垂直调节 前后调节 左右调节 针孔 图 2. 针孔滤波器实物图 4. 实验器材激光器 ( 含夹持装置 ) 针孔滤波器( 包括三维调节支架 扩束物镜和针孔 ) 观察屏 ( 含干板夹 ) 中间带有小孔的分划板及其支杆 套筒 滑块等 5. 实验内容 1) 依次打开激光器电源开关和钥匙旋钮使其出光, 在观察
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- 砂船 贝
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1 实验一针孔滤波实验 1. 引言在许多光学实验中, 光学元件上常常不可避免地存在一些瑕疵 灰尘 油污等, 而光束经过的空气中也通常存在许多悬浮的微粒, 因此当光束经过这些光学元件或空气时将产生光的衍射现象而产生杂散光, 导致之后的光场中存在许多衍射斑纹, 形成相干噪声 为了改善光场质量, 通常可采用针孔滤波的方法来滤除这些杂散光 2. 实验目的 1) 学习光学实验中常用的针孔滤波法 ; 2) 熟悉针孔滤波法的具体调节, 为后续其他实验做准备 3. 基本原理理想的激光束近似具有高斯型振幅或光强分布, 细激光束经过短焦距的透镜聚焦后, 根据傅里叶光学 ( 详见第 14 章 傅里叶光学 ) 的原理, 在透镜后焦面上将得到输入光场的频谱, 且仍为高斯分布 然而, 实际输入的光束为高斯型分布与噪声函数的叠加, 而噪声的高频成分一般很丰富, 因而可以认为频谱面上的噪声谱和信号谱是近似分离的, 只要选择适当的针孔直径, 就可以滤去高频的噪声, 获得平滑的高斯分布 换句话说, 针孔的作用是只让激光束中的无干扰部分通过, 起着低通滤波器的作用, 它能消除扩束镜以及在扩束以前光束经过的路径中所产生的高频噪声, 如图 1 所示 图 1. 针孔滤波原理示意图针孔滤波器一般采用在厚度为 0.5 mm 的铟钢片上利用激光打孔的方法制成的直径 5-30 μm 的针孔 针孔使用时需要放置在扩束镜后焦面上的亮斑处, 因此通常针孔和扩束镜需要安装同在一个支架上, 并可利用三个互相垂直的方向调节旋钮来调节针孔的位置, 如图 2 所示, 其中前后调节旋钮可使扩束物镜靠近或远离针孔, 而垂直和左右两个调节旋钮可统称为横向调节旋钮, 其作用是调节针孔的横向位置, 使其与扩束物镜的光轴重合, 进而与扩束物镜后焦面中心处的亮斑重合 1
2 垂直调节 前后调节 左右调节 针孔 图 2. 针孔滤波器实物图 4. 实验器材激光器 ( 含夹持装置 ) 针孔滤波器( 包括三维调节支架 扩束物镜和针孔 ) 观察屏 ( 含干板夹 ) 中间带有小孔的分划板及其支杆 套筒 滑块等 5. 实验内容 1) 依次打开激光器电源开关和钥匙旋钮使其出光, 在观察屏表面固定一张白纸并将其置于激光出口较远距离处, 将分划板置于二者之间, 配合其前后移动反复调节激光器夹持装置使出射的激光束平行于导轨, 即分划板在近处或远处时激光束均能通过其中心小孔, 取下分划板, 在观察屏的白纸上用笔记录激光束的位置 ; 2) 将未安装针孔的针孔滤波器 ( 如已安装针孔, 参照第 6 步先将针孔取下 ) 固定于激光器和观察屏之间 ( 方向如图 3 所示 ), 调节针孔滤波器支架的高度使扩束物镜与激光束共轴, 即令观察屏上的圆形光斑中心与观察屏上所做的记号重合, 记录此时的光斑质量 ; 3) 安装针孔 ( 注意切勿碰触针孔面 ), 调节针孔滤波器支架的两个横向调节旋钮 ( 即垂直和左右旋钮 ) 并直接观察针孔面, 直至针孔面出现一个小亮点, 然后调节前后旋钮使扩束物镜向针孔靠近, 靠近过程中若小亮点消失或明显变暗, 则停止靠近并再次调节横向旋钮使小亮点变亮后再继续调节前后旋钮 ; 将观察屏移到近处, 当白纸上可以看到小亮斑后停止直接观察针孔面 ( 避免激光损伤眼睛 ); 4) 观察观察屏上的小亮斑, 重复第 3 步的调节 ( 即交替调节横向旋钮和前后旋钮 ) 使观察屏上的小亮斑继续变大 变亮, 同时以所做标记为中心, 直至观察到亮暗相间的同心环状光斑 ( 实为菲涅尔衍射图样 ); 5) 最后再微调三个旋钮, 使衍射图样的中央亮斑半径不断扩大, 同时亮度逐渐增加, 直至获得最亮 最均匀 以观察屏上所做标记为中心且周围环状结构基本消失的圆形光斑, 记录此时的光斑质量并与针孔滤波前的光斑质量做比较 ; 2
3 6) 实验结束, 关闭激光器 ( 依次关闭钥匙旋钮和电源开关 ), 调节针孔滤波器支架的前后旋钮使扩束物镜后退, 取下针孔并保存好 ( 注意针孔面不能接触桌面 工作台或其他元器件, 也不能用手碰触, 取下的针孔应用油纸包覆以避免落灰 ), 其他元器件恢复原样 ( 养成良好的实验习惯 ) 图 3 针孔滤波器实验装置参考图注意 : 针孔滤波器调节过程的第 4 步实际上是典型的菲涅耳衍射过程 ( 详见第 13 章 光的衍射 ), 因为此时扩束物镜的焦点离针孔还较远, 短焦距物镜将细激光束聚焦后又形成发散光束照射在针孔上 ( 相当于点光源照明 ), 观察屏上的圆环亮斑便是针孔的菲涅耳衍射图样 ( 详见第 13.2 节 菲涅耳衍射 ) 6. 思考题 1) 你是如何理解针孔滤波的作用的? 你认为针孔应该越大越好还是越小越好? 结合学过的信号处理知识说说你的看法 2) 如果你最终得到的最亮最均匀的光斑始终无法以所做标记为中心, 你认为是什么原因造成的? 应如何改进? 实验二迈克尔逊干涉仪实验 1. 引言两束光波的干涉需要满足一定的条件, 即两束光的频率相同 振动方向相同 相位差恒定 实际上, 光源发出的光波是一个个波列, 原子这一时刻发出的波列与下一时刻发出的波列, 其光波的振动方向和相位都是随机的, 因此两个普通的独立光源产生的光波是无法发生干涉的, 即使同一光源的不同部位发出的光波也不能满足干涉条件, 只有同一原子发出的同一波列相遇才能相干 所以, 要获得两个相干光波, 必须利用同一发光原子 ( 发光点 ) 发出的光波, 通过具体的干涉装置来获得两个相关联的光波, 它们相 3
4 遇时频率 振动方向和初相位将随着原光波同步变化, 因此两束光仍可能有恒定的相位差, 能够产生干涉 但它们相遇时还必须满足两叠加光波的光程差不超过光波的波列长度这一补充条件 由一个光波获得两个或多个相干光波的方法有分波前法和分振幅法两类, 其中迈克尔逊干涉仪是最典型的分振幅干涉装置 2. 实验目的 1) 学习组装并调节迈克尔逊干涉仪 ; 2) 观察点光源产生的非定域干涉条纹, 加深对非定域干涉的理解 ; 3) 观察和分析干涉条纹可见度随光程差的变化规律, 加深对光源相干长度的理解 3. 基本原理 3.1 迈克尔逊干涉仪及其非定域干涉条纹迈克尔逊干涉仪是采用分振幅方法产生双光束以实现光的干涉的典型装置, 其原理如图 1 所示 ( 距离未按比例画, 且为便于显示将反射光束与入射光束分开画 ) 其中 S 为单色点光源,M 1 M 2 为互相垂直放置的两个平面反射镜,BS 为分束镜, 置于 M 1 和 M 2 法线的交点上, 并分别与 M 1 M 2 成 45 角 点光源 S 发出的球面波经 BS 后表面的镀膜层分为两束光, 这两束光分别经 M 1 M 2 反射又回到 BS, 并分别在 BS 上透过和反射, 之后两束光在 BS 的另一侧空间形成一个非定域的干涉场 将观察屏垂直于光束方向置于该干涉场中, 便可在观察到干涉条纹, 即非定域干涉条纹 图 1 中 M 2 为 M 2 在 BS 上反射形成的虚像,S 1 S 2 则分别为光源 S 在 M 1 和 M 2 中的虚像, 因此观察到的干涉条纹也可以看成虚点光源 S 1 S 2 发出的两个球面波干涉的结果 当 M 2 平行于 M 1 时, 观察屏上将出现圆形的等倾干涉条纹, 其中心点在 S 1 和 S 2 的连线上, 中心点光强取决于 S 1 和 S 2 之间的距离 2d( 其中 d 为 M 1 和 M 2 的距离 ), 即 : I A Bcos 4 d, 因此当 2d=n 时 (n 为整数 ), 中心将出现亮点 ; 而当 2d=(n+1/2) 时, 中心将出现暗点, 即连续调节其中一个反射镜的位置, 可以观察到圆形条纹的变化 另外, 圆形条纹的粗细和疏密程度也与 d 有关, 当 d 减小时, 圆形条纹将变得疏而粗 ; 而当 d 增大时, 圆形条纹将变得细而密 若将 M 1 ( 或 M 2 ) 转动一个小角度, 则 M 1 和 M 2 不再平行, 观察屏上出现的将不再是圆形的等倾干涉条纹, 即不再是圆形的封闭曲线, 而是变成弯曲的曲线 ( 实际上是双曲线或椭圆的一部分, 弯向楔顶 ) 甚至接近直线, 称为混合型条纹 4
5 S 1 S 2 2d M 1 M 2 d BS M 2 S 图 1. 迈克耳逊干涉仪原理图 3.2 干涉条纹的可见度和光源的相干长度 干涉条纹的可见度 K 定义为 : K I I max min max I I min 影响干涉条纹可见度的主要因素是产生干涉的两束光的振幅比 光源的宽度以及光源的非单色性 其中光源的非单色光对干涉条纹可见度的影响, 是由光程差和光源相干长度的相对大小决定的 He-Ne 激光的单色性虽已相当好, 但仍有一定的波长分布 多纵膜的 He-Ne 激光器其中心波长 0 为 nm, 波长分布的半高全宽 约 nm, 因此相干长度为 : L max cm 在迈克尔逊干涉仪中, 来自光源的光束经 BS 分为两束, 这两束光经不同的光程 L 1 和 L 2 又在 BS 合成一束 两束光的光程差为 : l =l 1 l 2 理论上可以证明 : 当 l 很小时干涉条纹的可见度很大, 当 l 增大时 K 将降低, 当 l 接近于 L max 时对比度就很弱了, 而当 l 大于 L max 时则可能完全看不到干涉条纹 因此, 为了得到对比度较高的干涉条纹, 应尽可能使两束光的光程差在 0.5 cm 左右 5
6 4. 实验器材激光器 ( 含夹持装置 ) 针孔滤波器( 包括三维调节支架 扩束物镜和针孔 ) 准直透镜 分束镜 反射镜 观察屏 ( 含干板夹 ) 中间带有小孔的分划板及其支杆 套筒 滑块等 5. 实验内容 1) 打开激光器, 调节使激光束平行于导轨并在观察屏上做好标记 ( 调节方法同实验一 ), 然后调节准直透镜的高度并使其与激光束共轴, 调节各反射镜 分束镜高度并使反射镜镜面垂直于光束, 调节扩束镜高度使其与激光束共轴 ; 2) 按图 2 所示的相对位置搭建光路 ( 实验中沿激光出射方向的光路采用导轨, 针孔滤波器中可不加针孔仅作为扩束镜使用, 也可加针孔以获取更好的实验效果 ), 调整扩束镜和准直透镜的相对位置使激光扩束, 但注意不要调成平行光, 调整反射镜及分束镜的摆放位置和角度, 使两个反射镜与分束镜基本等距 ( 可借助直尺 ) 分束镜与光轴约成 45 度 两反射镜镜面互相垂直 ; 3) 微调任意一个反射镜的角度 ( 利用俯仰调节架的两个旋钮 ), 使两束光在分束镜的出射面上重合 ( 可用一张白纸靠近出射面以便观察光斑 ), 然后微调分束镜的角度使出射的两束光在观察屏上重合, 重复这两个调节过程, 直至两束光的光斑在近处 ( 分束镜出射面 ) 和远处 ( 观察屏 ) 均能较好重合 观察屏上出现干涉条纹为止, 记录观察到的现象, 并根据条纹形状分析是否为等倾干涉 ; 4) 将观察屏沿垂直于光束的方向前后移动, 观察干涉条纹是否能在任意位置得到, 判断是否为非定域干涉条纹, 验证非定域干涉的条件 ; 5) 微调任意一个反射镜的角度, 观察并记录干涉条纹形状的变化规律 ; 6) 沿垂直光束方向前后移动任意一个反射镜 ( 以移动导轨上的反射镜为宜 ), 稍微改变两束光的光程差, 观察并记录干涉条纹的粗细及疏密程度的变化规律 ; 7)( 选做内容 ) 继续增大两束光的光程差, 使一束光的光程改变量达到 cm 或更多, 观察并记录干涉条纹可见度的变化规律, 直至干涉条纹消失为止, 测量此时两束光的光程并计算光程差, 以此估计激光光源的相干长度 ; 8) 实验结束, 关闭激光器, 取下针孔并保存好 ( 如使用针孔的话 ), 其他所有器件恢复原样 6
