变压器, 其一二次绕组的匝数为 N =60 匝,N =0 匝若一次绕组上接上 0V 的交流电压, 求 :() 空载时, 二次绕组的电压为多少?() 二次绕组上接上 R =5Ω 的负载时, 一二次绕组的电流各为多少? 解 :() 空载时二次绕组的电压为 : U N 0 U 0 7.5(V) 60 0 N () 若二次绕组上接上 R=5Ω 的负载, 忽略线圈内电阻及漏磁通, 则二次绕组的电流为 : I U R (A) 5 0 一次绕组的电流为 N 0 I I (A) 60 N

电子技术基础 ( 第版 ) 3. 图解单相桥式整流电路 ( 图 4-1-3) 电路名称电路原理图波形图整流电路的工作原理 1. 单相半波整流电路 u 1 u u sin t a t 1 u 0 A B VD I A VD R B

电子技术基础 ( 第版 ) 3. 图解单相桥式整流电路 ( 图 4-1-3) 电路名称电路原理图波形图整流电路的工作原理 1. 单相半波整流电路 u 1 u u sin t a t 1 u 0 A B VD I A VD R B 直流稳压电源第 4 章 4.1 整流电路及其应用学习目标 1. 熟悉单相整流电路的组成, 了解整流电路的工作原理. 掌握单相整流电路的输出电压和电流的计算方法, 并能通过示波器观察整流电路输出电压的波形 3. 能从实际电路中识读整流电路, 通过估算, 能合理选用整流元器件 4.1.1 认识整流电路 1. 图解单相半波整流电路 ( 图 4-1-1) 电路名称电路原理图波形图 4-1-1. 图解单相全波整流电路