引言
|
|
|
- 匠陵 管
- 4 years ago
- Views:
Transcription
1 物质场驻波揭示德布罗意的五点预言 陈其翔 北京联合大学自动化学院 [ 摘要 ] 本文对本人已发表的物质场理论和物质场驻波的物理概念作了进一步的阐明, 并将物质场驻波与德布罗意对基本粒子的五点预言作了对比, 即 : 基本粒子可表示为驻波, 驻波包含一个奇点代表粒子, 振幅要逐渐衰减粒子具有一定尺度, 粒子运动时驻波变为相波, 基本粒子的 Ψ 波具有实际的物理意义它与物质场驻波有密切的联系 [ 关键词 ] 物质场理论, 物质场驻波, 基本粒子, 量子力学引言构成物质的基本粒子具有波粒二象性 普朗克提出热辐射的能量是量子化的, 爱因斯坦把普朗克的量子概念加以推广, 指出光的能量也是量子化的, 提出光子的概念, 同时解释了光电效应, 首次揭示出微观粒子的波粒二象性 德布罗意 (de Brogie) 类比于光子, 进一步提出实物粒子的波粒二象性, 认为静止的粒子可表示为具有周期性元素的驻波 [1] : Ψ = a o exp ( ιωt ) 式中 ω=π c / h 当粒子相对于观察坐标系以速度 运动时,, 运用洛伦兹变换驻波变为以相速 c / 运动的相波, 即量子力学中的 Ψ 波 : Ψ = a o exp [ι(ετ-π r)/h] 德布罗意认为 Ψ 波的振幅应具有更为实际的物理意义, 而不仅是具有几率解释, 他指出 : 由于常量振幅 a o 不可能表示波动现象的真正振幅, 所以 Ψ 波只能准确地给出围绕粒子的波动现象的相 的确, 我觉得真正的振幅应该包含一个奇异点 ---- 粒子 ; 远离奇异点处振幅要逐渐衰减 德布罗意对基本粒子的预言有五个要点 :1. 基本粒子可表示为驻波,. 驻波的振幅应该包含一个奇异点 粒子,3. 远离奇异点处振幅要逐渐衰减, 即粒子具有一定尺度,4. 当粒子以一定速度运动时, 运用洛仑兹变换驻波变为相波,5. 驻波的振幅应具有实际的物理意义 所谓驻波是指, 空间各点振动的相位处处相等 ; 而行波则空间各点振动的相位处处不相等 过去通常认为, 驻波是行波在一定的边界条件下形成的, 例如两端固定张紧的弦形成驻波, 可看成是行波在两端反射形成驻波 基本粒子的驻波并不是由行波在一定的边界下形成的, 它并不需要边界条件 过去还有另一种观点, 认为粒子是有一定大小的 波包 wae-packets 所谓 波包 是由一组频率相近的行波叠加组合而成, 由于各频率不相等但又很相近, 使叠加的结果在一定的区域内相互加强, 其它区域均相互抵消, 形成一个波包 由于 波包 在行进过程中不稳定, 会发散, 因而未被量子物理界所接受 薛定谔用一些算子对 Ψ 波函数进行运算, 可得出能量 E 和动量 p, 并按经典力学建立了薛定谔方程, 开创了量子力学 量子力学中的波函数只包含物质波的相位, 但未包含振幅方面的参数, 二者都是发生相互作用的重要条件 由于不能确定波的振幅和初始相位, 因此要用几率来进行分析, 这时波函数可给出统计的结果 量子力学的正统学派, 因 Ψ 波函数中未包含振幅方面的参数, 不承认波函数有任何实质性的物理意义, 陷入了纯几率解释, 这与德布罗意的本意相违背 当处理某些微观事物时, 发生瞬时传递事件信息破坏微观因果律的假象, 与爱因斯坦的狭义相对论不符 [6,7] 波动性和粒子性是微观物质的两种相辅相成的不同表象, 如果否认波函数有实质性的物理意义, 则必然对物质的认识偏重于粒子性, 量子力学此后的发展正是按这个方向进行的 ; 例如认为物质粒子是无限可分的, 等等 传统的粒子物理将粒子视为没有一定尺度的几何点 桑蒂利教授将粒子视为有一定大小
2 的 波包 wae-packets 他通过实验发现并证明了 基本粒子 的上述特性, 建立了 强 子力学, 并将其应用在工业生产中, 而非通过单纯的理论推导 大约在两年前, 当我了解 到桑蒂利教授的工作, 曾向陈一文先生介绍我过去曾做的有关工作 我的此项工作为 : 建立了物质场理论及其基本方程, 对物质场驻波方程求解可得出物质 场 ( 包括引力场和动引力场 ) 不能形成以光速进行的行波, 而是形成一种驻波 其中空间各 点的场围绕一个奇点振动, 相位处处相等 奇点代表粒子, 远离奇点振幅要逐渐衰减 即粒 子有一定尺度 当粒子以一定速度运动时, 驻波变为相波 物质场理论的主要贡献在于, 通 过把物质场驻波与 基本粒子 的驻波相对比, 揭示出万有引力与量子力学中的 Ψ 波函数 存在本质上的相互联系 换句话说, 给德布罗意的五点预言找到了依据 我的论文早在上世 纪七十年代就写成稿件, 约在 00 年才得以发表 [,3,4] 物质场理论概要和物质场基本方程 物质场理论认为, 宇宙中的物质都是由场及其振动构成 物质的场分为电磁场和引力场 两大类, 二者具有统一性 电磁场包括电场和磁场, 当它们振动时, 发生相互转换并形成电 磁波, 它以光速传播而不能静止, 称为行波 电磁场及其振动可用麦克斯韦方程组和波动方 程来描述 牛顿 (Newton) 提出了万有引力定律, 认为物体的周围存在引力场, 对其它物体产生作用力 爱因斯坦把引力场归之为时空的几何弯曲, 提出了广义相对论 正统观点认为, 物 质产生场, 场本身也是物质, 它又产生二次场, 换句话说引力场理论应该是非线性的 广义 相对论是非线性的, 因而比其它线性的理论应该更为精确 作者认为, 广义相对论在引力计 算方面也许比较精确, 但缺点是理论过于复杂, 不易与现代物理中其它领域相沟通 广义相 对论在数学上导致极度复杂化, 特别是对引力场与电磁场作统一研究时出现极大困难, 同时 与量子力学也很难发生联系 根据牛顿引力定律, 一个质量为 的质点, 在矢径 r 处产生的引力场 G 为 : G = Kr/r 3 (1) 式中 :K 为引力常数 此处引力场 G 与矢径 r 设为同方向, 黑体字符表示矢量 因物质间的引 力为同性相吸, 引力 F 与矢径 r 应反向, 因而 F 与 G 也反向, 可表为 F = - G 物质场理论认为, 引力场并不像牛顿引力场那样只有单一的形式, 而是与电磁场一样, 也存在一种类似于磁场的场, 称为动引力场, 它形成于运动物体的周围, 并可对运动的物体 产生作用力 当质点 以速度 运动时, 在矢经 r 处的动引力场 G 为 : G = K r/cr 3 () 式中 :c 为光速, 为矢积乘号, 动引力场的量级比引力场小 /c 倍 动引力场的力学效应类 似于电动力学中的洛仑兹力, 质点 在引力场 G 和动引力场 G 中受到的作用力 F 是 : F = - [G +( G )/c ] (3) 动引力场 G 的作用力比引力场 G 的小 /c 倍 在天体运动中考虑到动引力场的力学效应后, 对牛顿引力应是一种修正, 但在低速运动时这个修正量很小 广义相对论对牛顿引力的修正 具有同一量级, 只有在更小的量级上, 才能体现理论的精确性 引力场与动引力场合起来称 为物质场, 可类似于麦克斯韦方程组, 建立起一组物质场微分方程组 : G = 4πKρ (4) 1 G 4πK G = + p (5) c G = 0 (6)
3 1 G G = (7 ) 式中 :ρ 为物质密度 物质场与电磁场的差别, 首先在于物质的引力是同性相吸的, 而电荷 是同性相斥的, 这导致物质场微分方程组中方程 (7) 式右边改变了符号 另一差别是正电荷 经 CPT 变换后为负电荷, 而正物质经 CPT 变换后为反物质, 正 反物质均有正的质量 可以根据物质场微分方程组来解释物质惯性力的产生 设有一质点 以速度 运动, 按 (5) 式, 动引力场的旋度与速度同方向, 换句话说 G 与速度 成右螺旋关系 当质点 作加速 运动时, 按 (7) 式可产生一附加的引力场, 其方向与加速度同向, 其引力与加速度反向, 这 就是惯性力 也许有人说, 既然动引力场的力学效应很小, 那为什么在低加速度时仍有明显 的惯性力呢? 