7 反射镜 反射镜 分束镜 准直透镜 扩束镜 图 2. 迈克耳逊干涉仪实验装置参考图 6. 思考题 1) 若分束镜分出的两束光强度不相等, 那么形成的干涉条纹会有什么不同? 2) 为什么强调不能调成平行光? 如果调成平行光照射到分束镜上, 会有可能观察到什么现象? 又不可能观察到什么现象? 3) 轻轻敲击台面或在附近地面上跳动 走动, 从条纹变动的幅度及衰减速度能否评定实验台的防震性能? 为什么? 实验三马赫 - 曾德干涉仪实验 1. 引言随着电子技术 计算机和现代光学的发展, 干涉仪和干涉技术在近现代获得了飞速的发展, 在学科上形成了专门的光干涉测量技术或称激光干涉测量学, 在科学技术研究和国防工业应用中起着举足轻重的作用 例如在迈克尔逊干涉仪基础上发展起来的泰曼 - 格林干涉仪, 可用于精确检测零件表面的缺陷, 结合外差干涉原理还可以使用简单的电子装置实现相位的直接测量 马赫 - 曾德干涉仪也是现代光学常用的一种典型的干涉技术, 其特点是干涉的两束光分得很开, 因此用途比较广, 常被用于测量相位物体引起的相位变化, 如大型风洞中气流引起的空气密度变化 微小物体的相位变化等 马赫 - 曾德干涉仪在全息术中也有广泛的应用, 如用于制备全息光学元件 全息滤波器及全息术研究等 在光纤和集成光学中, 马赫 - 曾德干涉仪的用途也很广 现代光学的许多实验都是以马赫 - 曾德干涉仪的光路为基础的, 因此学习搭建和调节马赫 - 曾德干涉仪对于训练学生调节光路的技巧以及进一步深入理解干涉原理均有重要意义 7
8 2. 实验目的 1) 学习搭建和调节马赫 - 曾德干涉仪 ; 2) 观察两束平行光的干涉现象, 分析规律 ; 3) 考察实验台的稳定度, 并与迈克尔逊干涉仪进行比较 3. 基本原理马赫 - 曾德干涉仪也是采用分振幅的方法产生双光束以实现干涉的, 其光路示意图如图 1 所示 图 1. 光路示意图整个光路的主体由两块分束镜 ( 半反半透镜 ) 和两块反射镜组成, 四个反射面接近互相平行, 中心光路构成一个平行四边形 从激光器出射的光束经扩束镜和准直透镜后形成一束宽度合适的平行光束, 该平行光束在第一个分束镜后分为两束, 其中一束经分束镜反射后到达其中一个反射镜, 经其再次反射后透过另一个分束镜射出, 另一束透过第一个分束镜后, 经另一个反射镜及另一个分束镜两次反射后射出, 两束出射光在最后一个分束镜后方重叠 若两束出射光严格平行, 则在重叠区域放置观察屏时并不能观察到干涉条纹, 但若两束光在水平方向有一个微小夹角, 则在观察屏的竖直方向将出现干涉条纹, 且两束光的夹角越大, 干涉条纹越密 ( 由于人眼作为一个光学系统也有分辨率的限制, 因此夹角过大时即使有干涉条纹也可能因为太密而观察不到 ); 反之若是竖直方向有一个微小夹角, 则将在水平方向出现干涉条纹, 以此类推 4. 实验器材激光器 ( 含夹持装置 ) 针孔滤波器( 包括三维调节支架 扩束物镜和针孔 ) 准直透镜 分束镜 反射镜 玻璃片或小透镜 观察屏 ( 含干板夹 ) 中间带有小孔的分划 8
9 板及其支杆 套筒 滑块等 5. 实验内容 1) 打开激光器, 调节使激光束平行于导轨并在观察屏上做好标记 ( 调节方法同实验一 ), 然后调节所有可能用到的器件的高度和角度使它们均与激光束等高或共轴 ( 调节顺序同实验二 ); 2) 按图 2 所示的相对位置搭建光路 ( 实验中沿激光出射方向的光路采用导轨, 针孔滤波器中可不加针孔仅作为扩束镜使用, 也可加针孔以获取更好的实验效果 ), 调整扩束镜和准直透镜的相对位置使激光扩束并准直成平行光束 ( 即前后移动观察屏时光斑大小应保持不变 ), 调整两个反射镜和两个分束镜的摆放位置使其呈矩形 ( 两路光的光程基本相等 ), 四个镜面基本平行且各镜面出射的光束均保持水平 ; 3) 微调任意一个反射镜的角度, 使两束光在最后一个分束镜的出射面上重合, 然后微调最后一个分束镜的角度, 使出射的两束光在远处的观察屏上重合, 重复这两个调节过程, 直至两束光的光斑在近处和远处均能较好重合 观察屏上出现干涉条纹为止, 记录观察到的现象, 并根据条纹方向分析两光束夹角的方向 ; 4) 微调最后一个分束镜或任意一个反射镜的角度以改变两束光的微小夹角, 观察并记录干涉条纹的疏密程度 ( 或宽度 ) 以及条纹方向的变化规律 ; 5) 在其中一个光路中插入一个完全透明的物体 ( 即相位物体, 如玻璃片或小透镜等 ), 观察并记录实验现象, 分析原因 ; 6) 实验结束, 关闭激光器, 取下针孔并保存好 ( 如使用针孔的话 ), 其他所有器件恢复原样 扩束镜准直透镜 反射镜 分束镜 分束镜 反射镜 9
10 图 2. 马赫 - 曾德干涉仪实验装置参考图 6. 思考题 1) 哪个实验内容验证了引言中提到的马赫 - 曾德干涉仪 常被用于测量相位物体引起的相位变化 这句话? 2) 与迈克耳逊干涉仪相比, 你认为采用马赫 - 曾德干涉仪进行干涉测量有何优势? 实验四菲涅耳衍射实验 1. 引言利用惠更斯原理, 可以定性地从某时刻的已知位置的波阵面求出后面另一时刻的光所在位置的波阵面, 即确定光波从一个时刻到另一个时刻的传播, 因此可以用来说明衍射现象的存在 但惠更斯原理的子波假设不涉及子波的强度和相位, 因而无法解释衍射图样中的光强分布 菲涅耳在惠更斯的子波假设基础上, 提出了 子波相干叠加 的思想, 从而建立了反映光的衍射规律的惠更斯 - 菲涅耳原理, 即波阵面前方空间某点处的光振动取决于到达该点的所有子波的相干叠加 在此原理基础上, 可推导得到惠更斯 - 菲涅耳原理的数学表达式 基尔霍夫从波动微分方程出发, 进一步确定了式中倾斜因子和常数的具体形式, 从而得到了菲涅耳 - 基尔霍夫衍射公式, 并可在不同的近似条件下归纳出在两类不同的衍射现象, 即菲涅耳衍射和夫琅和费衍射 菲涅耳衍射是光源 - 衍射屏和衍射屏 - 观察屏的距离中至少有一个是有限远的衍射 2. 实验目的 1) 观察和验证圆孔的菲涅耳衍射现象, 观察单缝的菲涅耳衍射现象 ; 2) 观察衍射图样的变化规律, 并利用所学知识进行分析, 加深对知识点的理解 3. 基本原理菲涅耳衍射的一般装置如图 1 所示, 其中 S 为点光源, 衍射屏可以是开有某种形状的孔径, 也可以是不透明屏, 观察屏在距离衍射屏不太远的地方 ( 通常光源离衍射屏的距离都要比衍射屏上的孔径大得多, 为简单起见可以认为光源发出的光波垂直照射在衍射屏上, 即只要观察屏离衍射屏不远, 也可以用平行光照明 ) 10
11 图 1. 菲涅耳衍射的一般装置对于菲涅耳衍射, 可以采用菲涅耳衍射公式来计算衍射图样, 也可以采用一些定性或半定量的方法来分析衍射图样, 如菲涅耳波带法, 其基本做法如图 2 所示 由于相邻半波带的边缘到 P 0 点的光程差为半个波长, 则它们发出的子波到达 P 0 点的相位差为, 相邻波带产生的复振幅分别为一正一负, 因此当半波带数目 n 足够大时可得到 P 0 点的合振幅为 : ~ ~ ~ E1 En E, 2 2 其中 n 为奇数时取 + 号, 为偶数时取 号, 即 P 0 点光强大小取决于衍射孔径中露出的半波带数目 由图 2 可知, 当沿着光轴移动观察屏或衍射屏时, 由于露出的半波带数目的改变, 在 P 0 点将观察到明暗交替的变化 另一方面, 当距离均不变时, 若改变衍射孔径的大小, 也会使考察点的光强有明暗交替的变化 图 2. 菲涅耳波带法示意图 4. 实验器材激光器 ( 含夹持装置 ) 针孔滤波器( 包括三维调节支架 扩束物镜和针孔 ) 准直透镜 小孔光阑 狭缝 观察屏 ( 含干板夹 ) 中间带有小孔的分划板及其支杆 套筒 滑块等 5. 实验内容 11
12 1) 打开激光器, 调节使激光束平行于导轨并在观察屏上做好标记 ( 调节方法同实验一 ), 然后调节所有可能用到的器件的高度和角度使它们均与激光束等高或共轴 ( 调节顺序同实验二 ), 衍射屏可选用狭缝或小孔光阑 ; 2) 按图 3 所示的相对位置搭建光路 ( 实验中采用导轨, 针孔滤波器中可不加针孔仅作为扩束镜使用, 也可加针孔以获取更好的实验效果 ), 调整扩束镜和准直透镜的相对位置使激光扩束, 但注意不要调成平行光, 前后调节衍射屏或观察屏的位置, 直至观察到衍射屏的菲涅耳衍射图样 ( 注意区分菲涅尔衍射图样与夫琅和费衍射图样 ), 记录各元件位置及此时观察到的现象 ; 3) 固定衍射屏的位置, 移动观察屏使其先远后近地移动, 观察并记录衍射图样的变化规律 ( 注意图样的对称性 条纹数目 中心点强度的变化等 ); 4) 固定观察屏的位置, 改变衍射屏与光源的距离, 观察并记录衍射图样的变化规律, 并与第 3 步的结果做比较 ( 除上述几点外, 还需注意衍射斑整体大小的变化 ) 准直透镜 衍射屏 扩束镜 图 3. 菲涅耳衍射实验装置参考图注意 : 小孔光阑尺寸较大时将难以观察到菲涅耳衍射现象, 此时可自制一个微孔代替, 即用大头针轻轻在纸上刺出一个小孔, 并将该纸粘贴在小孔光阑或其它支架上 6. 思考题 1) 为什么强调 不要调成平行光? 如果调成平行光照射在衍射屏上, 有可能观察到菲涅尔衍射图样吗? 你认为实验中准直透镜的作用是什么? 可否不用? 2) 假如小孔和狭缝的尺寸可以改变, 衍射图样会发生何种变化? 假如将狭缝顺时针旋转一个角度 呢? 实验五夫琅和费衍射实验 12
13 1. 引言利用惠更斯原理, 可以定性地从某时刻的已知位置的波阵面求出后面另一时刻的光所在位置的波阵面, 即确定光波从一个时刻到另一个时刻的传播, 因此可以用来说明衍射现象的存在 但惠更斯原理的子波假设不涉及子波的强度和相位, 因而无法解释衍射图样中的光强分布 菲涅耳在惠更斯的子波假设基础上, 提出了 子波相干叠加 的思想, 从而建立了反映光的衍射规律的惠更斯 - 菲涅耳原理, 即波阵面前方空间某点处的光振动取决于到达该点的所有子波的相干叠加 在此原理基础上, 可推导得到惠更斯 - 菲涅耳原理的数学表达式 基尔霍夫从波动微分方程出发, 进一步确定了式中倾斜因子和常数的具体形式, 从而得到了菲涅耳 - 基尔霍夫衍射公式, 并可在不同的近似条件下归纳出在两类不同的衍射现象, 即菲涅耳衍射和夫琅和费衍射 夫琅和费衍射是光源 - 衍射屏和衍射屏 - 观察屏的距离均为无限远的衍射 2. 实验目的 1) 熟悉产生夫琅和费衍射的常用光路 ; 2) 观察和验证单缝和圆孔的夫琅和费衍射现象 ; 3) 验证夫琅和费衍射图样的若干变化规律 3. 基本原理严格来讲, 产生夫琅和费衍射要求光源和观察屏均要放置在距离衍射屏无限远的地方, 这实际上是办不到的, 因此, 这只能算是产生夫琅和费衍射的严格定义装置 实际实验中, 光源距衍射屏无限远可采用平面波照明来实现, 而观察屏的位置, 只要根据夫琅和费的近似条件, 相对而言足够远, 便可认为是夫琅和费衍射, 即 : z ( x1 y1 ) max, 其中 z 1 为衍射屏到观察屏的距离,(x 1, y 1 ) 为衍射孔径内任一点的坐标 另一方面, 也可以采用会聚透镜将无限远处的衍射图样映射到透镜的后焦面进行观察, 即实际的常用光路如图 1 所示, 采用平面波照明衍射屏, 并在透镜后焦面接收和观察衍射图样, 这样可以大大缩短实验装置的长度, 在有限远距离内观察到本应产生在无限远处的夫琅和费衍射图样 13
