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麇禄
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1 偏振光学线偏振双折射圆偏振和椭圆偏振 Jones 矢量和 Jones 矩阵电光旋光与磁光效应

2 一线偏振线偏振横电磁波是电磁波方程和 Maxwell 方程的解具有电场和磁场, 两者互相垂直, 并且都和波传播方向的波矢垂直 ; 指向方向,Poynting 矢量给出了波传播的能流 ; 电场和磁场相位同步, 并且振幅具有的关系电场沿固定方向振动称为线偏振, 此时电场位于偏振平面 (x-z 和 y-z 之间 ); 任一时刻, 电场有 x 和 y 成分, 正向传播电场可写成

3 一线偏振线偏振片移除偏振方向与其透射轴相垂直的光场非偏振光 : 光场为许多偏振态的混合, 每个具有随机的方向和相位 ; 假设非偏振光中的某一偏振态方向与透射轴夹角为 θ, 振幅为 E 0, 透过的电场振幅为,Irradiance 为 ; 对于非偏振光, 夹角 θ 随机, 因此的平均值为 1/2, 从而得到 irradiance 为的非偏振光透射部分为 ; 对于线偏振光, 电场振幅 E 0, 透过的电场振幅为的情况下, 透射的部分为,Malus Law, 在入射辐照度为

4 一线偏振 Problem: Solution:

5 一线偏振通过两面反射镜 90º 改变水平传播光的偏振方向

6 一线偏振线偏振片的设计 sunglasses 格线 - 线偏振片由间距极小的平行线组成, 格线间距小于光波的半波长以避免散射损失, 适用于红外光 ; 与格线平行的电场在线中产生电流造成能量损耗, 从而被吸收 ; 可见光线偏振片可采用 dichroic 二色性材料 : 由长薄可采用机械或电磁方法进行排列的分子或晶体组成, 对偏振平行于排列方向的电场吸收 Brewster 角 - 线偏振片 (a) 介电片阵列 :Brewster 角入射 ; (b) 偏振分光器 : 棱镜间折射率交替变化 :n p =1.62, n l =1.38, n h =2.03; n p -n l 45º 入射,n l 中 56º 折射, 为 n h 前及后面各层 Brewster 角 ; 在最后 n l -n p 界面回到平行光线出射 ; 由于薄层, 反透射光束仍尺寸小 ; 偏振度 :,I max 和 I min 为旋转偏振片线偏光透过的最大和最小强度

7 一线偏振 Problem: Solution: 外入射时的 Brewster s angle: 此时偏振的反射系数 : 外入射时,, 有内入射时,, 有 8 个表面, 每个反射掉 14.8% 的, 透过的比例为 ( ) 8 = 0.278

二双折射晶体中原子结构的有序排列使得折射率各向异性, 依赖于传播方向和偏振方向方解石 (Calcite: CaCO 3 ): 负单轴晶体负 :n o >n e ( @589 nm), 快轴为 n e 所在轴 ; 单轴 : 只有一个主轴 ; A 平行六面体, 其中顶点 A B 各自三个边构成等值钝角 ; 101.

8 二双折射晶体中原子结构的有序排列使得折射率各向异性, 依赖于传播方向和偏振方向方解石 (Calcite: CaCO 3 ): 负单轴晶体负 :n o >n e nm), 快轴为 n e 所在轴 ; 单轴 : 只有一个主轴 ; A 平行六面体, 其中顶点 A B 各自三个边构成等值钝角 ; 101.5º 连接 A B 的对角线方向为主轴 ; 入射光线和光轴构成主截面 ; B 寻常光 n o 非常光 n e 偏振方向垂直于主截面 ( 光轴 ) 的光为 o 光, 其折射率为 n o ; 偏振方向位于主截面的光为 e 光, 沿光轴传播时折射率为 n o, 垂直时为 n e, 其它方向为 n(θ); 主截面上某一 C 点, o 光发射的次波前为圆, e 光发射的次波前为椭圆

9 二双折射惠更斯次波理论 (a) 光线垂直于晶面入射, 且方向与光轴成一角度 ; (b) 光线与晶面成角度入射, 且方向与光轴成一角度 ;

10 二双折射 (c) 光线垂直于晶面入射, 光轴方向与晶面垂直 ; 双折射偏振分光片利用全内反射将入射光不同偏振成分分开 (d) 光线垂直于晶面入射, 光轴方向与晶面平行 ; 双折射相位 Retarder

11 三圆偏振与椭圆偏振将线偏振的分量引入一定的相移即可得到圆和椭圆偏振 ; 对于圆 ( 椭圆 ) 偏振, 在传播一个波长的距离时, 电场矢量个圆 ( 椭圆 ) 周 ; 扫过一此时变成, 其中, 如忽略, 有 ; 当, 且时 ; 在如 z = 0 位置有 ; sin (ωt), 随 ωt 的增加电场为逆时针左旋圆偏振 ; 类似, 当且时电场为顺时针右旋圆偏振 ;

