一根据所给图表，回答下列问题。

Size: px

Start display at page:

Download "一根据所给图表，回答下列问题。"

弘巴
5 years ago
Views:

1 第一篇力学 dr dv d r 位移时间加速度 r r ( t) v a ; r ( t) v( t) a( t) dt dt dt ( 向右箭头表示求导运算, 向左箭头表示积分运算, 积分运算需初始条件 : t t, v v ) r r, 相对运动对于两个相对平动的参考系 r r ' r, t t' ( 时空变换 ) v v' v ( 速度变换 ) a a' a ( 加速度变换 ) 若两个参考系相对做匀速直线运动, 则为伽利略变换, 在图示情况下, 则有 : x' x Vt, y' y, z' z, t' t vx ' vx V, v y ' v y, vz ' vz a ' a, a ' a, a ' a x 3 牛顿运动定律适用于惯性系质点, 牛顿第二定律是核心 dv d r 矢量式 : F ma m m dt dt x y y z z F 分量式 : F x ma ma x, F y dv m dt ma, y, F n F z ma ma n z ( 直角坐标 ) v m ( 弧坐标 ) 4 动量定理适用于惯性系质点质点系 dp 导数形式 : F dt 微分形式 : Fdt dp 中公教育学员专用资料

2 积分形式 : I ( Fdt) p 5 动量守恒定律适用于惯性系质点质点系若作用于质点或质点系的外力的矢量和始终为零, 则质点或质点系的动量保持不变若 F外, 则 p 恒矢量 6 在非惯性系中, 考虑相应的惯性力, 也可应用以上规律解题 * 在直线加速参考系中 : f ma 在转动参考系中 : f 7 质心和质心运动定理 mr m r * c m r, f * k mv' c () i i mvc mivi mac F mac () r 8 功的定义式: A F dr r m a i i x 直角坐标系中 : A F dx, A x x x, y F dx F dy x x, y y 自然坐标系中 : A s s F ds r, 极坐标系中 : A F dr F r r, rd b 9 动能 Ek mv, 势能 Ep( b) Ep( a) F保 dr ; 重力势能 : E p ( y) mgy ; 弹簧弹性势能 a E p ( r) k( r l) 动能定理适用于惯性系质点质点系 : A A 外内 E k 中公教育学员专用资料

3 机械能定理适用于惯性系 : A A ( 外 E k E p ) 非保内机械能守恒定律适用于惯性系, 若只有保守内力做功, 则系统的机械能保持不变, E k E p C 碰撞的基本公式 m v v v m v e( v m v v m ( 分离速度 e 接近速度 ) ) v ( 动量守恒方程 ) ( 牛顿碰撞公式 ) 对于完全弹性碰撞 e = ; 对于完全非弹性碰撞 e = ; 对于斜碰, 可在球心连线方向上应用牛顿碰撞公式力矩力对点的力矩 : o r F ; 力对轴的力矩 : ˆ zk r F 角动量质点对点的角动量 L o r p ; 质点对轴的角动量 L kˆ z r p 3 角动量定理适用于惯性系质点质点系质点或质点系对某点的角动量对时间的变化率等于作用于质点或质点系的外力 dl 对该点的力矩之和外 dt 4 角动量守恒定律适用于惯性系质点质点系 dl 对该轴的力矩之和 z z, dt 若作用于质点或质点系的外力对某点的力矩之和始终为零, 则质点或质点系对该点的角动量保持不变, 对该轴的角动量保持不变 5 开普勒定律 () 行星沿椭圆轨道绕太阳运行, 太阳位于一个焦点上 () 行星位矢在相等时间内扫过相等面积 (3) 行星周期平方与半长轴立方成正比 T /a 3 =C M m M (4) 万有引力定律 F G ; 引力势能 E p ( r) G r r m 3 中公教育学员专用资料

4 (5) 三个宇宙速度环绕速度 V Rg 7.9km / s ; 脱离速度 V V = km/s; 逃逸速度 V3 = 6 7 km/s 6 刚体的质心: rc miri / m rc rdm / 求质心方法 : 对称分析法, 分割法, 积分法 7 刚体对轴的转动惯量 I miri I r dm dm 平行轴定理 Io = Ic+md 正交轴定理 Iz = Ix+Iy 8 刚体的动量和质心运动定理: p mv F ma 9 刚体对轴的角动量和转动定理: L I I 刚体的转动动能和重力势能: Ek I E p mgyc 刚体的平面运动 = 随质心坐标系的平动 + 绕质心坐标系的转动动力学方程 : F ma c I c c c c c 动能 : E k mv c I c c 刚体的平衡方程 : F, 对任意轴第二篇电磁学电场强度 : 数值上等于单位正电荷在该点受到的电场力的大小, 也等于单位面积电通量的大小 ( 即电场线密度 ); 方向与该点的受力方向 ( 或者说电场线方向 ) 一致电场强度的计算: () 点电荷的电场强度 : = = 中公教育学员专用资料 4