14 图 1. 夫琅和费衍射的常用光路单缝的夫琅和费衍射图样的特点是 : 衍射斑条纹方向与狭缝方向平行, 各级衍射斑沿与狭缝垂直的方向排布, 中央有一个特别明亮的亮条纹, 两侧排列着一些强度较小的亮条纹, 且绝大部分光能落在中央亮条纹上 相邻的亮条纹之间有一暗条纹, 如以相邻暗条纹之间的间隔作为亮条纹的宽度, 则除了中央亮条纹以外的其它亮条纹均是等宽的, 而中央亮条纹的宽度是其它亮条纹宽度的两倍, 其值与波长成正比, 与狭缝的宽度成反比, 因此当缝宽变大时, 衍射斑的分布范围将整体变小 圆孔的夫琅和费衍射图样的特点是 : 中心为一亮的圆斑, 称为爱里斑, 其周围环绕着一些明暗相间的圆环, 其亮环的亮度与爱里斑相比要低得多 爱里斑中心是几何光学像点, 衍射光束角分布的弥散程度可用爱里斑的大小, 即第一暗环的角半径 来衡量 : 1.22, D 其中 D 为圆孔直径 值得注意的是, 衍射图样中的亮斑与亮环的边缘都不清晰, 而是缓慢变化的, 其光强分布与单缝的衍射图样很相似, 可以看成是将单缝衍射图样绕入射光的轴线旋转一周而成 ; 但衍射图样的线度却与具有和圆孔直径相等宽度的单缝衍射图样的线度大不相同 4. 实验器材激光器 ( 含夹持装置 ) 针孔滤波器( 包括三维调节支架 扩束物镜和针孔 ) 狭缝 小孔光阑 准直透镜 双凸透镜 观察屏 ( 含干板夹 ) 中间带有小孔的分划板及其支杆 套筒 滑块等 5. 实验内容 1) 打开激光器, 调节使激光束平行于导轨并在观察屏上做好标记 ( 调节方法同实验一 ), 然后调节所有可能用到的器件的高度和角度使它们均与激光束等高或共轴 ( 调节顺序同实验二 ; 扩束镜的调节可在第 2 步完成之后再做 ); 2) 首先将细激光束直接照射到狭缝上, 并调整好狭缝的高度和左右位置, 使激光束照射到狭缝的中间部分, 调整狭缝的宽度使其大约在 0.1 mm 量级, 在距离狭缝约 2 m 处用观察屏接收衍射图样, 观察并记录观察到的现象 ; 然后稍微改变狭缝的宽度, 观察 14
15 并记录衍射斑的变化规律 ; 3) 在光路中加入扩束镜 ( 针孔滤波器中可不加针孔仅作为扩束镜使用, 也可加针孔以获取更好的实验效果 ) 和准直透镜, 调整二者的相对位置使激光扩束并准直成平行光束 ( 调节方法同实验三 ) 后照射到狭缝上, 在远处观察其夫琅和费衍射图样, 记录观察到的现象 ; 4) 在狭缝后方再加入双凸透镜 ( 各器件的相对位置如图 3 所示 ), 在透镜后焦面处观察夫琅和费衍射图样, 记录观察到的现象, 并与在远处观察到的结果进行比较 ( 注意衍射斑整体大小的变化 ); 稍微改变狭缝的宽度, 观察并记录衍射图样的变化规律 ; 5)( 选做内容 ) 改变狭缝方向 ( 如由垂直改为水平方向 ), 观察并记录衍射图样的变化规律 ; 6)( 选做内容 ) 将衍射屏改为小孔光阑, 重复第 2-4 步, 观察衍射图样并记录现象 注意 : 若小孔光阑尺寸太大观察不到衍射现象, 可自制一个微孔代替 自制孔若规范, 则会出现规则的衍射圆环 ; 但一般自制孔并不很圆, 观察并记录衍射图样的形状 准直透镜衍射屏双凸透镜 扩束镜 图 2. 夫琅和费衍射实验装置参考图 6. 思考题 : 1) 同一个衍射屏 ( 如狭缝或小孔光阑 ) 的夫琅和费衍射与菲涅耳衍射图样有何异同? 结合上次的实验结果简单做个比较分析 2) 当狭缝在自身平面内发生平移时, 夫琅和费衍射图样的位置和形状会发生怎样的变化? 当采用倾斜的平面波照射孔径时, 又会发生怎样的变化? 有没有可能在实验中验证这两项? 15
16 实验六阿贝 - 波特实验 1. 引言阿贝于 1873 年在显微物镜成像理论的论述中首次提出了频谱的概念和二次衍射成像的理论, 随后波特用实验证实了阿贝成像理论 阿贝成像原理和阿贝 - 波特实验在傅里叶光学的早期发展史上具有非常重要的地位 阿贝 - 波特实验简单漂亮, 却对相干成像的机理 频谱的分析和综合原理做出了深刻的解释, 也为空间滤波和进一步实现光学信息处理提供了有益的启示 阿贝 - 波特实验中采用简单掩模板作为低通 高通 带通或方向空间滤波器的方法, 直到今天在图像处理中仍然有着广泛的应用价值 重现该实验能增加对空间频谱和空间滤波相关知识的感性认识, 起到加深理解的作用 2. 实验目的 1) 观察正交光栅的频谱分布, 加深对空间频率和频谱的认识 ; 2) 重现阿贝 - 波特实验, 加深对空间滤波相关概念的理解 3. 基本原理根据阿贝成像原理, 用相干光照明物体经由凸透镜成像的过程可分为两步 : 第一步, 凸透镜把物平面上的光场分布 g(x, y) 产生的衍射光变为透镜后焦面上的频谱分布 G(f x, f y ), 其中 f x f y 分别为 x y 方向的空间频率, 在数学上函数 G 为 g 的傅里叶变换, 此时透镜后焦面也称为频谱面 ; 第二步, 后焦面上不同频谱分量的光场继续往前传播, 经菲涅耳衍射过程后在像平面上重新叠加还原为放大或缩小的像光场分布 g(x, y ), 数学上即为 G 的逆傅里叶变换 如图 1 所示 图 1. 阿贝成像原理示意图 阿贝 - 波特实验 ( 如图 2 所示 ) 采用平面单色波垂直照明一透明物体 ( 如正交光栅, 其频谱分布如图 3 所示 ), 并在透镜后焦面 ( 频谱面 ) 上放置狭缝 圆孔 圆屏等掩模 16
17 板来改变物体的频谱分布, 从而在像平面上观察到物体像的变化 该实验不仅有力地证明了阿贝的成像理论, 同时也为空间滤波提供了很好的思路, 即通过改造频谱来实现对输入的图像或其它光学信息进行处理 这些能够改变频谱分布的掩模板称为空间滤波器, 最简单的滤波器就是类似阿贝 - 波特实验中所用的一些特殊形状的光阑, 它可以使频谱面上的某些频率成分透过而挡住其它频率成分, 例如圆孔光阑可作为低通滤波器, 圆屏可作为高通滤波器, 而狭缝可作为方向滤波器等 图 2. 阿贝 - 波特实验装置示意图 图 3. 正交光栅的频谱图 4. 实验器材激光器 ( 含夹持装置 ) 针孔滤波器( 包括三维调节支架 扩束物镜和针孔 ) 准直透镜 正交光栅 傅里叶变换透镜 ( 或双凸透镜 ) 狭缝 小孔光阑 观察屏( 含干板夹 ) 中间带有小孔的分划板及其支杆 套筒 滑块等 5. 实验内容 1) 打开激光器, 调节使激光束平行于导轨并在观察屏上做好标记 ( 调节方法同实验一 ), 然后调节所有可能用到的器件的高度和角度使它们均与激光束等高或共轴 ( 调节顺序同实验二 ); 2) 根据图 2 的示意图自行设计并搭建阿贝 - 波特实验的基本光路 ( 暂不加空间滤波 17
18 器 ), 调整物距和像距使观察屏上能得到正交光栅的清晰放大像 ( 注意凸透镜成放大实像的条件 ), 记录成像条件 ( 物距 焦距 像距等 ) 和观察到的现象 ; 3) 在傅里叶变换透镜和像平面之间前后移动观察屏, 直至观察到清晰的频谱点分布, 确定频谱面位置, 记录该位置和观察到的现象 ; 4) 在频谱面位置加入狭缝作为空间滤波器, 调节狭缝位置和缝宽, 使频谱面上包含 0 级在内的一列 ( 或一行 ) 频谱点通过, 观察并记录像平面上图像的变化, 然后将狭缝的方向转过 90, 重复该过程 ; 5) 将狭缝替换成小孔光阑 ( 若小孔光阑太大, 可自制一个微孔代替 ), 调节小孔位置和直径, 使频谱面上仅有 0 级斑能通过, 观察并记录像平面上图像的变化, 然后稍微增大孔径, 使 0 级和 1 级斑都能通过, 重复该过程 6. 思考题 1) 在阿贝 - 波特实验中, 即使未加空间滤波器, 像平面上观察到的正交光栅放大像其线条边缘也不是特别清晰, 试解释原因 ( 提示 : 考虑透镜孔径 ); 2) 假设物平面上是一个背景有均匀网格的小鸟图案, 则应采用何种空间滤波器以消除网格? 滤波后小鸟图案有何变化? 为什么? 3) 假设物平面上是一个线宽约 0.5 mm 的 十 字图形, 若采用小圆屏作为高通滤波器仅挡住 0 级斑点, 像平面上的图像将有何变化? 为什么? 实验七马吕斯定律的验证和偏振光变换实验 1. 引言光的干涉和衍射现象说明光具有波动性, 而光的偏振和光在各向异性晶体中的双折射现象进一步证实了光的横波性 就偏振性而言, 光一般可分为偏振光 自然光和部分偏振光 ( 可看成 自然光 + 偏振光 ) 偏振光是指光矢量的方向和大小都有规则变化的光, 根据其变化规律的不同又可分为线偏振光 圆偏振光和椭圆偏振光 普通光源发出的光是自然光而非偏振光, 但可通过线偏振器从自然光里获取线偏振光 这些器件用于将自然光变为线偏振光的称为起偏器, 而用于检验线偏振光的则称为检偏器 入射光经过一对起偏器和检偏器后, 其透射光强将随两器件透光轴夹角的变化而变化, 这就是马吕斯定律, 它是偏振光的一个基本定律, 对马吕斯定律的验证实验可增加学生对光的偏振特性和偏振器件透光轴等相关知识的感性认识, 加深学生对光的偏振现象的理解 而 18
19 波片作为偏振光中常用的另一类器件, 能够使入射偏振光的两个互相垂直的线偏振分量 之间的相位差发生变化, 从而改变光的偏振态, 实现对不同偏振光之间的变换, 与线偏 振器结合还可以用于检验光的偏振态 2. 实验目的 1) 观察光的偏振现象, 加深对光偏振特性的理解 ; 2) 掌握线偏振光的产生及检验方法, 半定量验证马吕斯定律 ; 3) 利用波片改变光的偏振态, 学习对偏振光进行变换和检验的方法 3. 基本原理 3.1 马吕斯定律及在偏振光检验中的应用 马吕斯定律告诉我们, 当从起偏器出射的强度为 I 0 的线偏振光通过检偏器时 ( 如图 1 所示 ), 其透射光强 I 满足 : I I cos 2 0 其中 为起偏器透光轴与检偏器透光轴之间的夹角 因此, 转动检偏器时透射光强的大小将随检偏器透光轴的改变而变化 : 当 =0 时, 透射光强度最大 ; 当 =90 时, 透射光强度最小 ( 即 消光 状态 ); 而当 0 < <90 时, 透射光强度介于最大值和最小值之间 利用该性质可检验入射光是否线偏振光 ( 线偏振光有消光现象 ), 而对于不是线偏振光的情形, 还可以根据是否有光强变化将其偏振态区分为两大类, 即 : 若旋转检偏器时光强有强弱变化但没有消光现象, 则入射光可能为椭圆偏振光 部分线偏振光或部分椭圆偏振光 ; 若旋转检偏器时光强完全没有变化, 则入射光可能为自然光 圆偏振光或部分圆偏振光 此时可借助 1/4 波片改变入射光的偏振态, 再用检偏器进行区分 19
20 图 1. 验证马吕斯定律的装置示意图 3.2 波片的作用及偏振光的变换和检验波片也称相位延迟器, 它能使偏振光的两个互相垂直的线偏振分量之间的相位差发生变化, 从而改变光的偏振态 如圆偏振光垂直通过一个 1/4 波片时将变成线偏振光, 线偏振光通过一个快轴或慢轴与该线偏振光的振动方向 ( 即产生该线偏振光的起偏器透光轴方向 ) 成 45 角的 1/4 波片时将变成圆偏振光, 而若上述夹角不刚好为 45 或 0, 则将变成椭圆偏振光, 等等 几种偏振光的产生和它们之间的变换方法, 如表 1 所示 表 1. 偏振光的产生与变换 这样, 对于直接用检偏器无法完全区分偏振态的情形, 在检偏器之前加上一个 1/4 波片, 再旋转检偏器观察光强变化情况, 就能将偏振态区分开 例如前文提到的直接旋转检偏器光强没有变化的情形, 入射光有可能为自然光, 也有可能为圆偏振光或者两者的组合, 即部分圆偏振光 在检偏器之前加入一个 1/4 波片, 若原入射光为圆偏振光, 则透过波片后将变为线偏振光, 再次旋转检偏器时就能观察到消光现象了 反过来, 当观察到消光现象时, 原入射光为圆偏振光 ; 而若光强完全没有变化, 则原入射光应为自然光 ; 若光强有变化但没有消光现象, 则原入射光为部分圆偏振光 对于另一类情形的区分方法, 详见表 2 表 2. 偏振光的检验 20
21 半波片也是常用的一种波片, 其作用是使线偏振光的振动方向转动 2 ( 为入射线偏振光振动方向与半波片快轴或慢轴的夹角 ), 或使圆偏振光和椭圆偏振光旋向相反 ( 即左旋变为右旋, 或右旋变为左旋 ) 4. 实验器材激光器 ( 含夹持装置 ) 针孔滤波器( 包括三维调节支架 扩束物镜和针孔 ) 准直透镜 起偏器 检偏器 1/4 波片 半波片 观察屏 ( 含干板夹 ) 中间带有小孔的分划板及其支杆 套筒 滑块等 5. 实验内容 1) 根据图 1 的示意图自行设计并搭建验证马吕斯定律的实验光路 ( 建议使用扩束准直光束, 用观察屏代替光电接收器 ); 2) 旋转检偏器, 观察出射光强的明暗变化情况, 记录检偏器在连续旋转一周以上出现光强最大和最小时的角度读数 ( 2 组, 注意估读 有效数位和单位 ), 利用这些数据判断起偏器的透光轴方向并验证马吕斯定律 ; 3) 在起偏器和检偏器之间加入 1/4 波片, 旋转检偏器, 观察并记录光强的变化规律, 判断此时的偏振类型, 若为椭圆偏振光或线偏振光, 则将波片旋转过一定角度后再重复该过程, 直至检验到圆偏振光为止, 记录调节过程和现象, 分析判断依据 ; 4) 将 1/4 波片替换成半波片, 旋转检偏器, 观察并记录光强的变化规律, 按第 2 步要求记录角度, 然后将半波片转过某个角度 ( 如 等 ) 再重复该过程 2~3 次, 利用记录的数据验证半波片对线偏振光振动方向的旋转作用 6. 思考题 1) 在透光轴方向互相垂直的起偏器和检偏器之间插入半波片, 并使其快 ( 慢 ) 轴方向和起偏器的透光轴方向相同, 则在检偏器后方将观察到什么现象? 为什么? 若将检 21