这是因为通常在宏观的尺度上观察到的引力很小, 产生的惯性力也极小 ; 但物 质都是由基本粒子构成的, 基本粒子的质量集中在一个极小的核心部分, 其物质密度极大, 在这个区域中引力场极大, 它产生的惯性力就很明显 物质场方程中, 由 (6) 式可定义矢势 A, 由 (7) 式可定义标势 U : 1 A G = A, G = U + 矢势 A 与标势 U 的相互关系, 由规范条件确定 : 1 U A + = 0 (9) [,3,4] 以光速传播的引力势波 根据 (4) 式, 并运用 (8) (9) 两式, 当真空条件 ρ= 0 时, 可得标势 U 的波动方程 : 它存在以光速传播的平面波解 : 式中 k 为波矢量, 其模值为 k, 并有以下关系 k =ω / c (8 ) 1 U U = 0 (10) U =U o exp[i (k r±ωt)] (11) 由规范条件 (9) 式, 可得到与标势 U 相应的矢势 A 的平面波 A = A o exp[i (k r±ωt)]=±u k / k (1) 因为 k 是波矢量, 其方向是波进行的方向,A 与 k 有同向和反向两种情况, 因此 A 为纵波, 有两种状态 从以上两式看出, 存在以光速传播的引力势波, 这与广义相对论是一致的 引 力势波有振动频率就有能量, 它以光速传播应没有静止质量 根据波粒二象性, 应该存在一 种静止质量为零, 有两种状态, 并以光速运动的基本粒子 这与中微子十分相象, 它具有自 旋与波矢同向和反向两种状态, 与其它粒子的相互作用很弱 把 (11) 和 (1) 式代入 (8) 式, 可得出与 A 和 k 相应的 G 和 G 为 0 这个结果表明, 物质场 不存在以光速传播的行波即引力波 这与广义相对论不一致, 广义相对论认为存在以光速传 播的引力波 但这与狭义相对论相一致, 因为粒子相当于物质场驻波, 如果物质场存在以光 速传播的行波, 相当于存在以光速运动的粒子, 按狭义相对论这是不可能的 物质场可以作 用于物质产生作用力, 而引力势不能直接作用于物质产生作用力, 因此即使存在以光速传播 的引力势波, 也不可能通过测量力学效应来检验它的存在 这就是为什么至今尚未测出从天 体传来的引力波 [5] 物质场驻波方程及其驻波解
4 上面在讨论引力势波动方程时指出, 物质场不存在以光速传播的行波 可根据物质场 微分方程组 (4)~(7) 式, 直接建立物质场驻波方程 物质场微分方程组中 (7) 式右边与电磁 场的微分方程相差一个符号, 正是这个符号的差别, 导致物质场的振动方程不是波动方程, 而是驻波方程 波动方程两项中间为减号, 对电磁场的波动方程求解, 可得到以光速传播的 行波 ; 驻波方程两项中间为加号, 对物质场的驻波方程求解, 可得到物质场驻波 ; 二者的解 有本质上的不同 物质场驻波方程如下 : 1 G + G = 0 此两方程有平面驻波解存在, 如下式 : 1, G + G = 0 (13) G = G o exp[i (k r±ωt)], G = G o exp[i (k r±ωt)] (14) 式中 G o 和 G o 为驻波源振幅 在驻波解中的 k 称为衰减矢量, 并有 k =ω / c 为了使物 质场的驻波与基本粒子相对应, 驻波方程应在球坐标中求解, 用 Ψ 代表 G 和 G 的任一分量, [5] 可得方程 1 ψ + c t ψ = 0 (15) 在球坐标中可求得解 : 其中 1 ψ = exp[ kr ± iωt + iϕ] P ( x) (16) r + (1 x ) d P ( x) = ( x 1) +! dx (17) 为缔合勒让德函数, = 0,1,, 为正整数 ; = 0,±1,±, ± 从 (16) 式中可看出, 指数中有 iωt 因子, 说明存在周期性振动, 相位与矢径 r 无关, 说明是驻波 由于有 1/r 因子, 当 r = 0 时驻波存在一个奇点代表粒子, 其振幅最大 指数中有 -kr 因子, 说明空间各点离开奇点越远振幅越小, 形成一种衰减 空间点振幅达到奇点振幅的 1/e 时, 该距离称衰减长度, 它代表粒子的半径, 长度为 1/k, 称为衰减长度 若把衰减长度 1/k = c/ω= h / π c 看作粒子的半径, 可称为衰减半径 粒子的质量越大, 则衰减半径反而越小, 这与现代粒子物理的观念相一致 这些都与德布罗意的预言相符合 根据在球坐标中对物质场的驻波方程求解, 可以得到一系列的解, 其中出现了两个量子数 和, 对应于各种不同的基本粒子, 这说明基本粒子的多样性 当粒子以速度 运动时, 运用洛仑兹变换, 可形成以相速 c²/ 传播的相波 这样我们把物质场驻波与量子力学中的 Ψ 波函数直接相联系 物质场理论认为, 所有的基本粒子是由物质场的振动形成的驻波, 各种基本粒子的存在方式, 就是物质场驻波不同的振动模式 换句话说, 给德布罗意的预言, 找到了依据 讨论我们知道, 电磁场符合麦克斯韦方程, 它形成以光速传播的行波 但是大部分基本粒子都是带有电荷的, 说明电磁场与物质场可以联合 当电磁场与物质场联合后, 其振动方式服从物质场方程的驻波形式, 换句话说, 物质场驻波中可以带有电磁场 这种与电磁场联合的物质场以下仍简称为物质场, 其理论仍称为物质场理论 电磁场本身是否可单独满足物质场微分方程和驻波方程, 尚待进一步研究 复旦大学物理系的朱永强教授在 物理学报 上
5 发表的 粉碎电磁波的性质和应用 一文指出 [8] : 粉碎电磁波是一种新的电磁波, 它与普通电磁波有完全不同的性质, 波动性几乎已消失, 而以粒子性为主 这是否可说明电磁场可以单独满足物质场微分方程和驻波方程 为了检验衰减长度 1/k = c/ω= h / π c 为粒子半径这个观点, 可讨论重子的强相互作用 众所周知, 重子间的强相互作用是通过 π 介子进行的, 按照物质场驻波的观点, 是两个重子的物质场激发出 π 介子物质场驻波作为媒介所发生的相互作用 为了使 π 介子与重子之间的耦合有足够的强度, 必须使重子与 π 介子靠得足够近, 在这个距离上重子与 π 介子的驻波衰减不大 重子本身的衰减长度比 π 介子的衰减长度小很多, 换句话说强相互作用的有效力程取决于 π 介子驻波的衰减长度 根据 π 介子的质量, 可算出其驻波衰减长度为 : 1/k = c/ω= h / π c = c 这正好与重子强相互作用的有效力程相等 小结纵上所说, 所有的基本粒子是由物质场 ( 包含电磁场 ) 的振动形成的驻波, 各种基本粒子的存在方式, 就是物质场驻波不同的振动模式 求解物质场驻波方程, 可以得到一系列的解, 对应于各种不同的基本粒子 静止的粒子相当于固定点上的驻波, 驻波的振幅包含一个奇异点 粒子, 物质场驻波的振幅, 随离奇点距离的增加, 按指数规律衰减, 即粒子具有一定尺度 当粒子以速度 运动时, 正象德布罗意指出, 运用狭义相对论的洛仑兹变换, 驻波变为以相速 c / 传播的相波 这样揭示出物质的万有引力场与量子力学中的 Ψ 波函数存在本质上的联系 换句话说对量子力学中 Ψ 波函数给出了具有物理实质的解释 物质场理论是线性理论, 如果不加二次场及高次场的修正项, 则精确度也许略低于广义相对论 但物质场理论的主要贡献在于, 建立了物质场的微分方程组和驻波方程, 解方程得出了物质场的振动存在驻波, 给德布罗意的五点预言找到了依据 参考文献 [1] de Brogie L., Non-inear Wae Mechanics (A cousa Interpretation),Eseier Pubishing Co., 1960 中译本 :L. 德布罗意著, 谢毓章译, 非线性波动力学, 上海科学技术出版社,1966 [] 陈其翔, 物质的场和波的理论, 相对论再思考, 宋正海等主编, 地震出版社,00, P101 书号:ISSN /P117(67) [3] 陈其翔, 引力场和 ψ 波的统一理论, 探索 北京相对论研究联谊会首届年会论文集( 甲种本 ),P6 格物 <Matter Reguarity>,No.3,Beijing, 美国刊物号 :ISSN x Copyright 003 USA. [4] Chen Qi-Xiang,<The Theory of Graitation Fied and Wae----A NEW Interpretation of ψ-wae>, <Matter Reguarity>004,No.1,Vo.4,Su No.4, ISSN x Copyright 004 USA. [5] 陈其翔, 引力场的驻波方程及其球坐标解 基本粒子 ψ 波的新解释, 格物 004, 第 期, 第四卷总第五期,<Matter Reguarity>,Vo.4,Su No.5, 美国刊物号 :ISSN x Copyright 004 USA. [6] 陈其翔, 量子力学中的微观测量和因果律, 格物 006, 第 1 期, 第六卷总第十三期,<Matter Reguarity>,Vo.6,Su No.13. 美国刊物号 :ISSN x Copyright 006 USA. [7] 陈其翔, 波函数的物理实质和微观因果律, 格物 006, 第 4 期, 第六卷总第十六期,<Matter Reguarity>,Vo.6,Su No.16. 美国刊物号 :ISSN x Copyright 006 USA. [8] 朱永强等, 粉碎电磁波的性质和应用, 物理学报 001 年 5 月,P83 836