5 () 电偶极子中垂线上任意一点的电场强度 : = ( 表示点到电偶极子连线的距离 ) (3) 点电荷系的电场强度 ( 电场的叠加原理 ) n q E E E E E r 3 n 3 i 4 r 3 电场线 : 电场线上任意一点的切线方向与该点的电场强度 E 的方向一致, 曲线的疏密程度表示该点电场强度的大小, 即该点附近垂直于电场方向的单位面积所通过的电场线条数满足 :E = dφ e ds 4 静电场电场线的特点 : () 电场线起于正电荷 ( 或无穷远 ), 终于负电荷 ( 或伸向无穷远 ), 在无电荷的地方不会中断 ; () 任意两条电场线不相交, 即静电场中每一点的电场强度只有一个方向 ; (3) 电场线不形成闭合回路 ; (4) 电场强处电场线密集, 电场弱处电场线稀疏 5 电场强度的通量 : E S ES cos 一般情况下, 电场不是均匀的, 电通量的计算公式为 : E ds, 非闭合曲面 S = E ds, 闭合曲面 S 6 电荷的量子化 : 电子或质子数自然界带有最小电荷量的粒子, 任何带电体或其他微观粒子所带的电荷量都是电子或质子的整数倍, 物体所带的电荷量不可能是连续地去任意量值, 而只能取某一基本单元的整数倍值电荷量的这种只能取分立的不连续量值的性质称为电荷的量子化 7 电荷守恒定律 : 电荷既不能被创造, 也不能被消灭, 它们只能从一个物体转移到另一个物体, 或者是从物体的一部分转移到另一部分, 也就是说, 在任何物理过程中, 电荷的代数和是守恒的它是物理学中普遍的基本定律 5 中公教育学员专用资料

6 8 当带电体的形状和大小与它们之间的距离相比允许忽略时, 可以把带电体看作点电荷 9 在真空中, 两个静止点电荷间的相互作用电力的方向沿着它们的连线 ; 同号电荷相斥, 异号电荷相吸 ; 其大小与它们的电量的乘积成正比, 与它们之间距离的平方成反比其数学形式为静电场的高斯定理 n () E ds q S i o i qds q q () 点电荷在球形高斯面的圆心处 : Φ 4 R S 4 R 4 R o o o, 点电荷在任意形状的高斯面内, 通过球面 S 的电场线也必通过任意曲面 S, 即它 q 们的电通量相等为, q Φ E ds S o o 电荷 q 在闭合曲面以外, 穿进曲面的电场线条数等于穿出曲面的电场线条数, 即 d S Φ S E (3) 点 P 在球外 ( r R ) E ds E ds E4r E S 4 r E, 电荷量 q 均为分布在球面上点 P 在球内 ( r R ), qr E, 电荷量 q 均为分布在球体内 3 4 R 电荷均为分布在无限大平面上 : E, 其中是平面上的电荷密度一对电荷密度等值异号上午无限大均匀带电的平行平面见场强的大小为 E (4) 点 P 在带电圆柱外 ( r R f k q q r h ), 利用高斯定理 rhe E r q q E, 电荷量 q 均为分布在圆柱面上点 P 在带电圆柱内 ( r R ), r E, 电荷量 q 均为分布在圆柱体内 4 R 中公教育学员专用资料 6