22 偏器旋转 90, 则情况是否有变化? 2) 利用现有的实验条件, 能否验证半波片对圆偏振光或椭圆偏振光的变换作用? 为什么? 22
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基础物理甲型光学课
第五章傅里叶变换光学 第二节正弦光栅的衍射 5. 正弦光栅的衍射 5.. 空间频率的概念 5.. 正弦光栅及其衍射图样 5..3 任意光栅的屏函数及其傅里叶展开 5..4 夫琅禾费衍射的再认识 5.. 空间频率的概念 时间频率 时间频率指信号随时间的周期性变化 ( 简谐振动 ) f ( t T ) f ( t) 时间周期 : T T 时间频率 : T T 时间角频率 : T T 频谱展开 周期信号
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实验一 阿贝成像原理和空间滤波
实验一阿贝成像原理和空间滤波 一 实验目的 1. 了解透镜孔径对成像的影响和两种简单的空间滤波 2. 掌握在相干光条件下调节多透镜系统的共轴 3. 验证和演示阿贝成像原理, 加深对傅里叶光学中空间频谱和空间滤波概念的理解 4. 初步了解简单的空间滤波在光信息处理中的实际应用 二 实验原理 1. 阿贝成像原理 1873 年, 阿贝 (Abbe) 在研究显微镜成像原理时提出了一个相干成像的新原理, 这个原理为当今正在兴起的光学信息处理奠定了基础
第四章 １０２ 图 ４唱１６ 基于图像渲染的理论基础 三张拍摄图像以及它们投影到球面上生成的球面图像 拼图的圆心是相同的 而拼图是由球面图像上的弧线图像组成的 因此我 们称之为同心球拼图 如图 ４唱１８ 所示 这些拼图中半径最大的是圆 Ｃｋ 最小的是圆 Ｃ０ 设圆 Ｃｋ 的半径为 ｒ 虚拟相机水平视域为 θ 有 ｒ Ｒ ｓｉｎ θ ２ ４畅１１ 由此可见 构造同心球拼图的过程实际上就是对投影图像中的弧线图像
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光学 引言第 1 章光的干涉第 章光的衍射第 3 章光的偏振 15/3/4 1 第 章光的衍射 1 光的衍射现象 惠更斯 菲涅耳原理 3 夫琅禾费单缝衍射 4 夫琅禾费圆孔衍射和爱里斑 5 衍射光栅 6 全息照相 15/3/4 1. 光的衍射现象 光的衍射 : 当光波遇到障碍物时, 会偏离几何光学的直线传播而绕行的现象称为光的衍射 (diffraction of light). S 缝宽为 a? 缝宽
标题
第 36 卷第 9 期西南大学学报 ( 自然科学版 ) 014 年 9 月 Vol.36 No.9 JournalofSouthwestUniversity (NaturalScienceEdition) Seṗ 014 DOI:10.13718/j.cnki.xdk.014.09.019 1 角谱理论的近似公式 刘普生, 王建东, 刘义东 电子科技大学物理电子学院, 成都 610054 摘要 :
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王 第１期 健等 太赫兹量子级联激光器光束特性分析 ｌ３１ Ｏ９ Ｏ ９ Ｏ ８ Ｏ ８ Ｏ ７ Ｏ ７ Ｏ ６ Ｏ ６ Ｏ ５ Ｏ ５ Ｏ ４ Ｏ ４ Ｏ ３ Ｏ ３ Ｏ ２ Ｏ ２ 涮潞鳗 Ｏ Ｏ 矧潮瑚疆誓 一 ａ ＴＭ ｌ ｍｄｅ ｂ ＴＭ ｍｄｅ 图６ Ｆｉｇ ６ ｚ １ Ｏ ７ Ｕ ｍｍ处的衍射光斑 Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｎ ｓｐｔｓ ｗｈｅｎ ｚ ｌｏｍｍ 在戈和 方向上ｐｘ和１５Ｉ 随激射波长的变化曲线如图８所示
第２期 刘 毅 等 商用节能灯的光谱特性及对人体的危害 ９５ 白内障 甚至导致白血病和癌症 这种紫外线对人体的有害影响可持续 １５ ２５ 年 而大多数人在选择灯 具时 关注的是其外形的美观或是使用寿命 而忽略了灯光本身会不会对人体造成伤害 随着生活中大量 光源的使用 由于不当使用或没有清晰的认识而造
第２期 刘 毅 等 商用节能灯的光谱特性及对人体的危害 ９５ 白内障 甚至导致白血病和癌症 这种紫外线对人体的有害影响可持续 １５ ２５ 年 而大多数人在选择灯 具时 关注的是其外形的美观或是使用寿命 而忽略了灯光本身会不会对人体造成伤害 随着生活中大量 光源的使用 由于不当使用或没有清晰的认识而造成不必要且无法挽回的损失的事件已非常多 为了减 ２ 少类似的情况发生 笔者通过光学多通道分析器定标测量
器之 间 向一致时为正 相反时则为负 ③大量电荷的定向移动形成电 流 单个电荷的定向移动同样形成电流 ３ 电势与电势差 １ 陈述概念 电场中某点处 电荷的电势能 Ｅ ｐ 与电荷量 ｑ Ｅｐ 的比值叫做该点处的电势 表达式为 Ｖ 电场中两点之间的 ｑ 电势之差叫做电势差 表达式为 ＵＡＢ Ｖ Ａ ＶＢ ２ 理解概念 电势差是电场中任意两点之间的电势之差 与参考点的选择无关 电势是反映电场能的性质的物理量
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principles but also materialistic philosophy of mastering the real world. Through the course, students acquire the ability to model and then qualitati
课程代码 : GE03005 课程名称 : 普通物理 A(1) 选用教材 : 大学物理学 陈曙光主编湖南大学出版社 2009.12 授课学期 : 每学年春季学期适用专业 : 理工科各专业 (2013 年 : 计科专业 节能专业 软件专业 ) 课程学分 :3 授课教师 : 肖时芳授课时间, 地点 : 见各学期课表 (2013 年周一 5678 周三 5678, 复 308 复 302 复 502) 讨论时间,
基础物理甲型光学课
第五章傅里叶变换光学 第五节全息照相 5.5 全息照相 5.5.1 全息照相概述 5.5.2 全息照相的过程 原理和特点 5.5.3 全息图的分类及实例 5.5.4 全息照相的应用 5.5.5 全息照相装置及实验注意事项 5.5.1 全息照相概述 全息照相的概念 全息 一词源于希腊词 hobos 和 grammar, 在英文中用 Holography 表示, Holo 即 完全 的意思, 我国译为
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第十一章 光的干涉和干涉系统 光的干涉现象是光的波动性的重要特征 有着广泛的应用 第一节 光波干涉的条件 在两个 ( 或多个 光波叠加的区域, 某些点的光强始终加强, 另一些点的光强始终减弱, 形成在该区域内光强强弱分布的现象称为光的干涉现象 并不是任意两个光波都能形成干涉现象, 需要满足光波相干条件 根据叠加原理, 在空间存在两个振动 E E 时, 叠加后该点的光强为 ( E E ( E E E
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第 43 卷第 12 期激光与红外 Vol.43,No 年 12 月 LASER & INFRARED December,2013 文章编号 : (2013) 光学技术 基于 ZEMAX 的半导体激光器非球面准直透镜设计 杜彬彬, 高文宏, 李江澜
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CHI EF 镜头使用说明书 EF24-70mm f/4l IS USM 感谢您购买佳能产品! 使用注意事项 如果将镜头从寒冷的环境拿到温暖的环境中, 镜头表面和内部零件可能会发生结露 高温可能导致镜头故障 特点 安全注意事项 安全注意事项 请勿透过镜头或相机观看太阳或明亮的光源 无论镜头是否装在相机上, 请勿将没有盖上镜头盖的镜头置于太阳下 本说明中使用的符号 CHI-1 安全注意事项 2. 设置对焦模式
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第 卷 第 期 年 月 光 学 仪 器! $% $ 文章编号 基于少模光纤的轴对称偏振光束的产生 杨凯歌 耿 滔 上海理工大学上海市现代光学系统重点实验室 上海 上海理工大学光电信息与计算机工程学院 上海 摘要 首先介绍了轴对称偏振光束的基本概念以及特性 然后以少模光纤为模式转换器 通过旋转偏振控制器上光纤挤压器的旋钮对光纤中间部分施加压力 同时配合旋转光纤挤压器 以实验的方式获得了不同模式的轴对称偏振光束
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偏振光学 线偏振 双折射 圆偏振和椭圆偏振 Jones 矢量和 Jones 矩阵 电光 旋光与磁光效应 一 线偏振 线偏振横电磁波是电磁波方程和 Maxwell 方程的解 具有电场和磁场, 两者互相垂直, 并且都和波传播方向的波矢垂直 ; 指向方向,Poynting 矢量给出了波传播的能流 ; 电场和磁场相位同步, 并且振幅具有的关系 电场沿固定方向振动称为线偏振, 此时电场位于偏振平面 (x-z
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第四章 光的衍射
第四章光的衍射 4.1 惠更斯 菲涅耳原理 4. 夫琅和费单缝和衍射 4.3 夫琅和费圆孔衍射分辨本领 4.4 衍射光栅 4.5 X 射线的衍射 ( diffrction of X-rys ) 教学要求 教学重点 教学难点 教学要求 : 1 了解光的衍射现象 ; 深刻理解惠更斯 菲涅耳原理, 并了解菲涅耳积分表达式 ; 3 掌握应用半波法分析菲涅耳衍射 ; 4 了解菲涅耳圆孔衍射和波带片的特点 5
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普通高等教育 十二五 重点规划教材中国科学院教材建设专家委员会 十二五 规划教材 大学物理教程 郭振平 主编 徐 晶 明 莹 副主编 北 京 内 容 简 介本书依据 年教育部新颁发的 理工科类大学物理课程教学基本要求 以近代物理为主线 对比介绍量子理论与光学 狭义相对论时空观与经典运动学 狭义相对论力学与经典力学 以现代科学统领热 电 磁 流体 振动和波 全书在内容基础扎实 简练的基础上 体现视点高
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第五章 5.1 光的横波性 5.2 偏振光的产生 5.3 光的双折射 5.4 晶体光学元件 5.5 椭偏光的获得与检验 5.6 平行偏振光的干涉 5.7 人为双折射 5.8 旋光效应 5.9 吸收 色散和散射 光的电磁性 5.1 光的横波性 通过二向色性晶体的光 双散射的光 测不到光强 NaR 3 Al 6 [Si 6 O 18 ][BO 3 ] 3 (OH,F) 4 电气石晶体 散射体 1 散射光