12 三圆偏振与椭圆偏振在与不等, 或不是时, 电场为椭圆偏振 (a) E 0x E 0y ; (b) E 0x = E 0y ; 波片与圆偏振片波片的作用是为两个偏振方向引入相移 d o 光和 e 光的相移 ; 对于 1/4 波片, 有, 为, 45º 入射的线偏光出射后变成了圆偏振光 ; Problem: 50. Solution: 最小厚度时 m=0, 有 (4m+1) 0 当 m=50 时, 有

13 三圆偏振与椭圆偏振对于 1/2 波片, 有, 为 q 角入射的线偏光出射后变成了 -q 角的线偏振光两 1/4 波片组合起来可构成 1/2 波片 Problem: Solution: 入射光可写成由于快轴在水平方向,y 方向电场分量得到额外 π/2 的相移, 有此时得到的是 -45º 方向的线偏振光

14 四 Jone 矢量和 Jones 矩阵 Jones 矢量对于线偏振光有 ; 由于为一共同项,Jones 矢量可写成 ; 而椭圆偏振光的 Jones 矢量为 ; 归一化后, 线偏振光 Jones 矢量为, 椭圆偏振光 Jones 矢量为 ; 可以将水平和垂直线偏振光的 Jones 矢量作为单位矢量 : ; 此时任意椭圆偏振光可写成线偏振光的线性组合 ; 左圆偏振光的 Jones 矢量为, 右旋为 ; 对左右旋圆偏振光同样可定义单位 Jones 矢量 : ; 给出了线偏振光 :, 即有

15 四 Jone 矢量和 Jones 矩阵 Jones 矩阵 : 线偏振片和波片等光学元件可表示为 2X2 的 Jones 矩阵 M 通过光学元件的 Jones 矢量可表示为, 一些常见光学元件 Jones 矩阵如下 : 举例 : 表中的旋转矩阵该矩阵对输入波的每个成分增加角度 α, 即 ; 由, 及, 同时对上述两组方程求解, 得到

16 四 Jone 矢量和 Jones 矩阵当为一归一化的 Jones 矢量, 的振幅平方代表了光学元件的透射强度例 : 在下面情况下求出透射光的 Jones 矢量以及透射率 :(a) 45º 线偏光入射透射轴为垂直和 45º 的线偏振片 ;(b) 45º 线偏光入射快轴为水平方向的 1/4 波片 (a) 45º 线偏光 Jones 矢量为, 透射轴垂直的线偏振片 Jones 矩阵为 ; 此时透射电场 Jones 矢量 :, 透射电场幅度平方为 1/2, 即透过率为 50% 透射轴为 45º 的线偏振片 Jones 矩阵为 ; 此时透射电场 Jones 矢量 : ; 即入射偏振光的偏振方向和强度都没有改变 (b) 快轴为水平方向的 1/4 波片 Jones 矩阵为 ; 此时透射电场 Jones 矢量 : ; 即出射光为左圆偏振光, 透射强度相对入射没有改变

17 四 Jones 矢量和 Jones 矩阵 Jones 方法的优势在于能够同时处理多个光学元件 : 例 : 当 45º 线偏光依次入射快轴为水平方向的 1/2 波片快轴为垂直方向的 1/4 波片和透射轴为 -45º 的线偏振片时, 求出出射光的偏振状态 (e) (d) (c) (b) 此时, 其中 (a) 为入射 45º 线偏光 Jones 矢量, (b) (c) 为快轴为水平的 1/4 波片 Jones 矩阵,(d) 为快轴为垂直的 1/4 波片 Jones 矩阵,(e) (a) 为透射轴 -45º 的线偏振片 Jones 矩阵 (b)(c) 相乘得快轴为水平方向 1/2 波片 Jones 矩阵 (f): (f) 从右到左两个矩阵相乘得 :, 最右矩阵与入射 Jones 矢量相乘, 最后得 ; 对复数进行处理得 ; 忽略共同的项, 得到偏振方向为 -45º 的线偏光, 其强度为入射光的 1/2

18 四 Jones 矢量和 Jones 矩阵 Jones 方法的应用 :Birefringent Colors, 白光照射时透射光为某些颜色混合光塑料材料中的长随机取向聚合物分子在拉伸或压缩时部分排列导致 Stress Birefringence Retarder 入射偏振片 45º 取向出射偏振片 -45º 取向水平与垂直方向折射率该 retarder 系统的 Jones 矩阵为, 其中 ; 入射光为 45º 线偏光, 其 Jones 矢量为 ; 透射光 Jones 矢量 ; 整个系统的透射率可为