7 其中为带电圆柱体单位长度所带的电量静电场的安培环路定理: d l L E 静电场力是保守力或静电场是保守场 3 电势的计算点电荷电场中的电势 : V P q 4 r 点电荷系电场中的电势 ( 电势叠加原理 ): n n i P P P P P n P i i i 4 ri V E dl E dl E dl E dl E dl 4 等势面性质: () 等势面与电场线处处正交 () 等势面较密集的的地方场强大, 较稀疏的地方场强小 5 导体静电平衡状态: 导体内没有电荷做任何宏观定向运动的状态, 必要条件导体内任一点的电场强度都等于零 6 处于静电平衡状态下的导体的性质: () 导体内部, 电场强度处处为零 ; 导体表明的电场强度方向垂直该处导体表面 ; 电场线不进入导体内部, 而与导体表面正交 () 导体内部表面各处电势相同, 整个导体为一个等势体 (3) 导体内无净电荷, 净电荷只分部于导体外表面 (4) 导体表面上各处的电荷面密度与该处表面紧邻处的电场强度大小成正比 (5) 孤立导体表面各处的电荷面密度与各处表面的曲率有关, 曲率越大的地方, 面密度也越大 7 空腔导体: () 导体空腔内无带电体的情况 : 当导体空腔内没有其他带电体时, 在静电平衡条件下, 空腔内部电场强度处处为零, 整个空腔是一个等势体 ; 若空腔带电, 则电荷只分布在导体壳外表面, 空腔内表面处处没有电荷 () 导体空腔内有带电体 ( 电量为 q) 的情况 q 7 中公教育学员专用资料

8 空腔导体原来不带电, 空腔外表面感应电荷为 q, 空腔内表面感应电荷为 -q 如果空腔导体原来带电量 Q, 则内外表面电荷量分别加上 Q 8 电介质中的高斯定理: D ds q S 9 电容器 () 平行板电容器 : C d () 球形电容器 : C S 4 RARB R B R L C (3) 柱形电容器 : R ln R 电容器的联接 () 电容器的串联 : C C C C n () 电容器的并联 : C C C Cn We 静电场的能量密度: we E ED V 毕奥萨伐尔定律 B = μ π l B A A Idlsinθ r () 一段载流直导线的磁场 :B = μ I πx θ sinθdθ = μ I θ (cosθ cosθ πx ) 无限长直导线的磁场 :B = μ I πx 半无限长直导线的磁场 :B = μ I 载流直导线的延长线上的磁场为零 ; πx () 圆电流轴线上的磁场 :B = 圆心处 :B = μ I R 当 x R 的时候,B = μ IS πx (3) 磁矩 :m = ISe n μ IR (R +r ) / = μ IS π(r +r ) / 中公教育学员专用资料 8

9 载流直螺线管轴线上的磁场 (n 为单位长度螺线管匝数 ) 有限长 :B = μ ni(cosβ cosβ ) 无限长 :B = μ ni 长直螺线管的端点 :B = μ ni 3 磁感线的性质 : 磁感线是没有起点也没有终点的闭合曲线 ; 磁感线总是与产生磁场的电流互相套链, 磁感线的方向与电流方向服从右手螺旋法则 ; 任意两条磁感线不相交, 即磁场中每一点的磁感应方向只有一个方向 ; 磁场强处磁感线密集, 磁场弱处磁感线稀疏 4 磁场的高斯定理 : 5 磁力矩 :M = m B S B ds 6 特殊分布电流磁场的计算磁场是非保守场 I B ( r R) r 长直圆柱形载流导线内外的磁场 Ir B ( r R) R 载流长直螺线管内的磁场 : B NI l NI 载流螺线环内的磁场 : B r 7 感生电场与静电场的区别 : 激发源不同 : 静电场是由静止的电荷激发, 而感生电场由磁场激发 ; 性质不同 : 环路定理表明, 静电场是保守场, 感生电场是非保守场 ; 电场线不同 : 静电场的电场线不闭合不相交 ( 有源场 ), 感生电场的电场线闭合无头无尾 ( 无源场 ) 8 磁场的能量 : W m = LI, 磁场密度为 :ω m = B μ = BH 9 中公教育学员专用资料

10 d N d 9 自感: L, 自感电动势的计算 : L L dt dt 3 互感系数的计算: M I I 当是耦合线圈时, 则 M 3 互感电动势的计算 : L L, M L L d d di di M dt di dt dt 或 d d di di M dt di dt dt N 物体在线性回复力 F kx 第三篇光学作用下的运动就是简谐振动, 其动力学方程为 d x x dt (x 表示线位移或角位移 ); 弹簧振子简谐振动的运动学方程为振动方程: x Acos t k m g, 单摆 l 振幅 A, 相位 ( t ), 初相位, 角频率, 周期 T, 频 T 率, 由振动系统本身参数所确定 ; A 可由初始条件确定 : A= v v x, arctan x 3 在简谐振动中, 动能和势能互相转换, 总机械能保持不变 ; 对于弹簧振子, Ek E p ka m A 4 两个简谐振动的合成分振动特点合振动特点方向相同, 频率相同与分振动频率相同的简谐振动中公教育学员专用资料