任春平 邹志利 在坡度为 的平面斜坡上进行了单向不规则波的沿岸流不稳定运动实验 观测到了沿 岸流的周期性波动 波动周期约为 利用最大熵方法和三角函数回归法求得这种波动的主 频率以及幅值 分析了波动幅值在垂直岸线方向的变化 结果表明该变化与沿岸流变化类似 即在 沿岸流最大值附近这种波动强度最大 为了分析波动的机理 利用线性沿岸流不稳定模型对模型实验结果进行了分析 求得了不稳定运动增长模式和波动周期 并与对应实测结果进行了比较
物理光学试题
基本概念 : 问答题 物理光学试题 1 费马原理 波失 3 波数 4 电介张量 5 复振幅 6 高斯光束 7 巴俾涅原理 8 空间周期 9 空间频率 1 入射面 11 线偏振光的振动面 1 电矢量的 t 分量 13 电矢量的 n 分量 14 电矢量的 s 分量 15 电矢量的 p 分量 16 菲涅耳公式 17 半波损失 18 倏逝波 19 临界角 全反射 1 古恩 哈森位移 菲涅耳棱体 3 菲涅耳双棱镜
第 7 期 刘志辉等 : 衍射微透镜阵列用于半导体激光光束匀化 引言半导体激光器具有高效率 小体积 低成本 高可靠性等优点, 在工业 军事 医疗等领域中有着广 [1-4] 泛的应用 均匀照明是实现这些应用的关键手段, 尤其激光泵浦 激光加工等对光束的均匀性有着严格的要求 而半导体激光光束
![第 7 期 刘志辉等 : 衍射微透镜阵列用于半导体激光光束匀化 引言半导体激光器具有高效率 小体积 低成本 高可靠性等优点, 在工业 军事 医疗等领域中有着广 [1-4] 泛的应用 均匀照明是实现这些应用的关键手段, 尤其激光泵浦 激光加工等对光束的均匀性有着严格的要求 而半导体激光光束](/thumbs/91/106435617.jpg "第 7 期 刘志辉等 : 衍射微透镜阵列用于半导体激光光束匀化 引言半导体激光器具有高效率 小体积 低成本 高可靠性等优点, 在工业 军事 医疗等领域中有着广 [1-4] 泛的应用 均匀照明是实现这些应用的关键手段, 尤其激光泵浦 激光加工等对光束的均匀性有着严格的要求 而半导体激光光束")
第 43 卷第 7 期红外与激光工程 014 年 7 月 Vol.43 No.7 Infrared and aser Engineering Jul. 014 衍射微透镜阵列用于半导体激光光束匀化 1, 1, 刘志辉, 石振东, 杨欢 1, 李国俊 1, 方亮 1 1, 周崇喜 (1. 中国科学院光电技术研究所, 四川成都 61009;. 中国科学院大学, 北京 100049) 摘要 : 提出了一种用衍射微透镜阵列对半导体激光光束进行匀化的方法,
招商核心价值混合型证券投资基金托管协议.doc
基 金 管 理 人 : 招 商 基 金 管 理 有 限 公 司 基 金 托 管 人 : 中 国 工 商 银 行 股 份 有 限 公 司 二 〇 〇 七 年 三 月 目 录 一 基 金 当 事 人...1 二 基 金 的 依 据 目 的 和 原 则...2 三 基 金 托 管 人 对 基 金 管 理 人 的 业 务 监 督 和 核 查...2 四 基 金 管 理 人 对 基 金 托 管 人 的 业 务
电子技术基础 ( 第 版 ) 3. 图解单相桥式整流电路 ( 图 4-1-3) 电路名称电路原理图波形图 整流电路的工作原理 1. 单相半波整流电路 u 1 u u sin t a t 1 u 0 A B VD I A VD R B
直流稳压电源 第 4 章 4.1 整流电路及其应用 学习目标 1. 熟悉单相整流电路的组成, 了解整流电路的工作原理. 掌握单相整流电路的输出电压和电流的计算方法, 并能通过示波器观察整流电路输出电压的波形 3. 能从实际电路中识读整流电路, 通过估算, 能合理选用整流元器件 4.1.1 认识整流电路 1. 图解单相半波整流电路 ( 图 4-1-1) 电路名称电路原理图波形图 4-1-1. 图解单相全波整流电路
《物理光学与应用光学》作业习题
物理光学与应用光学 习题及选解第一章 习题 5 z -. 一个线偏振光在玻璃中传播时, 表示为 : π t i, 试求该光的频.65c 率 波长, 玻璃的折射率 -. 已知单色平面光波的频率为 ν 4 Hz, 在 z 平面上相位线性增加的情况如图所示 求 f, f, f z -3. 试确定下列各组光波表示式所代表的偏振态 : ω t kz, ω t kz ; ω t kz, ω t kz 4 ; π
目录 第一章光的干涉... 第二章光的衍射...5 第三章几何光学的基本原理...7 第四章光学仪器的基本原理...9 第五章光的偏振...59 第六章光的吸收 散射和色散...7 第七章光的量子性...7
参考答案光学教程(姚启钧原著) 目录 第一章光的干涉... 第二章光的衍射...5 第三章几何光学的基本原理...7 第四章光学仪器的基本原理...9 第五章光的偏振...59 第六章光的吸收 散射和色散...7 第七章光的量子性...7 第一章光的干涉. 波长为 5nm 的绿光投射在间距 为.cm 的双缝上, 在距离 8cm 处的光屏 上形成干涉条纹, 求两个亮条纹之间的距离. 若改用波长为 7nm
2 激光生物学报第 25 卷 sueatcelularlevelisrealized.theexperimentalresultshowsthat:themicroscopyimageofweakanisotropicbiological tisuecanbemeasuredbythepolariz
第 25 卷第 1 期 2016 年 2 月 激光生物学报 ACTA LASER BIOLOGY SINICA Vol.25No.1 Feb.2016 doi:10.3969/j.isn.1007 7146.2016.01.003 Stokes 参量共焦显微术用于弱各向异性物质的成像研究 何燕玟 1, 程怡 1 1,2,3, 唐志列 (1. 华南师范大学物理与电信工程学院, 广东广州 510006;2.
年第 期
年第 期 马 艳 劳动生产率 商品价值量 理论假定 新的释义 劳动生产率与单位商品价值量反向变动关系是经典马克思主义劳动价值理论的一个重要命题 我们将马克思经典 成反比 理论中关于劳动因素做了重新假定 即假定在科技进 步的条件下 伴随劳动客观因素的变化 劳动主观因素也发生同方面的变化 并假设劳动主观 条件的变化幅度大于劳动客观条件的变化幅度 那么 我们就可以获得劳动生产率与商品价值 量之间呈现正向变动趋势的结论
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上节课的主要内容 孔径光阑与视场光阑 像差本节内容 成像光学系统 作业 : 思考题 :2.10 2.12 2.14 习题 :2.5 2.6 2.8 1/31 第二章 光阑 像差和成像光学仪器 2.3 人眼的光学系统 前室的折射率 :1.336 玻璃体折射率 :1.336 水晶体是双凸透镜 黄斑, 中心凹 多层结构, 睫状体调节 内层折射率 1.41 外层折射率 1.38 标准眼 简化眼模型折射面曲率半径
吉林大学学报 工学版 ２４４ 第 ４ 卷 复杂 鉴于本文篇幅所限 具体公式可详见参考文 献 ７ 每帧的动力学方程建立及其解算方法如图 ３ 所示 图４ 滚转角速度与输入量 η 随时间的变化波形 Ｆｉｇ ４ Ｗａｖｅｆｏｒｍ ｏｆ ｒｏｌｌ ｒａｔｅ ａｎｄ ｉｎｐｕｔ η ｗｉｔｈ ｔｉｍｅ ｃｈａｎｇｉｎｇ 图５ Ｆｉｇ ５ 滚转角随时间的变化波形 Ｗａｖｅｆｏｒｍ ｏｆ ｒｏｌｌ ａｎｇｌｅ ｗｉｔｈ
煤 炭 学 报 仪器与药品 黏土矿物的提纯 黏土样品的制备 红外光谱 分析 射线衍射 分析 射线光电子能谱 分析
张明青 刘炯天 单爱琴 刘汉湖 为了深刻认识煤泥水中 同黏土矿物颗粒之间的相互作用 笔者用 溶液在不同 值条件下分别同高岭土和蒙脱土作用 测定黏土作用前后的 射线衍射 红外光谱和 射线光电子能谱 实验证实了在 溶液中 在黏土表面以静电形式吸附 在 溶液中 以 沉淀和静电形式吸附 此外 在 以上的溶液中还可能存在一 羟基络合吸附形式 提出了 沉淀吸附和一羟基络合吸附的吸附过程模式 黏土颗粒表面的 沉淀使颗粒间形成的非选择性
第一章三角函数 1.3 三角函数的诱导公式 A 组 ( ) 一 选择题 : 共 6 小题 1 ( 易诱导公式 ) 若 A B C 分别为 ABC 的内角, 则下列关系中正确的是 A. sin( A B) sin C C. tan( A B) tan C 2 ( 中诱导公式 ) ( ) B. cos(
第一章三角函数 1. 三角函数的诱导公式 A 组 一 选择题 : 共 6 小题 1 ( 易诱导公式 ) 若 A B C 分别为 ABC 的内角 则下列关系中正确的是 A. sin( A B) sin C C. tan( A B) tan C ( 中诱导公式 ) B. cos( B C) cos A D. sin( B C) sin A sin60 cos( ) sin( 0 )cos( 70 ) 的值等于
关卫和等 我国压力容器行业 检测技术的应用和进展中国工业检验检测网
中国工业检验检测网 http://www.industryinspection.com 合肥通用机械研究院国家压力容器与管道安全工程技术研究中心 合肥 兰州兰石机械制造有限责任公司 兰州 技术是 世纪 年代末期发展起来的一项无损检测技术 在国外压力容器等 行业已得到了广泛的应用 自 年以来 随着国家质检总局特种设备安全监察局 号文的发布 技术在我国压力容器行业的应用有了突飞猛进的发展 年 月 日 固定式压
硕士研究生入学考试
硕士研究生入学考试 大学物理考试大纲 一 考试内容 ( 一 ) 力学 1. 质点平面曲线运动的描述, 位矢法, 坐标法和自然法 伽利略相对性原理 2. 牛顿运动三定律及其适用范围 3. 质点作曲线运动过程中变力的功 保守力功的特点及势能概念 重力 弹性 力和引力势能 质点的动能定理, 质点系的动能定理 功能原理和机械能守 恒定律 4. 质点作曲线运动过程中变力的冲量 质点的动量定理 质点系的动量定理和
兽医临床诊断学实验指导
兽 医 临 床 诊 断 学 实 验 指 导 河 北 科 技 师 范 学 院 动 物 科 学 系 临 床 兽 医 学 实 验 室 2009 年 2 月 目 录 学 生 实 验 守 则... 3 实 习 一 动 物 的 接 近 保 定 和 基 本 检 查 法...4 实 习 二 临 床 基 本 检 查 法 及 一 般 检 查...10 实 习 三 循 环 系 统 的 临 床 检 查...15 实 习 四
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1 柱状渐变折射率微透镜 棒状渐变折射率微透镜用于光纤耦合和激光二极管光束整形 产品图片 技术参数 : 型号 GT LFRL 050 025 50 CC GT LFRL 050 023 50 CC GT LFRL 050 025 50 CC GT LFRL 050 023 50 CC GT LFRL 050 025 50 CC GT LFRL 050 023 50 CC 螺距 工作距离 S(mm)
处于旋转台中心 将 CCD 光强测量仪放在中心轴一定距离的地方, 且可以绕着中心轴旋转 在黑暗的房间里, 以 He-Ne 激光器 ( 波长 63.8nm) 作为光源, 放置在距离毛细管 4m 处, 激光光束垂直照射在毛细管中心后又垂直照射到 CCD 观测屏上 由于入射光束的直径 ( 约 9mm) 远
毛细管干涉条纹的波动光学分析与测量 田文静 徐琪玮 ( 北京邮电大学理学院 01 级本科生北京 100876) 摘要 : 本文提出一种精确测量毛细管参数和毛细管内液体折射率的方法 通过光线追踪和波动光学的干涉理论对毛细管散射进行分析和仿真, 得到双光束和多光束干涉模型, 解释了光线经过毛细管散射 360 图像的成因 通过测量干涉条纹的角宽度精确得到毛细管内外径和折射率以及管内液体折射率 只需激光器和毛细管就可以进行一个有趣的本科实验