器之 间 向一致时为正 相反时则为负 ③大量电荷的定向移动形成电 流 单个电荷的定向移动同样形成电流 ３ 电势与电势差 １ 陈述概念 电场中某点处 电荷的电势能 Ｅ ｐ 与电荷量 ｑ Ｅｐ 的比值叫做该点处的电势 表达式为 Ｖ 电场中两点之间的 ｑ 电势之差叫做电势差 表达式为 ＵＡＢ Ｖ Ａ ＶＢ ２ 理解概念 电势差是电场中任意两点之间的电势之差 与参考点的选择无关 电势是反映电场能的性质的物理量
幻灯片 1
.5 力学量的平均值 算符表示 平均值 粒子在外场 V() 中运动, 体系的定态薛定谔方程 : m V ( ) u( )= Eu( ) 求解该方程, 可以得到体系的波函数和能量 E 例如 : 粒子束缚在一维无限深方势阱中 0 a 一维无限深方势阱 波函数 能量 n sin x, 0 xa ux ( ) a a, x 0, o, x a 0 En n n 1,,3, ma .5 力学量的平均值 算符表示
幻灯片 1
.5 力学量的平均值 算符表示 平均值 粒子在外场 V() 中运动, 体系的定态薛定谔方程 : m + V () u()= Eu() 求解该方程, 可以得到体系的波函数和能量 E 例如 : 粒子束缚在一维无限深方势阱中 0 a 一维无限深方势阱 波函数 能量 nπ sin x, 0 x a ux ( ) = a a, x < 0, o, x > a 0 π En = n ma n = 1,,3, .5
幻灯片 1
第二章原子的激发态结构. 单电子 (H) 原子 ( 类 ) 氢原子的薛定谔方程 -e 3D 不含时的定态薛定谔方程 其中库仑势 m + ( ) V ( ) V ψ Ze 4πε Eψ + +Ze 电子束缚在原子核的中心力场中 只与电子和原子核之间的径向距离有关 Fom www.hpephsics.ph-ast.gsu.edu . 单电子 (H) 原子氢原子的薛定谔方程 Catesian coodinates
任春平 邹志利 在坡度为 的平面斜坡上进行了单向不规则波的沿岸流不稳定运动实验 观测到了沿 岸流的周期性波动 波动周期约为 利用最大熵方法和三角函数回归法求得这种波动的主 频率以及幅值 分析了波动幅值在垂直岸线方向的变化 结果表明该变化与沿岸流变化类似 即在 沿岸流最大值附近这种波动强度最大 为了分析波动的机理 利用线性沿岸流不稳定模型对模型实验结果进行了分析 求得了不稳定运动增长模式和波动周期 并与对应实测结果进行了比较
Fig1 Theforceappliedtothetrainwhenrunning :w = w j +w q (3) :w = w = w 0 +w j (4) w i 121 基本阻力 w r = 600 R ( N/kN) (8) :R : [2] w s [3] w s =0
![Fig1 Theforceappliedtothetrainwhenrunning :w = w j +w q (3) :w = w = w 0 +w j (4) w i 121 基本阻力 w r = 600 R ( N/kN) (8) :R : [2] w s [3] w s =0](/thumbs/88/114838964.jpg "Fig1 Theforceappliedtothetrainwhenrunning :w = w j +w q (3) :w = w = w 0 +w j (4) w i 121 基本阻力 w r = 600 R ( N/kN) (8) :R : [2] w s [3] w s =0")
31 4 2012 8 JournalofLanzhouJiaotongUniversity Vol31No4 Aug2012 :1001-4373(2012)04-0097-07 * 张友兵 张 波 ( 100073) : 分析了列车运行过程中的受力情况 给出了制动过程中减速度的计算方法 并采用正向 反向两种迭代方式计算列车制动曲线 两种方式计算出的制动曲线一致 证明了计算制动曲线的方法是正确的
Homework14 答案 December 31, 氢原子中电子自旋态为 α, 质子处于 s x 的本征值为 h 2 的状态, 求总自旋平方和其 z 分量的测量值以及相应几率 解 : 选取以自旋单态 0, 0 和自旋三重态 1, 0, 1, ±1 作为一组完备基. 自旋单态和自旋三重
Homework1 答案 December 31, 018 1 氢原子中电子自旋态为 α, 质子处于 s x 的本征值为 h 的状态, 求总自旋平方和其 z 分量的测量值以及相应几率 解 : 选取以自旋单态 0, 0 和自旋三重态 1, 0, 1, ±1 作为一组完备基. 自旋单态和自旋三重态的具体表示如下 0, 0 = 1 ( 1 1 1 1 1 1 = 1 (α(1)β() β(1)α()) 1,
幻灯片 1
.5 力学量的平均值 算符表示 平均值 粒子在外场 V() 中运动, 体系的定态薛定谔方程 : m + V () u()= Eu() 求解该方程, 可以得到体系的波函数和能量 E 例如 : 粒子束缚在一维无限深方势阱中 0 a 一维无限深方势阱 波函数 能量 nπ sin x, 0 x a ux ( ) = a a, x < 0, o, x > a 0 π En = n ma n = 1,,3, .5
幻灯片 1
.4 一维定态问题 无限深方势阱 一维定态问题 设质量为 m, 能量为 E 的粒子沿 x 轴运动, 势能是不含时的 V(x), 则这是一个一维的定态问题, 其 Schrödinger 方程 : d + Vx ( ) ux ( )= Eux ( ) m dx 一维无限深方势阱 V( x) 0, 0 x a =, x < 0, or, x > a 0 a 一维无限深方势阱 .4 一维定态问题 无限深方势阱
幻灯片 1
.1 实物粒子的波动性 波粒二象性 波粒二象性 (wave particle duality) 并协 ( 互补 ) 性原理 (complementarity principle) An experiment can show the particle-like properties of matter, or the wave-like properties; in some experiments
Microsoft Word - 第二十六讲.doc
第二十六讲 上次课 : 绝对时空观的困难 ( 麦 - 莫实验 ) 相对时空观,Loentz 变换, 四维空间, x ' 标量 矢量 张量 = α x ν ν 4. 速度及四维速度矢量 d 假定在 S 系中考察一个物体的运动, 其速度的定义是 = 现在假定 S 系 dt d ' 相对 S 系以速度 v 沿着 x 轴运动, 则在 S 系中同一粒子的速度定义为 = 因 dt ' 为在相对论时空观中, 时间和空间是一起变换的,
56,,,,, :,, 1953,, 1953,1953,,1953,,,,,,,,, () ,30118, 34, ;,4912 %,5614 %, 1,1953, 1119, ,, , , 1111 (
2003 1 1812 ( 200433) :,,,,,, :1812 19 :, ;,,20, 1887 ;,1822 1887,,,1812 ( ) 9 :, ;,,;,,,,9,,,,,, :,1991,232 301 ::, :,1988 92 56,,,,, :,, 1953,, 1953,1953,,1953,,,,,,,,, () 1953 1 9518,30118, 34, 13313
Homework9 答案 1. 粒子在一维势场 V (x) = k x ν 中运动,k, ν > 0. 利用测不准关系估算基态能级和 x. 解 : 粒子在某个态下的能量期望值可以写成 : p 2 E = 2m + k x ν (1) 考虑 x ν x 2 ν/2 V (x) = k x ν 是偶函数
Homework9 答案 1. 粒子在一维势场 V (x) = k x ν 中运动,k, ν > 0. 利用测不准关系估算基态能级和 x. 解 : 粒子在某个态下的能量期望值可以写成 : p E = m + k x ν (1) 考虑 x ν x ν/ V (x) = k x ν 是偶函数, 因而 Schrodinger 方程的解必然具有宇称对称性, 从而可以得到 : 所以 < x >= 0, < p
幻灯片 1