11 方向相同, 频率不同, 频率成整数比方向相同, 频率不同, 频率较高, 又非常接近方向垂直, 频率相同方向垂直, 频率不同, 频率成整数比 5 阻尼振动 () 阻尼振动的动力学方程 : Δα=±nπ 合振幅最大 Δα=±(n+)π 合振幅最小不是简谐振动, 振动周期等于分振动周期的最小公倍数出现拍现象, 拍频等于分振动频率之差运动轨迹一般为椭圆 Δα=±nπ 简谐振动 (ⅠⅢ 象限 ) Δα=±(n+)π 简谐振动 (ⅡⅣ 象限 ) 利萨如图形, 花样与振幅频率初相有关 d x d x x d t d t () 阻尼振动的三种情形过阻尼欠阻尼临界阻尼 d x d x F 6 受迫振动动力学方程: x cosdt d t d t m 其稳定解为 x A cos( t ),ω 是驱动力的频率,A 和 φ 也不是由初始条 A 件决定, f / ( ) 4, tg 中公教育学员专用资料

12 当 7 机械波的几个概念 : 时, 发生位移共振 () 横波 : 振动方向与传播方向垂直 ; () 纵波 : 振动方向与传播方向平行, 靠波的疏密部传播 (3) 机械波产生条件 : 波源 ; 弹性介质机械振动在弹性介质中的传播形成波, 波是运动状态的传播, 介质的质点并不随波传播 (4) 描述波的几个物理量 : 波长 λ: 一个完整波形的长度 ; 周期 T: 波前进一个波长的距离所需要的时间 ; 频率 ν: 单位时间内波动所传播的完整波的数目 ; 波速 μ: 某一相位在单位时间内所传播的距离 u T 波在不同介质中的频率不变 ; 不同频率的波在同一介质中的波速相同波线 : 沿波传播方向的有向线段它代表波的传播方向波面 : 振动相位相同的所构成的曲面, 又称波阵面 8 平面简谐波的波函数 x y Acos ( t ) u, 沿 x 轴正方向 ; x y Acos ( t ) u, 沿 x 轴负方向 ; t x y Acos ( t x / ) 或 y Acos ( ) T 相距为 x 的两点振动的相位差 : x 9 波的平均能量密度 A, 波的平均能流密度 I A V 中公教育学员专用资料

13 惠更斯原理: 波动所到达的媒质中各点, 都可以看作为发射子波的波源, 而后一时刻这些子波的包络面是新的波阵面 () 波的衍射 : 波在传播过程中, 遇到障碍物时其传播方向发生改变, 绕过障碍物的边缘继续传播 () 反射和折射波的叠加原理: () 波的叠加原理在相遇区域内任一点的振动为各列波单独存在时在该点所引起的振动位移的矢量和 () 波的干涉 : 频率相同振动方向平行相位相同或相位差恒定的两列波相遇时, 使某些地方振动始终加强, 而使另一些地方振动始终减弱的现象, 称为波的干涉现象干涉条件 : 同振动方向, 同振动频率, 相位差恒定相干波源 : 若有两个波源, 它们的振动方向相同频率相同周相差恒定, 称这两波源为相干波源干涉条纹出现的条件 : 设两相干波源 S 和 S 激发的相干波分别为 : t r y A cos T r r P y t r A cos T S S 在相遇区域内 P 点的振动为两同方向同频率振动的合成合振幅 : A A A A A cos 相位差 : r r 波程差 : r r (3) 干涉相长与干涉相消 : 3 中公教育学员专用资料

14 干涉相长 ( 加强 ) 的条件 : cos, 即 : r r k, k,, r r k, k,, 即波程差为 :A=A+A, 当相位差是 π 的整数倍或波程差为波长的整数倍时, 干涉相长加强干涉相消大的条件 : cos, r r (k ), 即波程差为 (k ), k,, A A A, 当相位差是 π 的奇数倍或波程差为半波长的奇数倍时, 干涉相消其他值, A A A A A 驻波方程 k,, () 驻波 : 是两列同振幅沿相反方向传播的相干波的干涉波节间距 : () 波节 : 振幅为零 ( 静止不动 ) 的点 ; 波腹 : 振幅最大的点 (3) 驻波方程 : 设两列沿同一直线相向传播的同振幅相干波, 其初相为零, 即 t x 入射波 : y Acos T t 反射波 : y Acos T x y y y t x Acos Acos T x t Acos cos T x 驻波方程 : y Acos cost t T x 驻波的波形能量都不能传播, 驻波不是波, 是一种特殊的振动中公教育学员专用资料 4