120 激光与红外第 42 卷 2 微透镜阵列匀束原理 2.1 衍射型微透镜阵列原理 衍射型微透镜阵列包含两个部分, 由一个纵列串联的微透镜阵列和一个傅里叶透镜组成, 微透镜阵列位于傅里叶透镜的焦平面上 [7], 如图 1 所示 均匀化效果是用焦平面上串联的微透镜阵列的每一子透镜将入射光分束会聚,
![120 激光与红外第 42 卷 2 微透镜阵列匀束原理 2.1 衍射型微透镜阵列原理 衍射型微透镜阵列包含两个部分, 由一个纵列串联的微透镜阵列和一个傅里叶透镜组成, 微透镜阵列位于傅里叶透镜的焦平面上 [7], 如图 1 所示 均匀化效果是用焦平面上串联的微透镜阵列的每一子透镜将入射光分束会聚,](/thumbs/91/106435341.jpg "120 激光与红外第 42 卷 2 微透镜阵列匀束原理 2.1 衍射型微透镜阵列原理 衍射型微透镜阵列包含两个部分, 由一个纵列串联的微透镜阵列和一个傅里叶透镜组成, 微透镜阵列位于傅里叶透镜的焦平面上 [7], 如图 1 所示 均匀化效果是用焦平面上串联的微透镜阵列的每一子透镜将入射光分束会聚,")
第 42 卷第 2 期激光与红外 Vol.42,No.2 2012 年 2 月 ASER & INFRARED February,2012 文章编号 :1001 5078(2012)02 0119 05 激光应用技术 基于微透镜阵列光束均匀化的傅里叶分析 殷智勇 1, 汪岳峰 1, 贾文武 1, 黄峰 1, 强继平 1, 雷呈强 1 2, 张琳琳 (1. 军械工程学院光学与电子工程系, 河北石家庄
01
ZEBRA 技术白皮书 条码编码 101 相关知识介绍 引言 20 70 数据 80 20 90 (JIT) AIAG EIA HIBCC HAZMAT 条码的优势提高数据准确性 99% 85% / / 提升效率 / 2 Zebra Technologies 保持一致性 ID 改进库存和资产管理 成本 / 效益分析 ID ID ID (ERP) RFID Zebra Technologies 3 ID
TD
*TD-000212-05* 20- 应用实例 4 本例显示的是使用两个亚低 音扬声器和多个顶箱的双声 道 立体声 设置 除了各声道都增加了一个顶 箱外 也可以增加更多的顶 箱 本例和例 3 的情况一 致 声道 2 或 右声道 声道 1 或 左声道 要接到更多的顶箱 将最后 一个顶箱的全幅线路输出接 头处的线缆接到下一个顶箱 的全幅线路输入接头 在不 降低信号质量的情况下 最
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干涉原理及光程差推导 干涉条纹的对比度概念 典型干涉图及条纹形式 Zernike 多项式的数学形式 Zernike 多项式的主要特点 - 正交性 - 像差对应性 Zernike 多项式的主要应用 - 面形表征 - 波面拟合 刘东 浙江大学光学工程研究所玉泉教三 231 室 87951514 / 688748 Wave line ( 波线 ) Wave surface 通过波前位相信息获得被测面的面形信息
激光与光学信息技术
激光与光学信息技术 系列实验指导书 上海理工大学光电实验中心 目 录 实验一精密位移量的激光干涉测量方法 实验二面形的三维干涉测量及评价 5 实验三缝宽或间隙的衍射测量 9 实验四微孔直径的衍射测量 4 实验五巴俾特原理及细丝直径测量 6 实验六变形的全场衍射测量 8 实验七 4F 光学系统 FT 及 IFT 系统 实验八 HE-NE 激光器谐振腔的调整及模式分析 5 第一部分 : HE-NE 激光器谐振腔的调整
FZ1.s92
第 一 章 服 装 制 作 工 艺 基 础 知 识 第 一 节 服 装 术 语 服 装 术 语 是 服 装 技 术 专 用 语, 如 服 装 的 每 一 个 品 种 服 装 上 的 每 一 块 裁 片 服 装 制 作 过 程 中 每 一 种 操 作, 以 及 所 使 用 的 工 具 服 装 制 作 过 程 中 出 现 的 各 种 弊 病 和 要 达 到 的 某 些 质 量 要 求 等, 都 有 其
东南大学学报 自然科学版 第 卷
第 卷第 期 年 月 东南大学学报 自然科学版 徐 进 邵毅明 彭其渊 蒋朝哲 以路线 驾驶者 车辆仿真系统为行车试验手段 根据行驶过程中方向盘角输入和转速的时域变化 分析了多条路线的操纵负荷特性 试验路线的设计车速 为 含长大圆 曲线 卵型 凸型 回头曲线等组合 结果表明 在 的山岭区高速公路上操纵车辆是非常容易的 当曲线半径大到一定程度时 曲线行驶和直线行驶已经不存在差别 但仍需要方向 干预 当行驶速度偏离设计车速不多时
王宏丽 陈风雷 陈 涛 胡雪梅 李 智 辛 莹 第 4期 王宏 丽等: 海藻酸钠 /壳聚糖缓释微球的制备及性能 471 描电镜形貌如图 4( a) 所示. 图 4( a) 表明, 实验所得 海藻酸钠载药微球的球形度较好, 微球球径大多在 载药微球样品的激光粒度分布如图 5所示. SA / DDP 微球图 5( a)的中粒径 D 50为 21. 0 m, 大部分分 10~ 50 m 之间, 分散性较好.
1 取微波谐振腔由小到大的 5 个波长, 对比 5 组实验数据, 验证反射定律与波长无关 选取你认为系统误差最小的入射角 ( 论述原因 ) 进行测试 2 记录试验结果, 绘制相同反射角度下不同波长测试结果相对误差的曲线 3 如果接收天线的偏振方向出现偏差, 对于这个实验结果是否会有影响 ( 反射峰位
1 在某一工作频率下, 选择入射角 =35+ 学号尾数 ( 个位 )+ ix10, i=0~4 (5 个点 ), 记录试验结果 2 记录试验结果, 绘制同频率下不同入射角度相对误差的曲线 3 如果反射板并非完全纯导体, 有一定的吸收 / 损耗, 这会影响测试结果吗? 1 在某一工作频率下, 选择入射角 =35+ 学号尾数 ( 个位 )+ ix10, i=0~4 (5 个点 ), 记录试验结果 2 简述基本实验步骤及需要注意的问题,
2014年国庆高中物理竞赛提高班知识点梳理3.docx
QBXT/JY/ZSD4/9-7- (4 年国庆集中培训课程使用 ) 4 年国庆高中物理竞赛提高班 知识点梳理 ( 第三次 ) 资料说明 本导学用于学员在实际授课之前, 了解授课方向及重难点 同时还附上部分知识点的详细解读 本班型导学共由 4 份书面资料构成 清北学堂学科邮箱 自主招生邮箱 luon@qbt.n 数学竞赛邮箱 niut@qbt.n 物理竞赛邮箱 guzy@qbt.n 化学竞赛邮箱 haog@qbt.n
试卷
竞赛试卷 ( 数学专业 参考答案 一 (5 分 在仿射坐标系中 求过点 M ( 与平面 :3x y + z 平行 且与 x y 3 z 直线 l : 相交的直线 l 的方程 4 解法一 : 先求 l 的一个方向向量 X Y Z 因为 l 过点 M 且 l 与 l 相交 所以有 4 X 3 - Y ( Z..4 分 即 X + Y Z...3 分 又因为 l 与 平行 所以有 联立上述两个方程解得 :
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第三章光的干涉 在第二章中已经通过波的叠加引入干涉的概念, 本章将进一步讨论光的相干条件, 分析干涉现象显著与否的决定因素 光场的空间和时间相干性, 并具体介绍各种干涉装置以及它们所产生的干涉图样特征. 这些分析和结论不仅在理论上具有重要意义, 而且在实践中有着广泛应用. 3. 光的相干条件 3. 分波前干涉 3. 3 光场的相干性 3. 4 分振幅干涉 ( 一 ): 薄板的双光束干涉 3. 5 分振幅干涉
图 1 部分相干 Airy 光束的实验装置 ( )] x i(ξ 3 /12) + i ξ /2 x 0 [ ] [ y y Ai (ξ /2) exp a 0 (a 0 ξ 2 /2) y 0 y 0 ( )] y 2 i(ξ 3 /12) + i ξ /2. (4) y 0 (3) 式中 x 0
![图 1 部分相干 Airy 光束的实验装置 ( )] x i(ξ 3 /12) + i ξ /2 x 0 [ ] [ y y Ai (ξ /2) exp a 0 (a 0 ξ 2 /2) y 0 y 0 ( )] y 2 i(ξ 3 /12) + i ξ /2. (4) y 0 (3) 式中 x 0](/thumbs/92/110160266.jpg "图 1 部分相干 Airy 光束的实验装置 ( )] x i(ξ 3 /12) + i ξ /2 x 0 [ ] [ y y Ai (ξ /2) exp a 0 (a 0 ξ 2 /2) y 0 y 0 ( )] y 2 i(ξ 3 /12) + i ξ /2. (4) y 0 (3) 式中 x 0")
部分相干 Airy 光束及其传输的研究 * 崔省伟陈子阳胡克磊蒲继雄 ( 华侨大学, 信息科学与工程学院, 厦门 361021 ) ( 2012 年 10 月 26 日收到 ; 2012 年 11 月 23 日收到修改稿 ) 利用高斯 - 谢尔模型的交叉谱密度公式和惠更斯衍射积分, 得到了部分相干 Airy 光束的表达式. 对不同相干度的部分相干 Airy 光束的无衍射和横向加速偏移的性质进行了理论分析并予以实验验证,
浙 江 理 工 大 学 学 报 年 第 卷 5:-$ - 5:-$ : - 5:-$ : - 式中 - 表示位移量 所以正弦的信号在峰谷值附近变化率最小 由于存在 5 误差和直流信号噪声引入的误差 假设引入的误差为 峰谷处引入的误差引起的相位误差最大可达 即引起的位移量误差最大可达 在过零位置附近处
浙江理工大学学报第"卷第#期 $"%年月 ' ) -.01 45 781 09 : 1 2 = > -? "@? #51?$"% A 文章编号"#$ 7$% " '$# 7"%J 7) 激光圆偏振干涉纳米位移测量信号处理方法 章淼凌$严利平$楼盈天$刘燕娜$陈本永 "浙江理工大学纳米测量技术实验室杭州 %""%F$ 摘要介绍激光圆偏振干涉纳米位移测量系统的光路结构针对 K%S 误差和直流噪声引入的位移误差提出
M6 螺纹, 长度 1m, 光芯直径 PBT43U-VL M4 螺纹, 长度 2m, 光芯直径 PBT26UM4-VL M6 螺纹, 长度 2m, 光芯直径 PBT46U-VL 直角型光纤,M6 螺纹, 长度 1m, 光
VL 经济型光纤 M6 螺纹, 长度 1m, 光芯直径 235 2 4 PBT43U-VL M4 螺纹, 长度 2m, 光芯直径 35 70 50 135 35 PBT26UM4-VL M6 螺纹, 长度 2m, 光芯直径 230 2 125 3 430 PBT46U-VL 直角型光纤,M6 螺纹, 长度 1m, 光芯直径 1mm, 外径 195 2 110 1 2 365 95 PBAT43UTA-VL
李俊新 崔 敏 刘艳春 姚艳君 周广芬 孙 宝 河北科技大学理学院 河北石家庄 滦南县职业教育中心基础部 河北滦南 在物理化学实验的基础上 对一级反应的 种不同数据处理模型进行比较和分析 通过对 实验数据处理模型进行系统的比较 来改善传统实验数据处理中存在的一些问题 从而简化数据处 理 减小作图工作量与作图误差 提升实验水平 提高数据处理结果的准确性 一级反应 数据处理模型 过氧化氢 图 过氧化氢分解实验装置图
11. 色溫感 : 12. 光比 : 多樣的自然光面貌 1 F2 1/30s ISO 800 M / 7
PART 07 132 134 136 138 140 142 144 146 148 150 PART 08 152 154 156 158 160 162 166 VI / Contents 11. 色溫感 : 12. 光比 : 多樣的自然光面貌 1 F2 1/30s ISO 800 M / 7 3. 側面光 : 3:00 9:00 4. 側逆光 : 1:30 10:30 5. 逆光 : 12
总结本项目的研究成果 最重要的或许能被后人记住的是