第二章原子的电子结构. 单电子 H 原子 类 氢原子的薛定谔方程 -e 3D 不含时的定态薛定谔方程 其中库仑势 m V V ψ Ze 4πε Eψ Ze 电子束缚在原子核的中心力场中 只与电子和原子核之间的径向距离有关 Fom www.hypephysics.phy-ast.gsu.edu . 单电子 H 原子氢原子的薛定谔方程 Catesian coodinates Spheical coodinates
Homework7 答案 1. 均匀磁场中的中性自旋 1/2 粒子, 磁场方向 x, 强度 B, n 为任意方向 (θ, φ) 的单位矢量,σ n = n σ 为泡利算符在该方向的投影, 如果初态是 σ n = 1 的本征态, 请解出态的时间演化, 并分别计算 S x, S y, S z 的测量值与
Homework7 答案. 均匀磁场中的中性自旋 / 粒子, 磁场方向 x, 强度 B, n 为任意方向, 的单位矢量,σ n n σ 为泡利算符在该方向的投影, 如果初态是 σ n 的本征态, 请解出态的时间演化, 并分别计算 S x, S y, S z 的测量值与相应几率 请问要经过多长时间才能回到初态? 解 : 设哈密顿量为 H µ s B e h m σ B ec e hb ψ m σ ec
幻灯片 1
量子测量问题第 1 讲 量子测量问题与量子力学诠释 孙昌璞 中国科学院理论物理研究所 基本参考文献 1.R. Omnes,. Understanding Quantum Mechanics. Princeton: Princeton University Press. (1999).; E. Joos.; et al. Decoherence and the Appearance of a Classical
第 １４ 章 第 １４ 章 麦克斯韦方程组和电磁波 麦克斯韦方程组和电磁波 麦克斯韦在总结了从库仑到安培 法拉第等人关于电磁学研究的成果的基础 上 建立了著名的电磁场理论 现在称为经典电磁场理论 提出了 有旋场 和 位 移电流 的假说 指出变化的电场和磁场形成统一的电磁场 预言电磁场能够以波 动的形式在空间传播 称为电磁波 并且算出电磁波在真空中传播的速度等于光速 从而断定光在本质上就是一种电磁波
26 D00 27 D02 28 D03 29 D05 30 D06 31 D10 32 D12 33 D13 34 D14 35 D16 36 D17 37 D18, 38 D19 39 D20 40 D21 41 D22 42 D23 43 D24 44 D25 45 D26 46 D27 47
2 (600 ) 1 A03 2 A18 3 A23 4 A38 5 A39 6 A41 7 A59 [ ] 8 B15 9 B16 10 B17 11 B18 12 B19 13 B30 14 B37 15 C47 16 C50 17 C53 18 C54 19 C56 20 C60 21 C62 22 C64 ( ) 23 C65 24 C66 25 C71 16 26 D00 27 D02 28
电磁学研究电和磁的相互作用现象及其规律, 广义的经典电磁学包含了经典电动力学 库仑定律揭示了点电荷间静电作用力的实验规律, 毕奥 - 萨伐尔定律揭示了电现象和磁现象之间的紧密联系, 而法拉第电磁感应定律则揭示了磁电之间的转化关系 电磁学将电磁作用过程归结为场的传递, 麦克斯韦综合所有电磁实验现象与规
1.1. / Review of Fundamental Principles of Physics 关于现存物理学体系的流行观点是 [1]: 经典力学 经典电磁学和经典 热力学是经典物理学的基础, 相对论与量子论是支撑现代物理学的两大支 柱 按照这种观点, 物理学的体系结构可以用图 1.1 形象地描述 力学研究的是物体的机械运动, 即研究物体的空间位形随时间的变化规律 经典力学的基础是由伽利略 牛顿建立的
吉林大学学报 工学版 ２４４ 第 ４ 卷 复杂 鉴于本文篇幅所限 具体公式可详见参考文 献 ７ 每帧的动力学方程建立及其解算方法如图 ３ 所示 图４ 滚转角速度与输入量 η 随时间的变化波形 Ｆｉｇ ４ Ｗａｖｅｆｏｒｍ ｏｆ ｒｏｌｌ ｒａｔｅ ａｎｄ ｉｎｐｕｔ η ｗｉｔｈ ｔｉｍｅ ｃｈａｎｇｉｎｇ 图５ Ｆｉｇ ５ 滚转角随时间的变化波形 Ｗａｖｅｆｏｒｍ ｏｆ ｒｏｌｌ ａｎｇｌｅ ｗｉｔｈ
Microsoft Word - report 4.doc
, USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA 1.1.1 1.1.2 1.1.3 , USA , USA , USA 1.1.4 , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA , USA
贾根良 马国旺 后凯恩斯经济学 多样性 共同基础 综合 后凯恩斯经济学是自 凯恩斯革命 以来 一直致力于完成 流产 的 凯恩斯革命 并以反新古典主流面目存在的一支异端经济学流派 它是对凯恩斯经济学范式的恢复和拓展 凯恩斯 卡莱茨基 斯拉法和老制度主义的思想构成了其理论渊源 该学术传统经历了三代的 传承演进 今天 后凯恩斯主义者在方法论 宏观经济学 微观定价理论和内部综合等方面已经 取得了重大进展 成为西方经济学中不可忽视的一个重要流派
主要内容 7.1 光速的测定光的相速度和群速度 7. 经典辐射定律 7.3 普朗克辐射公式能量子 7.4 光电效应 7.5 爱因斯坦的量子解释 7.6 康普顿效应
第七章光的量子性 Chap.7 Quantization of Light 主讲教师 : 朱伟玲 1 主要内容 7.1 光速的测定光的相速度和群速度 7. 经典辐射定律 7.3 普朗克辐射公式能量子 7.4 光电效应 7.5 爱因斯坦的量子解释 7.6 康普顿效应 7.1 光速的测定光的相速度和群速度 一 实验室方法 二 激光测速法 长度单位 米 的定义 三 光的相速度和群速度 3 一 实验室方法
幻灯片 1
.1 实物粒子的波动性 德布罗意的物质波假设 194, 德布罗意提出了物质波假设 像电子这样的实物粒子也有波动性, 称为物质波 设一具有动能 T 动量 p 和静止质量 m 0 的自由粒子, 与它相联系的物质波的波长 λ 可以用光子的粒子性公式类比得到 : h h λ = = 1 β p mv 0 hc hc λ = = E mc mct 1 + T/mc 4 0 0 0 Louis de Broglie
PowerPoint 演示文稿
Lecture 28 1 第 22 章量子力学的基本原理 22.1 波函数 德布罗意物质波 德布罗意假设 实验验证 波函数 波粒二象性 态叠加原理和测量假设 * 22.2 不确定性关系 22.3 薛定谔方程 22.4 量子力学的基本假设 2 2. 物质波的实验验证 1) 戴维逊 革末实验 ( C.J.Davisson,1881-1958; L.H.Germer,1895-1971 ) 贝耳电话公司实验室的戴维逊和革末研究电子在镍单晶上的衍射
( ),,, ;,,,,,,,,,,,,,,,, 1 , :,,,,,,,,, :,,,, :,,,,,,,,,,,,,,, ;, ;,,,,,,,,,,,,,,, 2 ,,,,,,,,,,,,,,,,,,,??,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,, 3 ,,,,,,,,,,,,,,? :,?!,,,,,,,,,,,, 25 25,,,, 4 ,,!,?,,,,,, :?,,,,,
试卷
竞赛试卷 ( 数学专业 参考答案 一 (5 分 在仿射坐标系中 求过点 M ( 与平面 :3x y + z 平行 且与 x y 3 z 直线 l : 相交的直线 l 的方程 4 解法一 : 先求 l 的一个方向向量 X Y Z 因为 l 过点 M 且 l 与 l 相交 所以有 4 X 3 - Y ( Z..4 分 即 X + Y Z...3 分 又因为 l 与 平行 所以有 联立上述两个方程解得 :
PowerPoint 演示文稿
第 6 章 第 页共 50 页 第 6 章 6. 微观粒子的波粒二象性和不确定关系式 6.. 微观粒子的波粒二象性. 玻尔理论的困难 玻尔量子理论成功地解释了原子的稳定性 大小及氢原子光谱的规律性. 为人们认识微观世界和建立近代量子理论打下了基础. 玻尔理论是经典与量子的混合物, 它保留了经典的确定性轨道, 另一方面又假定量子化条件来限制电子的运动. 它不能解释稍微复杂的问题, 正是这些困难, 迎来了物理学的大革命.