19 四 Jones 矢量和 Jones 矩阵 Problem: Solution: 要找到新波长 λ 使得 δ 变化 π 相位, 有在 x 较小时, 利用, 有最终得到,

20 五电光旋光与磁光效应电光效应 : 通过在介电材料上加上外电场改变其折射率所加电场在材料中诱导或者排列了偶极矩 ; 由于电场具有方向性, 折射率变化也具有方向性, 导致双折射 1 Pockels 效应 ( 线性 ): 材料必须是晶体且无对称中心 Pockels Cell 加纵向电场 :, 其中 n 0 为无电场折射率,E z 为所加纵向电场,r 为材料的电光系数 (m/v); 此时相移为, 当所加电场均匀时有 ; 端面要求能镀电极且对通光波长透明, 比如 Indium Tin Oxide ITO

21 五电光旋光与磁光效应 Full Modulation: 电光材料起半波片的作用如 : 对于 KDP 晶体, 对 550 nm 波长进行 Full Modulation 所需电压 2 Kerr 效应 ( 二次 ): 玻璃液体和晶体材料 Kerr Cell 横向电场在该方向诱导的折射率变化为 :, 其中 K 为材料的 Kerr 系数 ; 该折射率变化对应的位相变化 : ; 在端面距离为 d, 且电场均匀的情况下, 位相变化可表示为 : ; EO Retardar 用于半波片时的电压 :

线偏光为左右旋偏振光之和, 如水平偏振 ; 通过长度为 L 的旋光材料, 出射光的 Jones 矢量可表示为 : 此时为水平线偏光的旋转角度 :, 透射光

22 五电光旋光与磁光效应旋光效应 (Optical Activity): 线偏振光在通过旋光材料时偏振方向旋转一特定角度 ; 旋光效应起源于材料的圆双折射, 即左右圆偏振光的折射率不同 (sugar glucose, sugar fructose) 左右圆偏光 (n l 和 n r ) 在材料中传播 L 距离后的位相差 ; 线偏光为左右旋偏振光之和, 如水平偏振 ; 通过长度为 L 的旋光材料, 出射光的 Jones 矢量可表示为 : 此时为水平线偏光的旋转角度 :, 透射光 Jones 矢量 Faraday 旋光 : 外加磁场可以旋转线偏振方向旋转角度 :, 其中 V 是材料的 Verdet 常数 ; Faraday 效应可用来制作调制器和隔离器

Nature 399, 126-130 (13 May 1999) doi:10.

23 Nature 399, (13 May 1999) doi: /20138; Received 21 October 1998; Accepted 26 February 1999 引用次数 :155 次

24 Abstract A complete understanding of any complex molecular system generally requires a knowledge of the three-dimensional (3D) orientation of its components relative both to each other, and to directional perturbations such as interfaces and electromagnetic fields. Far-field polarization microscopy is a convenient and widespread technique for detecting and measuring the orientation of single chromophores. But because the polarized electromagnetic field that is used to probe the system lacks a significant longitudinal component, it was thought that, in general, only 2D orientation information could be obtained. Here we demonstrate that far-field polarization microscopy can yield the 3D orientation of certain highly symmetric single chromophores (CdSe nanocrystal quantum dots in the present case). The key requirement is that the chromophores must have a degenerate transition dipole oriented isotropically in two dimensions, which gives rise to a perpendicular 'dark axis' that does not couple to the light field. By measuring the fluorescence intensity from the dipole as a function of polarization angle, it is possible to calculate both the tilt angle between the dark axis and the sample plane, as well as the in-plane orientation, and hence obtain the 3D orientation of the chromophore

25 CdSe 量子点 :c axis 光学跃迁强度正比于 μ E 2, 其中 μ 为跃迁偶极矢量,E 为吸收或发射电场 ( 偏振 ) 对称性较好的分子其跃迁偶极矩通常均匀分布在一个平面 ( 如 benzene), 由此存在着和该平面垂直的不与光场耦合的 dark axis 偏振片与样品 x-y 面平行, 探测沿着 z 方向传播而来的光场 I ~ μ 2 [1-cos 2 ( )cos 2 ( )] 2

幻灯片 1

幻灯片 1 第五章 5.1 光的横波性 5.2 偏振光的产生 5.3 光的双折射 5.4 晶体光学元件 5.5 椭偏光的获得与检验 5.6 平行偏振光的干涉 5.7 人为双折射 5.8 旋光效应 5.9 吸收色散和散射光的电磁性 5.1 光的横波性通过二向色性晶体的光双散射的光测不到光强 NaR 3 Al 6 [Si 6 O 18 ][BO 3 ] 3 (OH,F) 4 电气石晶体散射体 1 散射光