X 射线成像的一些基本知识 朱佩平 2013 年 11 月 21 日 成像的目的和意义 眼睛是人类感知世界最重要的器官, 眼睛本身是一台发展完美的成像光学仪器 人类研制的各种成像光学仪器, 如望远镜 显微镜 照相机 雷达 医院里检查人体的 X 光透视设备 安检入口的危险物品检测设备等, 都是人类眼睛的延伸, 是人类遥望星空, 观察微观世界, 留下美好回忆, 保证身体健康 建设安全生活环境不可或缺的工具
1. 牛顿运动定律及其应用 变力作用下的质点动力学基本问题 2. 非惯性系和惯性力. 质点与质点系的动 2. 掌握质点的动量定理和动能定理 能用之分析 解决一般的质点运动的力学问题. 掌握功的概念 能分析解决变力 量定理和动量守恒定 做功的问题, 掌握保守力做功特点 律 及势能的概念, 会计算势能
大学物理 A 教学大纲 ( 学分 6.5 学时 104) 一 课程说明本课程是非物理类理工科各专业必修的公共基础课, 是考试课 它的任务是通过向学生介绍物质的基本结构 相互作用以及物质最基本 最普遍的运动规律, 培养学生科学的世界观, 提高学生的科学素质, 为学生学习后继相关课程, 从事科学研究和科学技术工作打下基础 二 课程目标 通过大学物理课程教学, 应培养学生以下能力 : 1. 分析问题和解决问题的能力
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第 期 房建成等 动态定位的强跟踪卡尔曼滤波研究
第 卷第 期 年 月 东南大学学报 房建成万德钧吴秋平 东南大学仪器科学与工程系 南京 提出一种改进的强跟踪卡尔曼滤波算法 应用于 动态定位滤波中获得明显效果 首先采用描述机动载体运动的 当前 统计模型 建立了一种新的 动态定位扩展卡尔曼滤波模型及其自适应算法 然后 为了进一步提高滤波器的动态性能 改进了周东华等提出的强跟踪滤波器 大大提高了 动态定位扩展卡尔曼滤波器的跟踪能力 动态定位 卡尔曼滤波
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17 报告 18 报告 焊接 质量 19 I 20 报告 01 02 03 04 21 22 能量高度集中 科学 ELI Beamline 可以用于做很多事情, 包括产生反物质, 以及在几分之一秒内将分子重新排列 23 照明 24 科学 如今, 在 Hilase 项目已经实现了功率 250 千瓦的泵浦光源 最终的目标功率是 1000 千瓦 25 26 人物 M 27 ö 28 人物 为什么能源利用效率如此重要?
第十章 光的电磁理论基础
第十章 光的电磁理论基础 第一节 光的电磁性质 一 电磁场的波动性 ( 一 麦克斯韦 (Maxwell 方程组麦克斯韦提出了时变场情况下电磁场的传播规律, 为 D B 0 B E t H D j t 0-0- 0-3 0-4 式中,D 电感强度 E 电场强度 B 磁感强度 H 磁场强度 ;ρ 封闭曲面内的电荷密度 ;j 积分闭 D 合回路上的传导电流密度 ; 为位移电流密度 t 0- 是电场的高斯定律
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光学与原子物理 Optic ad Atomic Phyic 授课教师 : 孙方稳 Office: 量子信息重点实验室 30 室 Tel:63606411;Email:fwu@utc.edu.c; 助教 : 梅理,meili@mail.utc.edu.c, Tel:1371068015 李淑杰,lihujie387@163.com,Tel:1585699678 Fag-We Su ( 孙方稳 ) Key
第 期王 瑜 等 一种适用于 " 的太阳模拟器的光学结构与分析 引 言 太阳模拟器在太阳能光伏行业领域内是一种十分重要的光学检测设备 能对电池片 组件以及系统进行室内在线检测 在室外进行测试也不需要依赖天气 同时 太阳模拟器的稳定性高于随时间变化的实际太阳 它不仅能大大提高生产效率 也更加科学的对系
第 卷 第 期 年 月 光 学 仪 器! "#$% #% &' 文章编号 一种适用于 " 的太阳模拟器的光学结构与分析 王 瑜 沈永财 李湘宁 樊露青 % 上海理工大学光电信息与计算机工程学院 上海 ( % 上海理工大学上海市现代光学系统重点实验室 上海 ( % 上海理工大学教育部光学仪器与系统工程研究中心 上海 ( 摘要 太阳模拟器是聚光光伏 " 领域内对电池片 组件及系统进行在线检测的一种必不可少的光源设备
东南大学硕士学位论文 LCD 显示中灰度控制机理的研究及电路实现姓名 : 曹志香申请学位级别 : 硕士专业 : 微电子学与固体电子学指导教师 : 孙大有 20040327 LCD 显示中灰度控制机理的研究及电路实现 作者 : 曹志香 学位授予单位 : 东南大学 相似文献 (1 条 ) 1.
社会科学战线 年第 期跨学科研究 ( ),, (, ),,, 1 ( ), ( -, ),,,,,,,,, (, ) ( ),,,,,,,,,,,, ( ) ( ),,,, ;,,,,,,, ( ),,,,,,,, ( ), ( ),,,,, :,,, (,, ),,, :,, ( % ),,,,,
: 汪丁丁贾拥民 (, ) 本文是一个从理论出发, 最终又回到理论的 案例研究 在特定的社会网络中, 人与人之间的交互作用形成习俗 习俗如果能够经受住不断发生的独僻性冲击, 就可以成为传统 这是对梅纳德史密斯的演化稳定策略概念的拓展 独僻性相当于变异或者突变, 演化稳定策略只经受了一次独僻性的冲击, 只有在随机地不断出现的冲击下保持稳定的习俗, 才能成为培顿杨所定义的传统, 这就是随机稳定均衡 义乌市场的发展,
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液晶空间光调制器及其应用 王康俊上海瞬渺光电技术有限公司, 上海 201108 空间光调制器是一种对光波的光场分布进行调制的元件, 广泛地应用于光信息处理 光束变换 输出显示等诸多应用领域 液晶空间光调制器 (SLM) 以制作简单, 价格低, 耗能低, 易控制, 易制成二维器件, 且易构成并行光学信息处理器件等优点, 倍受国内外研究学者的关注 液晶空间光调制器又称光学快门阵列 (OSAs), 它将液晶层作为光调制材料,
光 学 仪 器第 卷 $!%#7%&,5-:,-%1+,-1,-1-1 7%%1-//52,&3-85+%43-&4 4-,+51+5-/,&,7553,53-&4+%48,+/,1 引 言 保偏光子晶体光纤又称为微结构光纤 是从光子晶体中提取得到的 保偏光子晶体光纤特 殊的传光性能使其在光通信领域
第 卷 第 期 年 月 光 学 仪 器!"# $%&'%' 文章编号 (( 保偏光纤模场直径和数值孔径测试研究 陈 晨 徐宏杰 贾 明 北京航空航天大学仪器科学与光电工程学院 北京 摘要 基于光纤测量远场法原理测量光纤远场光强分布 通过改进远场法得到光纤的远场光强分布后 同时计算得到保偏光子晶体光纤的模场直径和数值孔径 使测量装置实现集成化和简便化 通过光束测试仪测量光纤的出射光强分布 光束测试仪测量的是光纤中心最大光强点的两个垂直方向上的光强分布
磁光效应.DOC
法拉第效应 85 年法拉第 (Michal Faraday 发现玻璃在强磁场的作用下具有旋光性, 加在玻璃棒上的磁场引起了平行于磁场方向传播的线偏振光偏振面的旋转 此现象被称为法拉第效应 法拉第效应第一次显示了光和电磁现象之间的联系 促进了对光本性的研究 之后费尔德 (Verdet 对许多介质的磁致旋转进行了研究, 发现法拉第效应在固体 液体和气体中都存在 大部分物质的法拉第效应很弱, 掺稀土离子玻璃的费尔德常数稍大
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第一章成像和几何光学仪器 主要内容 一 几何光学成像的基本概念二 近轴光在单个球面上的折射与成像三 薄透镜成像四 几何光学仪器 一. 几何光学成像的基本概念 1. 发光点 发光点 : 理想的点光源实发光点 : 实际发出光线的光源点虚发光点 : 光线或其反向延长线的交点 Q Q 实发光点 虚发光点 理想点光源 说明 : 类似于几何点, 发光点只有几何位置, 没有大小和形状 2. 光束 光束 : 空间一些具有一定关系的光线的集合
1 产品说明 1 产品说明 1.1 规定 所述法兰是带有密封条的螺纹法兰, 可以交付带 G 1 或 G 1½ 内螺纹 (ISO 228 T1) 的法兰 在本附加说明书中的说明针对用材料 316L 制成的法兰 材料 316L 相当于 或 所有距离值以毫米为单位 提供多种不同
附加说明书 符合 DIN - EN - ASME - JIS - GOST 的法兰 技术参数 Document ID: 31088 1 产品说明 1 产品说明 1.1 规定 所述法兰是带有密封条的螺纹法兰, 可以交付带 G 1 或 G 1½ 内螺纹 (ISO 228 T1) 的法兰 在本附加说明书中的说明针对用材料 316L 制成的法兰 材料 316L 相当于 1.4404 或 1.4435 所有距离值以毫米为单位
Fig1 Theforceappliedtothetrainwhenrunning :w = w j +w q (3) :w = w = w 0 +w j (4) w i 121 基本阻力 w r = 600 R ( N/kN) (8) :R : [2] w s [3] w s =0
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31 4 2012 8 JournalofLanzhouJiaotongUniversity Vol31No4 Aug2012 :1001-4373(2012)04-0097-07 * 张友兵 张 波 ( 100073) : 分析了列车运行过程中的受力情况 给出了制动过程中减速度的计算方法 并采用正向 反向两种迭代方式计算列车制动曲线 两种方式计算出的制动曲线一致 证明了计算制动曲线的方法是正确的
堅實的城牆 搜尋攻擊目標
借助外力滅菌 193 1 1 36 215 1 514 反求諸己滅菌 196 堅實的城牆 搜尋攻擊目標 215 1 514 37 細胞膜變薄了 A Q n =h 2 / D ; h=,1,2, 1 3 5 X.5.2 X X X 開始打洞 38 215 1 514 PtP Dw Inverse Fourier Transform z = h F h Q h X Cos Q h X z x z D Dw/2
数据和方法 研究区概况 机载高光谱数据收集 样地冠层光谱数据收集
刘丽娟 庞 勇 范文义 李增元 李明泽 东北林业大学林学院 黑龙江哈尔滨 中国林业科学研究院资源信息研究所 北京 杭州师范大学遥感与地球科学研究院 浙江杭州 将机载 和 高光谱数据整合 既可以获取可见光 近红外 短波红外区间连续的窄波段地物光谱 又能得到很高的空间分辨率 为高覆盖度的森林树种识别又增加了一种新方法 但是由于两种传感器的光谱响应不同 接收到的辐射值差异较大 如何将两种数据有效整合目前仍
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一 光的传播及反射 光源 能够自行发光的物体 自然光源 : 太阳 恒星 萤火虫 水母等人造光源 : 手电筒 火把 日光灯 蜡烛 霓虹灯等 12.28 号 24:00 前老学员续报寒假直播班, 可享 95 折优惠, 之后报寒假直播班就再没有优惠啦啦 ~ 光的直线传播 光的直线传播 条件 光线 光速 现象及应用 光在 介质中沿直线传播 如果介质不均匀, 即是是同种介质, 光也不会沿直线传播, 会发生折射
机 械 工 程 材 料 大连理工大学三束材料改性国家重点实验室 材料科学与工程学院 辽宁大连 对铝热焊接不同预热时间 下 钢轨焊缝的显微组织 力学 性能和断裂机制等进行了研究 结果表明 在上述预热工艺下铝热焊缝处的组织均为铁素体和珠光体 焊缝中心处的硬度最低 缩短预热时间硬度值稍有提高 随着离开焊缝中心距离的增加硬度 值提高 热影响区靠近焊缝处硬度较大 向母材一侧逐渐降低 焊缝处轨头部位的抗拉强度最高