第四章 １０２ 图 ４唱１６ 基于图像渲染的理论基础 三张拍摄图像以及它们投影到球面上生成的球面图像 拼图的圆心是相同的 而拼图是由球面图像上的弧线图像组成的 因此我 们称之为同心球拼图 如图 ４唱１８ 所示 这些拼图中半径最大的是圆 Ｃｋ 最小的是圆 Ｃ０ 设圆 Ｃｋ 的半径为 ｒ 虚拟相机水平视域为 θ 有 ｒ Ｒ ｓｉｎ θ ２ ４畅１１ 由此可见 构造同心球拼图的过程实际上就是对投影图像中的弧线图像
,, 1 :,, ( ), (, [ ], ),,, : (, [ ], ),,,, (, ), ( ),,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,?,,,,,,,,,, 1,,,,, :,,, ( :,,, ),,,,,,,,,, (, ),,,,,
![,, 1 :,, ( ), (, [ ], ),,, : (, [ ], ),,,, (, ), ( ),,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,?,,,,,,,,,, 1,,,,, :,,, ( :,,, ),,,,,,,,,, (, ),,,,,](/thumbs/51/28099500.jpg ",, 1 :,, ( ), (, [ ], ),,, : (, [ ], ),,,, (, ), ( ),,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,?,,,,,,,,,, 1,,,,, :,,, ( :,,, ),,,,,,,,,, (, ),,,,,")
景天魁 内容提要 : 本文认为时空特性是研究社会发展的重要维度, 社会时间和社会空间 概念是建构社会理论的核心 本文从时空角度讨论了传统 现代和后现代的关系, 确定了社会时空的基本含义, 在此基础上界定和阐释了时空压缩概念, 并针对吉登斯的 时空延伸概念作了一些讨论 本文用时空压缩概念描述了当前中国社会发展的基础 性结构, 初步显示了这一概念的解释力??,,,? :,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,,
JournalofLanzhouJiaotongUniversity Vol.32No.4 Aug.2013 : (2013) DOI: / j.issn * - 聂 宇, 张金敏 (
32 4 2013 8 JournalofLanzhouJiaotongUniversity Vol32No4 Aug2013 :1001-4373(2013)04-0132-07 DOI:103969/ jissn1001-4373201304029 * - 聂 宇, 张金敏 (, 730070) : 利用多体系统运动学理论以及多体动力学软件 SIMPACK 精确的建立国内某主型动车与轨道系统的耦合
5 551 [3-].. [5]. [6]. [7].. API API. 1 [8-9]. [1]. W = W 1) y). x [11-12] D 2 2πR = 2z E + 2R arcsin D δ R z E = πr 1 + πr ) 2 arcsin
![5 551 [3-].. [5]. [6]. [7].. API API. 1 [8-9]. [1]. W = W 1) y). x [11-12] D 2 2πR = 2z E + 2R arcsin D δ R z E = πr 1 + πr ) 2 arcsin](/thumbs/91/107147441.jpg "5 551 [3-].. [5]. [6]. [7].. API API. 1 [8-9]. [1]. W = W 1) y). x [11-12] D 2 2πR = 2z E + 2R arcsin D δ R z E = πr 1 + πr ) 2 arcsin")
38 5 216 1 1),2) 163318) 163318). API. TE256 A doi 1.652/1-879-15-298 MODE OF CASING EXTERNA EXTRUSION BASED ON THE PRINCIPE OF VIRTUA WORK 1) ZHAO Wanchun,2) ZENG Jia WANG Tingting FENG Xiaohan School
CHAPTER 1. 波函数和薛定谔方程 Figure 1.1: (a) A, B 互斥. (b) A, B 相容. (c) 掷两个骰子, A 事件为 1 号骰子 4 点, B 事件为 号骰子 4 点. (a) 建立一个包含所有可能结果的样本空间 S. (b) 给样本空间的元素 ( 样本点 ) 赋概
Chapter 1 波函数和薛定谔方程 1.1 概率初步 1.1.1 随机事件的概率 世界上充满了随机事件 : 一定条件下, 一个事件可能发生也可能不发生. 例如 : 掷骰子掷出 6, 投篮投中, 掷硬币出国徽, 六盒彩中大奖, 摸牌摸到大王. 1 概率的定义 : 经验表明, 在一次试验中, 一个随机事件是否发生不好说 如果 N 次相同的试验 (N ) 中, 某一事件 (A 事件 ) 发生的次数 N
Ζ # % & ( ) % + & ) / 0 0 1 0 2 3 ( ( # 4 & 5 & 4 2 2 ( 1 ) ). / 6 # ( 2 78 9 % + : ; ( ; < = % > ) / 4 % 1 & % 1 ) 8 (? Α >? Β? Χ Β Δ Ε ;> Φ Β >? = Β Χ? Α Γ Η 0 Γ > 0 0 Γ 0 Β Β Χ 5 Ι ϑ 0 Γ 1 ) & Ε 0 Α
数学分析（Ｉ）短课程 [Part 2] 4mm 自然数、整数和有理数
![数学分析（Ｉ）短课程 [Part 2] 4mm 自然数、整数和有理数](/thumbs/51/27870416.jpg "数学分析（Ｉ）短课程 [Part 2] 4mm 自然数、整数和有理数")
.. 数学分析 (I) 短课程 [Part 2] 自然数 整数和有理数 孙伟 华东师范大学数学系算子代数中心 Week 2 to 18. Fall 2014 孙伟 ( 数学系算子代数中心 ) 数学分析 (I) 短课程 Week 2 to 18. Fall 2014 1 / 78 3. 自然数理论初步 孙伟 ( 数学系算子代数中心 ) 数学分析 (I) 短课程 Week 2 to 18. Fall 2014
第一章三角函数 1.3 三角函数的诱导公式 A 组 ( ) 一 选择题 : 共 6 小题 1 ( 易诱导公式 ) 若 A B C 分别为 ABC 的内角, 则下列关系中正确的是 A. sin( A B) sin C C. tan( A B) tan C 2 ( 中诱导公式 ) ( ) B. cos(
第一章三角函数 1. 三角函数的诱导公式 A 组 一 选择题 : 共 6 小题 1 ( 易诱导公式 ) 若 A B C 分别为 ABC 的内角 则下列关系中正确的是 A. sin( A B) sin C C. tan( A B) tan C ( 中诱导公式 ) B. cos( B C) cos A D. sin( B C) sin A sin60 cos( ) sin( 0 )cos( 70 ) 的值等于
;,,,, ( ),,,,, (. ) (. ),.,,,,,,,,, ( ),,,,,,,,., ( ) ( -, ). (. ) ;. (. ) ;. (. ). ( ),,,,,,,,,,,,,,,, ; ; ;,,,
: * 周长城汤姆. 伯恩斯 内容提要 : 本文对本世纪 年代以来, 欧洲经济社会学的发展与现状进行了分 析与综述 从 年代以来的熊彼特, 经济社会学法国学派到现在的经济社会学家.. 伯恩斯. 斯韦德伯格. 马尔蒂利等, 对他们的理论与实证研究进行了分析 与归纳 尽管不可能对欧洲的经济社会学研究进行全面地综述, 但也反映了欧洲经 济社会学的大体轮廓 文中指出目前欧洲经济社会学研究主题集中在经济社会学的
99710b43ZW.PDF
v = at s = 1 2 2 v = 2 π r a = v 2 = 4 π 2 r T r T 2 a 2 R = 2 R r g v 1 2 2 g = 9.8 r = 60R a = 9.8 = 0.0027 60 F = G Mm r 2 m
【第一类】
第 一 类 用 于 工 业 科 学 摄 影 农 业 园 艺 森 林 的 化 学 品, 未 加 工 人 造 合 成 树 脂, 未 加 工 塑 料 物 质, 肥 料, 灭 火 用 合 成 物, 淬 火 和 金 属 焊 接 用 制 剂, 保 存 食 品 用 化 学 品, 鞣 料, 工 业 用 粘 合 剂 [ 注 释 ] 本 类 主 要 包 括 用 于 工 业 科 学 和 农 业 的 化 学 制 品, 包
E = B B = B = µ J + µ ε E B A A E B = B = A E = B E + A ϕ E? = ϕ E + A = E + A = E + A = ϕ E = ϕ A E E B J A f T = f L =.2 A = B A Aϕ A A = A + ψ ϕ ϕ
.................................2.......................... 2.3.......................... 2.4 d' Alembet...................... 3.5......................... 4.6................................... 5 2 5
Microsoft PowerPoint - 概率统计Ch02.ppt [Compatibility Mode]
![Microsoft PowerPoint - 概率统计Ch02.ppt [Compatibility Mode]](/thumbs/104/161694025.jpg "Microsoft PowerPoint - 概率统计Ch02.ppt [Compatibility Mode]")
66 随机变量的函数.5 随机变量的函数的分布 设 是一随机变量, 是 的函数, g(, 则 也是一个随机变量. 本节的任务 : 当 取值 x 时, 取值 y g 67 ( 一 离散型随机变量的函数 设 是离散型随机变量, 其分布律为 或 P { x } p (,, x x, P p p, x p 已知随机变量 的分布, 并且已知 g 要求随机变量 的分布. (, 是 的函数 : g(, 则 也是离散型随机变
<4D F736F F D20CAB8C1BFB7D6CEF6B2B9B3E4>
电动力学 1 重视 : 1) 重视课堂内容 2) 课后看书 看课件, 把概念和知识点理解清楚 ; 3) 独立推导一些基本的公式, 独立完成作业 ; 4) 阅读参考书和文献, 掌握一些与教材内容密切相关的课外知识 ; 5) 鼓励围绕课堂学习内容所撰写的问题讨论 第一章矢量分析与张量初步 2 第一章数学准备 : 矢量分析与张量初步 本章将对电动力学中所要用到的矢量分析和张量分析作一个简单介绍, 给出常用的公式,
! # % & ( & # ) +& & # ). / 0 ) + 1 0 2 & 4 56 7 8 5 0 9 7 # & : 6/ # ; 4 6 # # ; < 8 / # 7 & & = # < > 6 +? # Α # + + Β # Χ Χ Χ > Δ / < Ε + & 6 ; > > 6 & > < > # < & 6 & + : & = & < > 6+?. = & & ) & >&
1. 牛顿运动定律及其应用 变力作用下的质点动力学基本问题 2. 非惯性系和惯性力. 质点与质点系的动 2. 掌握质点的动量定理和动能定理 能用之分析 解决一般的质点运动的力学问题. 掌握功的概念 能分析解决变力 量定理和动量守恒定 做功的问题, 掌握保守力做功特点 律 及势能的概念, 会计算势能
大学物理 A 教学大纲 ( 学分 6.5 学时 104) 一 课程说明本课程是非物理类理工科各专业必修的公共基础课, 是考试课 它的任务是通过向学生介绍物质的基本结构 相互作用以及物质最基本 最普遍的运动规律, 培养学生科学的世界观, 提高学生的科学素质, 为学生学习后继相关课程, 从事科学研究和科学技术工作打下基础 二 课程目标 通过大学物理课程教学, 应培养学生以下能力 : 1. 分析问题和解决问题的能力
幻灯片 1
Quantum Optics email: ygu@pku.edu.cn Tel: 67588 354 Quantum mechanics +Optics PPT 1 1 λ ħ Planck λ 0 ħ 0 3 λ 0 ħ 0. Maxwell 4 λ 0 ħ 0 m=0) 5 Ψ Ψ = LΨ I dx matter -di=αidx α I I=I 0 e - αl 6 Maxwell D=
光与电磁波的本质.doc
光与电磁波的本质 韩书亭 hst218@163.com 上海深策投资咨询有限公司摘要 : 光是虚子流, 不是波 ; 虚子是旋转的粒子, 质量为 7.36 10-51 kg, 能量为普朗克常数 h( 单位 J); 所谓光的频率实质上是虚子的数量, 波长是虚子之间的距离 ; 光不能衍射和干涉 ; 德布罗意的 物质波 理论是错误的, 物质粒子没有任何波动性, 戴维森和革末的实验结果是人为拼凑的, 其对德布罗意
电子技术基础 ( 第 版 ) 3. 图解单相桥式整流电路 ( 图 4-1-3) 电路名称电路原理图波形图 整流电路的工作原理 1. 单相半波整流电路 u 1 u u sin t a t 1 u 0 A B VD I A VD R B
直流稳压电源 第 4 章 4.1 整流电路及其应用 学习目标 1. 熟悉单相整流电路的组成, 了解整流电路的工作原理. 掌握单相整流电路的输出电压和电流的计算方法, 并能通过示波器观察整流电路输出电压的波形 3. 能从实际电路中识读整流电路, 通过估算, 能合理选用整流元器件 4.1.1 认识整流电路 1. 图解单相半波整流电路 ( 图 4-1-1) 电路名称电路原理图波形图 4-1-1. 图解单相全波整流电路
Add title text here
8- 平面电磁波. 波动方程这是一个麦克斯韦方程应用的重要实例, 我们从微分形式的麦克斯韦方程和均匀各向同性线性介质的电磁性能方程出发, 研究自由空间中的电磁场 自由空间的含意是 r =,j =, 由欧姆定律有 σ =. r=, j 真空中的电磁波 D E B H D r E B B E E t t B B D E H j B t t B E ( E ( B t t t ( E ( E E E E
<4D F736F F D20B5E7B6AFC1A6D1A7CAD4CCE2BFE22E646F63>
一 选择题 (3 个 ) 1. 在通以交变电流的电容器两极板之间的空间里存在着. A) 位移电流 ; B) 传导电流 ; C) 交变电流 ; D) 涡电流.. 在存在着变化电压的电容器两极板之间的空间里存在着. A) 静电场 ; B) 库仑电场 ; C) 变化电场 ; D) 涡旋电场. 3. 通过摩擦产生的电荷是. A) 自由电荷 ; B) 束缚电荷 ; C) 感应电荷 ; D) 极化电荷. 4.