15 半波损失 : 波从波疏媒质入射到波密媒质界面反射时, 有相位的突变, 称存在半波损失 ( 反之则不存在 ) V V 3 多普勒公式: v ' v, 在运用此公式时, 以波速 V 为正方向, 从而确定 V VS 的正负 V VS 4 获得相干光的两种方法 : 分波面和分振幅 ; 5 光程差与相位差的计算 : 6 薄膜干涉和劈尖干涉属于分振幅干涉 ; 7 获得线偏振光的三种方法 : 偏振片 ; 利用光在界面反射和折射时光的偏振态的改变获得 ; 双折射分出两种偏振光 ; 8 根据圆孔衍射提高分辨率的途径有 : 增大通光孔径和减小波长干涉类型杨氏双缝干涉薄膜干涉和劈尖干涉光程差计算 k; k,, ; 强 r r (k ) ;,,3 弱 k ; k; k,, ; 强 nd ; 如果上下表面都发生半 (k ) ; k,,3 弱波损失或者都不发生半波损失, 不用加上 ; 如果只有一个表面发生半牛顿环波损失, 需要加上 ; k ; k,, ; 强 nd ; 如果上下表面都发生半 (k ) ; k,,3 弱波损失或者都不发生半波损失, 不用加上 ; 如果只有一个表面发生半衍射类型波损失, 需要加上光程差计算 ; 5 中公教育学员专用资料

16 单缝衍射圆孔衍射 k; k, ; 暗 a sin (k ) ; k,,3 亮 ; 中央亮纹位置 D. ; 表示亮斑的半角宽度 ; () 与干涉有关的计算, 包括双缝干涉薄膜干涉劈尖干涉牛顿环干涉 ; () 与衍射有关的计算, 包括单缝衍射圆孔衍射 ; (3) 与偏振有关的计算, 包括马吕斯定律 ( 计算偏振光透过偏振片的光强 ) 布儒斯特角的计算第四篇热学准静态过程 () 把研究的宏观物体称为热力学系统, 也称系统工作物质 ; 而把与热力学系统相互 () 准静态过程 : 从一个平衡态到另一平衡态所经过的每一中间状态均可近似当作平衡态的过程准静态过程在平衡态 p V 图上可用一条曲线来表示 V V (3) 准静态过程功的计算 W pdv, 气体所作的功等于 P---V 图上过程曲线下的面积, 系统所作的功不仅与系统的始末状态有关, 而且与路径有关, 故功是过程量 (4) 热量 : 系统与外界之间由于温差而传递的能量, 热量也是过程量热平衡定律 ( 热力学第零定律 ) () 如果两个热力学系统中的每一个都与第三热力学系统处于热平衡, 则它们彼此也必定处于热平衡 () 理想气体状态方程 : pv nrt 3 气体分子动理论中公教育学员专用资料 6

17 () 热运动扩散的快慢和布朗运动的剧烈程度都与温度的高低有显著的关系, 随着温度的升高, 扩散过程加快, 悬浮颗粒的运动加剧 () 压强 : 单位时间内单位面积器壁所获得的平均冲量, 是一个统计平均量, p n 3 (3) 温度是大量分子热运动的集体体现, 含有统计意义对于单个的分子, 它的温度没有意义 4 能量均分定理 3 kt () 在温度 T 的平衡状态下, 物质 ( 气体液体或固体 ) 分子的每一个自由度都具有相同的平均动能, 其大小都等于 kt () 单原子分子 : kt ; 刚性双原子分子 : kt ; 双原子分子 : kt (3) 所有分子各种形式动能和势能的总和叫做气体的内能 3 7 (4) 单原子分子气体内能, u RT ; 双原子分子气体内能, u RT 5 气体分子的平均碰撞频率和平均自由程 () 分子在连续两次碰撞之间所通过的自由路程的平均值, 称为分子的平均自由程, 用表示 () 每个分子平均在单位时间内与其他分子相碰的次数, 称为平均碰撞频率, 用 Z 表示 (3) 平均自由程和平均碰撞频率 Z 间计算关系为 : 6 理想气体分子的三种速率 v Z 7 中公教育学员专用资料