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张海峰 姚先国 张俊森 借鉴 的有效教育概念 本文利用 年间的中国省级面板数据估计了平均教育年限 教育数量 和平均师生比率 教育质量 对地区 劳动生产率的影响 本文的实证分析结果表明 以师生比率衡量的教育质量对劳动生产 率有显著且稳健的正效应 在均值处师生比率每上升一个标准差 有助于提高地区劳动生产率约 教育数量对劳动生产率的影响大小部分取决于教育质量的高低 教育质量越高教育数量对劳动生产率的促进效应越大
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考点 1: 光的色散 物体的颜色 主要考查光的色散现象, 透明体的颜色是由它透过的色光决定的, 若物体几乎能让各种色光透过, 它就是无色的, 如水 空气等 不透明体的颜色是由它反射的色光决定的, 白色物体几乎能反射所有色光, 黑色物体对所有色光几乎都不反射, 而是吸收 还要了解光的三基色 : 红 绿 蓝, 颜料的三原色 : 红 黄 蓝 例 1 如图 1 所示, 太阳光通过三棱镜后, 在光屏上会形成一条彩色光带,
Contents
2017 Contents Contents 噁 Contents Contents 能源化工 .. Dalian Institute of Chemical Physics,Chinese Academy of Sciences.. .. Dalian Institute of Chemical Physics,Chinese Academy of Sciences.. .. Dalian Institute
3.1 椭圆偏振方程 如图 1 所示为均匀 各向同性的薄膜系统, 它有两个平行的界面 介质 I 通常是折射率为 n 1 的空气, 介质 2 是一层厚度为 d 的复折射率为 n 2 的薄膜, 均匀地附在复折射率为 n 3 的衬底材料上,φ 1 为光的入射角,φ 2 和 φ 3 分别为薄膜中衬底中的折射
椭圆偏光法测量薄膜的厚度和折射率实验报告 张楚珩 (121120173) 2015 年 6 月 11 日 1 引言 椭圆偏振测量法, 简称椭偏光法, 是测量研究介质表面界面或薄膜光学特性的一种重要光学方法 它是将一束偏振光非垂直地投射到被测样品表面, 由观察反射光或透射光的偏振状态的变化来推知样品的光学特性, 例如薄膜的厚度, 材料的复折射率等 这种测量方法的优点是测量精度非常高, 而且对于样品是非破坏性的,
校园之星
x x x x x x C H N O V x B x x x x S S x mm cm cm cm cm x x x x x x x x A A B X B B ml x x B
折射定律的各种表达形式 : sin 1 n sin 2 c v 1 sin C 0 共 2 页第 9 页 (θ 1 为入 折射角中的较大者 ) 折射光路也是可逆的 2. 各种色光性质比较可见光中, 红光的折射率 n 最小, 频率 ν 最小, 在同种介质中 ( 除真空外 ) 传播速度 v 最大, 波长
光学复习教案 一 光的直线传播 1. 光在同一种均匀介质中是沿直线传播的 前提条件是在同一种介质, 而且是均匀介质 否则, 可能发生偏折 如光从空气斜射入 水中 ( 不是同一种介质 ); 海市蜃楼 现象 ( 介质不均匀 ) 当障碍物或孔的尺寸和波长可以相比或者比波长小时, 将发生明显的衍射现象, 光线将 可能偏离原来的传播方向 解光的直线传播方面的计算题 ( 包括日食 月食 本影 半影问题 ) 关键是画好示意图,
596.doc
2005596 4 3 2794 2796 51 2800 51 238 238 1. 238 238 1 2. 3 2 2 6 3. 238 238 4. 238 2 238 1. 4 3 2. 3. 1. 2005107 2. 238 1. 238 2. 3. 1 238 2 238 238 238 1. 0.8mm 1.6mm 10 55 Hz 1Hz /min 95±5 min 24 ±4
264 中国光学与应用光学第 3 卷 near infraredspectrometerhasbeenmicrominiaturized. Keywords:microspectrometer;structuraldesign;opticaldesign;straylightsuppresion 1
第 3 卷 2010 年 6 月 第 3 期 中国光学与应用光学 ChineseJournalofOpticsandAppliedOptics Vol.3 No.3 June2010 文章编号 1674 2915(2010)03 0263 05 微型平像场近红外光谱仪的消杂散光设计 陈万英 1,2, 唐玉国 1, 巴音贺希格 1, 崔继承 1 1, 冯树龙 (1. 中国科学院长春光学精密机械与物理研究所,
目 录 光学实验 教学大纲...1 实验课基本要求...8 实验一 薄透镜焦距的测定...10 实验二 分光计的调节及棱镜顶角的测量...17 实验四 用双棱镜测定光波波长...26 实验五 利用牛顿环干涉测量透镜曲率半径...31 实验六 迈克尔逊干涉仪的调节和使用...35 实验八 光电效应测定
实验教学指导书 光学实验 物理学专业 陶淑芬 二〇一二年二月修改 1 目 录 光学实验 教学大纲...1 实验课基本要求...8 实验一 薄透镜焦距的测定...10 实验二 分光计的调节及棱镜顶角的测量...17 实验四 用双棱镜测定光波波长...26 实验五 利用牛顿环干涉测量透镜曲率半径...31 实验六 迈克尔逊干涉仪的调节和使用...35 实验八 光电效应测定普朗克常量...44 实验九 阿贝折射计测定透明介质的折射率...50
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初二秋季第四讲课后作业答案 ( 尖端班 ) 几何变换 旋转 习题. 为等边 内一点, = 3, = 3, 求证 : 以 为边可以构成一个三角形, 并确定所构成的三角形的各内角的度数. 解析 绕点 旋转 到 ', 可得 ' 就是以 为边构成的三 角形, 则 ' = 3 60 = 63, ' = 3 60 = 53, ' = 80 63 53 = 64, 即三角形各个内角度数分别为 53 63 和 64
一 根据所给图表，回答下列问题。
军队文职模拟试题 ( 一 ) 1. 一个质点在恒力 F 3i 5 j 9 k(n) 作用下的位移为 r 4i 5 j 6 k(m), 则这 个力在该位移过程中所作的功为 ( ) A.67J B.91J C.17J -67J 3. 物体从静止开始运动, 运动方程为 x 5t t, 下列说法正确的是 ( ) A. 前三秒位移为 155m B. 物体做匀速运动 C. 物体做变加速运动 物体的加速度方向会发生变化
4.C ( 详细解析见视频课程 绝对值 01 约 21 分 15 秒处 ) 5.E ( 详细解析见视频课程 绝对值 01 约 32 分 05 秒处 ) 6.D ( 详细解析见视频课程 绝对值 02 约 4 分 28 秒处 ) 7.C ( 详细解析见视频课程 绝对值 02 约 14 分 05 秒处 )
[ 说明 ] 1. 以下所指教材是指朱杰老师的 管理类联考综合能力数学套路化攻略 2. 该文档中所标答案和参见的教材答案, 与视频有冲突的, 以视频答案为准! 基础篇 第 1 章 数 1.2.1 整数例题答案 : 1. A ( 详细解析见教材 P7 例 2) 2. D ( 详细解析见视频课程 数的性质 约 10 分 53 秒处 ) 3. C ( 详细解析见教材 P7 例 3) 4.E ( 详细解析见视频课程
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! # ! # 第 吕玉 琦 等 人 体 心 脏 的 三 维 超 声 成 像 期 左 心 室边界 轮廓 的 校 正 由于 采 集 幅 图 象时 探 头 位 置 及 角度 稍 有变 化 就 会 导 致 幅 图象 的 心 尖 位置 及 左 心 室 长 轴 位置 在 图象 中 不 重合 因 此 必 须 进 行轮 廓 校 正 校 正 以 第 幅 二 维超 声 心 动 图 为 标 准 对 后 续的 幅 图 象
其他组件 其他组件 滤光片座 滤光片固定架分为开放式和密封式两种 对于开放式滤光片固定架, 您可以方便地更换不同规格的滤光片 ( 方形 圆形 ) LFM1-50 型号 光源适配口径 有效通光口径 适配滤光片尺寸 宽度 最大厚度 模式 LFM 开放式, 方形或圆形 LF
透镜组件 当光源在具体应用中, 通常需要搭配不同的配件, 以满足不同的应用场合 如您可能需要调整光源的方向 强度等, 您就可能需要选择光纤 滤光片 光阑等等 卓立汉光提供多种多样的附件供您选择 针对光源类型不同, 通常您需要选择对应口径的配件 各种配件之间也可以任意组合搭配 注 : 我公司的 GLORIA 系列光源适配口径均为 59mm 透镜组件 透镜安装座 安装座型号 有效通光口径 外径 适配透镜外径
子的长度变 长 这种现象可以用光的 直线传播 来解释 三 简答题 & 用步枪进行瞄准练习时 当眼睛看到瞄准点 准星尖和标尺缺口三者重合时 就算瞄准了 这是什么道理 答案 由于光在同一种均匀物质里 &+ 第一节 光的反射 课时 当光射到物体表面时 被物体表面反射回去 这种现象叫做 光的反射 过入射点
在均匀物质中 光是沿 直线 传播的 发生雷电时 我们总是先看到闪电 后听到雷声 这是因为 光的传播速度比声的快 在物理学中用一条带箭头的直线表示光的传播 路径 和 方向 这样的直线叫光线 光在真空中的传播速度为 " $ % 光在其他物质中的传播速度比在真空中的传播速度 慢 填 快 或 慢 阳光透过密密的树叶在地面上形成一个个圆形的 光斑 是!"# 第一节 光的反射课时 树叶的影子 太阳的像 太阳的影子
实验要求
光电信息技术实验 研究创新实验指导书 黄清龙 徐娙梅 石小燕 黄春云 蔡本晓改编 目 录 第一篇单片机设计与控制实验... 实验一基于单片机的自动换挡电阻测试仪常... 实验二简易数字频率计... 实验三移相器设计... 3 实验四光电摄像在塞曼效应实验中的应用... 4 实验五光电门测试在转动惯量实验中的应用... 5 实验六牛顿环图像处理... 6 第二篇光信息技术研究创新实验... 7 实验七基于光速测量的激光测距研究实验...
6.安志勇-光学参数现代测试技术发展现状.ppt [修复的]
![6.安志勇-光学参数现代测试技术发展现状.ppt [修复的]](/thumbs/93/113914294.jpg "6.安志勇-光学参数现代测试技术发展现状.ppt [修复的]")
光学参数现代测试技术发展现状 报告人 : 长春理工大学 安志勇 教授 目录 1. 概述 2. 光学参数测试 3. 我校光学参数测试研究成果简介 4. 发展趋势 5. 结束语 1. 概述 1.1 光学参数类别 光学参数 光学玻璃主要光学性能参数 光学零部件光学性能参数 光学系统特性参数 光学系统象质评价参数 1.1.1 光学玻璃主要光学性能参数 光学玻璃主要光学性能参数 折射率与色散 双折射 光谱特性
破解斯蒂德曼的联合生产之谜 斯蒂德曼声称 如果按照马克思的方法来计算价值 则在联合生产中 就会出现负的价值和剩余价值 从而出现负剩余价值与正利润并存的现象 这是不正确的 其原因是 斯蒂德曼在确定不同生产过程中劳动所创造的价值时 根据的是自然时间 而非社会必要劳动时间 实际上 如果按照社会必要劳动时间来决定不同生产过程中劳动所创造的价值 则即使是在联合生产的条件下 也不可能出现负的价值和剩余价值 从而更谈不上负剩余价值与正利润并存