第 期 房建成等 动态定位的强跟踪卡尔曼滤波研究
第 卷第 期 年 月 东南大学学报 房建成万德钧吴秋平 东南大学仪器科学与工程系 南京 提出一种改进的强跟踪卡尔曼滤波算法 应用于 动态定位滤波中获得明显效果 首先采用描述机动载体运动的 当前 统计模型 建立了一种新的 动态定位扩展卡尔曼滤波模型及其自适应算法 然后 为了进一步提高滤波器的动态性能 改进了周东华等提出的强跟踪滤波器 大大提高了 动态定位扩展卡尔曼滤波器的跟踪能力 动态定位 卡尔曼滤波
PowerPoint 演示文稿
三 微扰计算 : 考虑长度 L=Na 的一维晶体 ħ dd yy m ddxx + U x ψψ xx = Eψψ(xx) 周期性势场 : U(x)=U(x+ a) a 为晶格常数因其周期性, 可作 Fourier 展开 : U x = U + UU nn exp(i ππππππ aa ) nn 其中 U = 1 LL LL UU x dx = U 势能平均值 U 视为常数 U = 1 LL LL
CPV-weihai2017-1
2017 年威海粒子物理暑期学校 CP 破坏和味物理研究 张黎明 清华大学 极化和螺旋度 l 坐标轴的选取要有物理意义 极化 (Polarisation) l 比如选取磁场或电场方向为 z 方向, 自旋在此方向的投影 螺旋度 (Helicity) l 没有外场时, 选取粒子的运动方向 p, 自旋在此方向的投影 J p p B z m A z λ A θ p 粒子 A θ p 粒子 A 2 中微子螺旋度的确定
Ρ Τ Π Υ 8 ). /0+ 1, 234) ς Ω! Ω! # Ω Ξ %& Π 8 Δ, + 8 ),. Ψ4) (. / 0+ 1, > + 1, / : ( 2 : / < Α : / %& %& Ζ Θ Π Π 4 Π Τ > [ [ Ζ ] ] %& Τ Τ Ζ Ζ Π
![Ρ Τ Π Υ 8 ). /0+ 1, 234) ς Ω! Ω! # Ω Ξ %& Π 8 Δ, + 8 ),. Ψ4) (. / 0+ 1, > + 1, / : ( 2 : / < Α : / %& %& Ζ Θ Π Π 4 Π Τ > [ [ Ζ ] ] %& Τ Τ Ζ Ζ Π](/thumbs/52/29426146.jpg "Ρ Τ Π Υ 8 ). /0+ 1, 234) ς Ω! Ω! # Ω Ξ %& Π 8 Δ, + 8 ),. Ψ4) (. / 0+ 1, > + 1, / : ( 2 : / < Α : / %& %& Ζ Θ Π Π 4 Π Τ > [ [ Ζ ] ] %& Τ Τ Ζ Ζ Π")
! # % & ( ) + (,. /0 +1, 234) % 5 / 0 6/ 7 7 & % 8 9 : / ; 34 : + 3. & < / = : / 0 5 /: = + % >+ ( 4 : 0, 7 : 0,? & % 5. / 0:? : / : 43 : 2 : Α : / 6 3 : ; Β?? : Α 0+ 1,4. Α? + & % ; 4 ( :. Α 6 4 : & %
PowerPoint 演示文稿
量子力学 量子力学研究内容 : 研究微观粒子 ( 分子 原子 电子等 ) 运动规 律的理论 量子力学在物理学中的地位量子力学是物理学三大基本理论之一 经典物理学 --- 研究低速运动的宏观物体 ; 相对论 --------- 研究高速运动物体 ; 量子力学 ------ 研究微观粒子 相对论 量子力学是近代物理的二大支柱 量子力学与现代科学技术是紧密相连 如, 半导体技术纳米材料激光量子通讯现代医学生物基因工程等
数字带通 带阻 高通滤波器的设计 把一个归一化原型模拟低通滤波器变换成另一个所需类型的模拟滤波器, 再将其数字化 直接从模拟滤波器通过一定的频率变换关系完成所需类型数字滤波器的设计 先设计低通型的数字滤波器, 再用数字频率变化方法将其转换成所需类型数字滤波器
数字带通 带阻 高通滤波器的设计 把一个归一化原型模拟低通滤波器变换成另一个所需类型的模拟滤波器, 再将其数字化 直接从模拟滤波器通过一定的频率变换关系完成所需类型数字滤波器的设计 先设计低通型的数字滤波器, 再用数字频率变化方法将其转换成所需类型数字滤波器 模拟原型方法 : 模拟低通 - 模拟带通 H ( j) H ( j) 3 3 3 模拟原型方法 : 模拟低通 - 模拟带通 H ( j) 模拟低通
08-01.indd
1 02 04 08 14 20 27 31 35 40 43 51 57 60 07 26 30 39 50 56 65 65 67 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 ω ρ ε 23 λ ω < 1 ω < 1 ω > 0 24 25 26 27 28 29 30 31 ρ 1 ρ σ b a x x i +3 x i
定积分的基本概念问题的提出 Yunming Xio ( 南京大学数学系 ) 微积分 I( 高等数学 ) Autumn / 23
定积分的基本概念内容提要 1 定积分的基本概念 2 定积分的几何意义 3 定积分的基本性质 4 定积分中值定理 5 变限积分及其性质 6 微积分基本公式 Yunming Xio ( 南京大学数学系 ) 微积分 I( 高等数学 ) Autumn 2016 1 / 23 定积分的基本概念问题的提出 Yunming Xio ( 南京大学数学系 ) 微积分 I( 高等数学 ) Autumn 2016 2 /
科学出版社职教技术出版中心 www.aboo 科学出版社职教技术出版中心 www.aboo 科学出版社职教技术出版中心 www.aboo 科学出版社职教技术出版中心 www.aboo 科学出版社职教技术出版中心 www.aboo 科学出版社职教技术出版中心 www.aboo 科学出版社职教技术出版中心 www.aboo 科学出版社职教技术出版中心 www.aboo 科学出版社职教技术出版中心
幻灯片 1
第一类换元法 ( 凑微分法 ) 学习指导 复习 : 凑微分 部分常用的凑微分 : () n d d( (4) d d( ); (5) d d(ln ); n n (6) e d d( e ); () d d( b); ); () d d( ); (7) sin d d (cos ) 常见凑微分公式 ); ( ) ( ) ( b d b f d b f ); ( ) ( ) ( n n n n d f
贸易一体化与生产非一体化
贸易一体化与生产非一体化 基于经济全球化两个重要假说的实证研究 刘志彪 吴福象 改革开放以来 中国贸易一体化水平持续上升 对此虽然可以利用引力模型加以说明 但其解释力是有限的 本文在对世界范围内的贸易一体化进行统计描述和计量检验的基础上 对包括中国在内的东亚经济体的贸易竞争状况进行了结构分析 结果表明 经济体之间的相似程度越高 贸易量越大 贸易一体化程度也越高 通过各种因素的传导 经济体的出口竞争能力增强
第 期 等 乙腈 碳酸氢钠溶液混合物电嫁接叔丁氧羟基 乙二胺 7B7! " # $% # &'#! "% #!! #& (& )&# &#&# #*$% + %!, # $% "( ( # ( # "! #-.& #% & (& %" & %& & #& (& & )&# &#& # & "%&/
第 (, 卷第 ( 期 ( 1 年 月 )0 2032 =F 0=< D@ 6 G H7!.2(,222 7.2( $&.22( 1,./.,( EI.! "&7. B ( 2 '>20.2*' & &.201 21 -(5>2, 22222222222222222222222 # /, B, 1 -( 15 (, 2 2222222222222222222222222222222 >EE! "&7..:.!