18 kt () 最概然速率 v p m ; 平均速率 v 8kT m ; 方均根速率 v 3kT m () 三种速率的关系 v >v> v p 7 热力学第一定律 () 理想气体的内能 : 理想气体不考虑分子间的相互作用, 其内能只是分子的无规则运动能量 ( 包括分子内原子间的振动势能 ) 的总和, 是温度的单值函数内能是状态量 E E( T) irt 理想气体内能变化与 C 的关系 de C dt V, m () 热力学第一定律 : 系统从外界吸收的热量, 一部分使系统的内能增加, 另一部分使系统对外界做功 V, m Q E E W 对于无限小过程 dq de dw ( 注意 : 各物理量符号的规定 ) (3) 四个重要过程等体过程 ; 等压过程 ; 等温过程 ; 绝热过程 8 循环 () 循环 : 系统经过一系列状态变化后, 又回到原来的状态的过程叫循环循环可用 p V 图上的一条闭合曲线表示热机 : 顺时针方向进行的循环热机效率 W Q Q 致冷机 : 逆时针方向进行的循环致冷系数 e W Q Q Q Q Q () 卡诺循环 : 系统只和两个恒温热源进行热交换的准静态循环过程卡诺循环由两个等温过程和两个绝热过程组成 T 卡诺热机效率 T 中公教育学员专用资料 8

19 T 卡诺致冷机致冷系数 e T T 9 热力学第二定律 () 开尔文表述 : 不可能制造出这样一种循环工作的热机, 它只使单一热源冷却来做功, 而不放出热量给其他物体, 或者说不使外界发生任何变化 () 克劳修斯表述 : 不可能把热量从低温物体自动传到高温物体而不引起外界的变化 (3) 热力学第二定律的实质 : 自然界一切与热现象有关的实际宏观过程都是不可逆的可逆与不可逆过程: 在系统状态变化过程中, 如果逆过程能重复正过程的每一状态, 而不引起其他变化, 这样的过程叫做可逆过程反之称为不可逆过程卡诺定理: () 在相同高温热源和低温热源之间工作的任意工作物质的可逆机都具有相同的效率 ; 工作在相同的高温热源和低温热源之间的一切不可逆机的效率都不可能大于可逆机的效率熵熵增加原理 () 熵 : 在可逆过程中, 系统从状态 A 改变到状态 B, 其热温比的积分是一态函数熵的增量 S B BdQ S A 或 A T dq ds T () 熵增原理 : 孤立系统的熵永不减少孤立系统中的可逆过程, 其熵不变 ; 孤立系统中的不可逆过程, 其熵要增加第五篇量子力学和相对论不确定性关系式 () 坐标一动量不确定关系式 : xpx, ypy, zpz 9 中公教育学员专用资料

20 () 能量一时间不确定关系式 : Et 电子自旋 () 斯特恩一盖拉赫 ( Stern- Gerlach) 实验证实了原子在磁场中的空间量子化照相板上原子的沉积只有条, 自旋磁矩在外磁场方向上只有两个分量 () 电子自旋假说由两位荷兰学者乌伦贝克和古兹密特提出的 (3) 电子自旋角动量的量子化 h S s( s ) (4) 电子自旋磁矩在外磁场方向的投影 S Z h ( ) (5) 泡利不相容原理在一个原子系统内, 不可能有两个或两个以上的电子具有相同的状态, 亦不可能具有相同的四个量子数 (6) 能量最低原理原子系统处于正常状态时, 每个电子趋向占有最低的能级 3 质量对速度的依赖关系 m 相对论质量速度关系 : m v c 4 相对论质量质能方程 : E mc 中公教育学员专用资料

principles but also materialistic philosophy of mastering the real world. Through the course, students acquire the ability to model and then qualitati

principles but also materialistic philosophy of mastering the real world. Through the course, students acquire the ability to model and then qualitati 课程代码 : GE03005 课程名称 : 普通物理 A(1) 选用教材 : 大学物理学陈曙光主编湖南大学出版社 2009.12 授课学期 : 每学年春季学期适用专业 : 理工科各专业 (2013 年 : 计科专业节能专业软件专业 ) 课程学分 :3 授课教师 : 肖时芳授课时间, 地点 : 见各学期课表 (2013 年周一 5678 周三 5678, 复 308 复 302 复 502) 讨论时间,

一 根据所给图表，回答下列问题。

一根据所给图表，回答下列问题。