&! +! # ## % & #( ) % % % () ) ( %
&! +! # ## % & #( ) % % % () ) ( % &! +! # ## % & #( ) % % % () ) ( % ,. /, / 0 0 1,! # % & ( ) + /, 2 3 4 5 6 7 8 6 6 9 : / ;. ; % % % % %. ) >? > /,,
第 期 曹 源 等 形式化方法在列车运行控制系统中的应用
第 卷 第 期 年 月 交通运输工程学报 曹 源 唐 涛 徐田华 穆建成 为了确保列车运行控制系统设计和开发的正确性 比较了仿真 测试和形式化 种能够验证 系统设计正确性的方式 根据列车运行控制系统对安全的苛求性 提出了 个与系统安全相关的重要特性 即实时性 混成性 分布 并发 性 反应性 并分析了与这些特性相关的具体形式化方法 通 过对每种形式化方法的数学基础和应用范围的分析和归类 给出了各种方法的优势和不足
论中日 囚徒困境 的存在及逃逸 马亚华 本文试图用博弈论方法分析中日关系发生困难的原因 并在此基础上提出一点解决问题的思路 目前中日关系已在重复博弈中陷入了 囚徒困境 状态 囚徒困境 不仅为第三方势力提供了渔利的空间 直接损害了两国战略利益 而且其 溢出效应 还损害了全体东亚人民的利益 只有透过中国和平发展的参照系考察中日关系的过去 现在和未来 才能把握当前中日关系困难的本质并找到解决问题的办法 当前中日两国的综合国力基本处于同一层次
硕士研究生入学考试
硕士研究生入学考试 大学物理考试大纲 一 考试内容 ( 一 ) 力学 1. 质点平面曲线运动的描述, 位矢法, 坐标法和自然法 伽利略相对性原理 2. 牛顿运动三定律及其适用范围 3. 质点作曲线运动过程中变力的功 保守力功的特点及势能概念 重力 弹性 力和引力势能 质点的动能定理, 质点系的动能定理 功能原理和机械能守 恒定律 4. 质点作曲线运动过程中变力的冲量 质点的动量定理 质点系的动量定理和
., /,, 0!, + & )!. + + (, &, & 1 & ) ) 2 2 ) 1! 2 2
! # &!! ) ( +, ., /,, 0!, + & )!. + + (, &, & 1 & ) ) 2 2 ) 1! 2 2 ! 2 2 & & 1 3! 3, 4 45!, 2! # 1 # ( &, 2 &, # 7 + 4 3 ) 8. 9 9 : ; 4 ), 1!! 4 4 &1 &,, 2! & 1 2 1! 1! 1 & 2, & 2 & < )4 )! /! 4 4 &! &,
标题
第 35 卷第 期西南大学学报 ( 自然科学版 ) 3 年 月 Vol.35 No. JouralofSouthwestUiversity (NaturalScieceEditio) Feb. 3 文章编号 :673 9868(3) 69 4 一类积分型 Meyer-KiḡZeler-Bzier 算子的点态逼近 赵晓娣, 孙渭滨 宁夏大学数学计算机学院, 银川 75 摘要 : 应用一阶 DitziaṉTotik
幻灯片 1
第六章近独立粒子的最概然分布 1860 年, 麦克斯韦发表了 气体动力论的说明, 第一次用概率的思想, 建立了麦克斯韦分子速度分布律 经过推导, 得到著名的麦克斯韦速度分布律为 : x y z 3/ m( v v v ) m kt dn N e dvxdvydvz kt 玻尔兹曼 (L. Botzmann, 1844-1906) 在麦氏速度分布律的基础上, 第一次考虑了重力对分子运动的影响, 建立了更全面的玻尔兹曼分布律,
1. 2. 3 4. 2012 2013 2014 3. 4. ( ) ( ) CN ISSN 2015 11 16 2015 12 18 1 A4 1 1 A4 2 1 A3 3 1 A4 4 1 A4 5 1 A4 6 1 A4 7 1 A4 8 1 A4 9 1 A4 10 4 4 11 1 A4 1 2 3 1 2 3 A4 A4 1 1 A4 2 1 A4 1 1 2 5
重勘信息的哲学含义 ¼ ½ ¾ ¼ ½ ¾
重勘信息的哲学含义 肖 峰 信息不能以任何方式归结为物质 它既不是物质内在既成的东西 也不是纯粹的自然现象 更不是可以离开主体而独立存在的纯客观现象或无处不在的普遍现象 哲学含义上的信息是一种非物质的存在 是主体对对象的感知 辨识和建构 也是生命控制系统尤其是神经系统的一种机能 信息与 意义 关联 是一种属人的认识现象 不存在所谓的 本体论信息 而只存在认识论意义上的信息 信息的哲学含义应与信息的日常用法具有连续性
幻灯片 1
3. 电子自旋和自旋 - 轨道相互作用 自旋 - 轨道相互作用 原子光谱存在精细结构 887 年, 迈克耳逊 (A. Michlson) 和莫雷 (E. Moly) 就利用高分辨的干涉光谱仪观测到了 H α 线的双重结构并测量到其间隔约为.53 cm -, 双重结构的重心也偏离理论计算. cm - 左右 3. 电子自旋和自旋 - 轨道相互作用 自旋 - 轨道相互作用 自旋 - 轨道相互作用 : 电子的轨道运动会在原子内部产生一个内磁场,
电动力学习题课 - 第一章
电动力学习题课 第一章 Cheng-Zong Ruan Department of Astronomy, BNU September 26, 2018 ElectroDynamics, exercise class chzruan 1/25 第一章作业 从静电场麦克斯韦方程的积分形式 E = 0( 静电场无旋 ). L E dl = 0 推导微分形式 从毕奥 - 萨法尔定律 (2.8) 式推导磁场旋度和散度公式
4= 8 4 < 4 ϑ = 4 ϑ ; 4 4= = 8 : 4 < : 4 < Κ : 4 ϑ ; : = 4 4 : ;
! #! % & ( ) +!, + +!. / 0 /, 2 ) 3 4 5 6 7 8 8 8 9 : 9 ;< 9 = = = 4 ) > (/?08 4 ; ; 8 Β Χ 2 ΔΔ2 4 4 8 4 8 4 8 Ε Φ Α, 3Γ Η Ι 4 ϑ 8 4 ϑ 8 4 8 4 < 8 4 5 8 4 4
PowerPoint 演示文稿
6.6 积分在物理上的应用 一 质心二 转动惯量三 引力 一 质心 设 o 平面上有 n 个质点, 它们分别位于 (, ), (, ), (, ) 处, 质量分别为 n n m m 则该质点系的质心坐标为 n n m m, n n m m.,,, mn 设有一平面薄片, 占有 o面上的闭区域, 在点 (, ) 处的面密度为 (, ), 假定 (, ) 在 上连续, 平面薄片的质心 当薄片是均匀的,
电动力学 第六章：狭义相对论，相对论理论的四维表述
1 / 41 电动力学 第六章 : 狭义相对论, 相对论理论的四维表述 杨焕雄 中国科学技术大学物理学院近代物理系 hyang@ustc.edu.cn June 13, 2019 相对论的加速度合成法则, 1 2 / 41 在相对论力学中, 质点的加速度仍然定义为其速度的时间导数, 所以, 惯性系 Σ 和 Σ 0 中质点的加速度分别是 : 通过计算速度合成法则 ~u = d~u dt ; ~u 0
张成思 本文运用向量系统下的协整分析方法 针对 年不同生产和消 费阶段的上中下游价格的动态传导特征以及货币因素对不同价格的驱动机制进行分析 研究结果表明 我国上中下游价格存在长期均衡关系 并且上中游价格对下游价格具有显 著动态传递效应 而下游价格对中游价格以及中游价格对上游价格分别存在反向传导的 倒逼机制 另外 货币因素对上游价格的动态驱动效果最为显著 但并没有直接作用于下 游价格 因此 虽然货币政策的现时变化可能在一段时间内不会直接反映在下游居民消费价格的变化上
内容简介 本书介绍了量子力学的基础知识 突出物质世界的运动规律 突出实验和观察 突出物理 突出物理的实用威力 力求使学生掌握自然的面貌和物理的方法而不是一堆数学公式 在每一主题的讲解中帮助学生领会图像 理解概念 熟练推理 从而逐步让学生学会在处理问题时构建图像 提炼概念 利用合适的推理工具演绎 最终
量子力学基础 朱栋培 编著 中国科学技术大学出版社 内容简介 本书介绍了量子力学的基础知识 突出物质世界的运动规律 突出实验和观察 突出物理 突出物理的实用威力 力求使学生掌握自然的面貌和物理的方法而不是一堆数学公式 在每一主题的讲解中帮助学生领会图像 理解概念 熟练推理 从而逐步让学生学会在处理问题时构建图像 提炼概念 利用合适的推理工具演绎 最终又返回物理 落实在科学和技术的应用上 本书内容包括
高等数学A
高等数学 A March 3, 2019 () 高等数学 A March 3, 2019 1 / 55 目录 1 函数 三要素 图像 2 导数 导数的定义 基本导数表 求导公式 Taylor 展开 3 积分 Newton-Leibniz 公式 () 高等数学 A March 3, 2019 2 / 55 函数 y = f(x) 函数三要素 1 定义域 2 值域 3 对应关系 () 高等数学 A March
述 ); 能够鉴别关于概念和规律的似是而非的说法 ; 理解相关知识的区别和联系 2. 推理能力能够根据已知的知识和物理事实 条件, 对物理问题进行逻辑推理和论 证, 得出正确的结论或作出正确的判断, 并能把推理过程正确地表达出来 3. 分析综合能力能够独立地对所遇的问题进行具体分析 研究, 弄清其中
2018 年普通高等学校招生全国统一考试 天津卷说明 理科综合能力测试 理科综合能力测试包括物理 化学和生物三个科目, 各个考试科目分别命制试题, 采用 合场分卷的形式 理科综合能力测试的考试方式为闭卷笔试, 考试的限定用时 150 分钟 ; 试卷满分 300 分, 其中物理 化学 生物三科试题的分值分别为 120 分 100 分 80 分 各科目试卷中一般采用选择题和非选择题等题型, 组卷按题型排列,
数字信号处理 第五章06 IIR数字滤波器-频率变换2.ppt [兼容模式]
![数字信号处理 第五章06 IIR数字滤波器-频率变换2.ppt [兼容模式]](/thumbs/103/160241551.jpg "数字信号处理 第五章06 IIR数字滤波器-频率变换2.ppt [兼容模式]")
数字信号处理 周治国 05. 第五章数字滤波器 IIR 数字滤波器的频率变换 数字带通 带阻 高通滤波器的设计 把一个归一化原型模拟低通滤波器变换成另一个所需类型的模拟滤波器, 再将其数字化 直接从模拟滤波器通过一定的频率变换关系完成所需类型数字滤波器的设计 先设计低通型的数字滤波器, 再用数字频率变化方法将其转换成所需类型数字滤波器 模拟原型 模拟 - 模拟频带变换 模拟带通带阻高通 数字化 数字带通带阻高通
唐森铭 陈兴群 对福建省泉州湾口 大坠岛以北水域的浮游植物群落作了准同步昼夜连续观测 观测时间分 别在 年 月至 年 月内的秋 月 冬 月 春 月 夏 月 季大潮期 结果表 明 该水域的叶绿素 生物量 以下简称生物量 受湾内高生物量的影响在潮汐作用下出现波动 高 潮期出现低生物量 低潮期出现高生物量 靠近内湾的站位生物量大于湾外的站位 底层水体中的生物量普遍大于表层 底栖硅藻成为生物量变化的重要部分
( 三 ) 加 强 指 导, 创 新 机 制 在 统 筹 规 划 的 前 提 下, 有 效 利 用 各 方 面 教 育 资 源, 引 导 社 会 办 学 单 位 参 与 会 计 人 员 继 续 教 育, 并 不 断 丰 富 继 续 教 育 内 容, 创 新 继 续 教 育 方 式, 整 合 继 续
会 计 人 员 继 续 教 育 规 定 财 会 2013 18 号 第 一 章 总 则 带 格 式 的 : 要 点, 字 体 : ( 默 认 ) 仿 宋, ( 中 文 ) 仿 宋, 四 号 删 除 的 内 容 : 征 求 意 见 稿 带 格 式 的 : 字 体 : ( 默 认 ) 仿 宋, ( 中 文 ) 仿 宋, 四 号 第 一 条 为 加 强 会 计 人 员 继 续 教 育 管 理, 推 进 会
untitled
6.1 ( ) 6.1.1 1. θ (6-1) θ (V w ) V S w (6-) S w (V ) θ n S w 1 θ ns w (6-3) 179 6-1 ( ) ( ) p c pc = pa pw (6-4) p p 1135Pa( a ) p c p w w p a = (6-5) ( ) 6-6 γ pc pw h = = (6-7) c γ γ ψ ψ = pw γ > (6-8)
/ Ν #, Ο / ( = Π 2Θ Ε2 Ρ Σ Π 2 Θ Ε Θ Ρ Π 2Θ ϑ2 Ρ Π 2 Θ ϑ2 Ρ Π 23 8 Ρ Π 2 Θϑ 2 Ρ Σ Σ Μ Π 2 Θ 3 Θ Ρ Κ2 Σ Π 2 Θ 3 Θ Ρ Κ Η Σ Π 2 ϑ Η 2 Ρ Π Ρ Π 2 ϑ Θ Κ Ρ Π
! # #! % & ( ) % # # +, % #. % ( # / ) % 0 1 + ) % 2 3 3 3 4 5 6 # 7 % 0 8 + % 8 + 9 ) 9 # % : ; + % 5! + )+)#. + + < ) ( # )# < # # % 0 < % + % + < + ) = ( 0 ) # + + # % )#!# +), (? ( # +) # + ( +. #!,
, ( 6 7 8! 9! (, 4 : : ; 0.<. = (>!? Α% ), Β 0< Χ 0< Χ 2 Δ Ε Φ( 7 Γ Β Δ Η7 (7 Ι + ) ϑ!, 4 0 / / 2 / / < 5 02
! # % & ( ) +, ) %,! # % & ( ( ) +,. / / 01 23 01 4, 0/ / 5 0 , ( 6 7 8! 9! (, 4 : : ; 0.!? Α% ), Β 0< Χ 0< Χ 2 Δ Ε Φ( 7 Γ Β Δ 5 3 3 5 3 1 Η7 (7 Ι + ) ϑ!, 4 0 / / 2 / 3 0 0 / < 5 02 Ν!.! %) / 0
广义相对论提纲.doc
广义相对论提纲 北京大学物理系俞允强教授 1 惯性问题宏观物理规律追到根本, 只有两类 : 实物 ( 由原子或分子组成 ) 服从牛顿动力学电磁场或电磁辐射服从麦克斯韦的电动力学这些规律对什么参考系成立? 在任一惯性系中均成立 一切惯性系中物理规律都一样这叫相对性原理这基本观念是伽利略在维护日心说时提出的 牛顿在力学中论证了它 爱因斯坦在电动力学中论证了它, 并由此断言 : 所有基本物理规律都服从相对性原理
关于信息化条件下《电动力学》教学的 一点思考
关于信息化条件下 电动力学 教学的一点思考 ------ 如何开展 学生个性化学习, 教师针对性教学 胡响明华中师范大学 主要内容 : 一 电动力学 教学中的困惑 共性问题 个性化问题 二 信息技术对教育的影响 个性化教学 ( 云课堂 大数据 ) 2018/10/1 2 一 电动力学 教学中的困惑 教学的目的 重点是启发学生学习 电动力 学 的兴趣, 获得相应的能力 关键是要在注重解决共性问题的同时,
气象 第 卷 第 期 对流不稳定度
张芳华 张 涛 周庆亮 杨克明 国家气象中心 北京 中国气象科学研究院灾害天气重点实验室 利用上海自动观测站资料 的逐 小时分析资料 水汽云图和 多普勒雷达探测等资料 对 年 月 日上海飑线天气过程进行天气 动力学诊断分析 结果表明 上海处在上干冷 下暖湿的不稳定大气层结中 对流层上层干冷空气的侵入和边界层暖湿气流强烈辐合是飑线天气的触发机制 飑线以断 续线型与后续线型相结合的型式形成 在对流单体的右侧不断新生单体
国际政治科学 ¹ º ¹ º
印度学者对中国的安全认知 司乐如 一轨 外交和 二轨 外交都是国际关系研究中值得重视的内容 前者有助于说明两国在政府外交层面的表现 对后者的研究则有助于了解在外交现象背后起作用的观念因素 本文的研究试图把社会心理学中的一些核心概念融入国际关系的研究之中 并在此基础上探讨印度学者对中国的安全认知 本文通过提供关于 认知 的更为精确的概念和理论框架 并通过术语统计和定性的案例分析 深入印度专家的视角 深化人们对中印安全互动的了解
Β 8 Α ) ; %! #?! > 8 8 Χ Δ Ε ΦΦ Ε Γ Δ Ε Η Η Ι Ε ϑ 8 9 :! 9 9 & ϑ Κ & ϑ Λ &! &!! 4!! Μ Α!! ϑ Β & Ν Λ Κ Λ Ο Λ 8! % & Π Θ Φ & Ρ Θ & Θ & Σ ΠΕ # & Θ Θ Σ Ε
! #!! % & ( ) +,. /. 0,(,, 2 4! 6! #!!! 8! &! % # & # &! 9 8 9 # : : : : :!! 9 8 9 # #! %! ; &! % + & + & < = 8 > 9 #!!? Α!#!9 Α 8 8!!! 8!%! 8! 8 Β 8 Α ) ; %! #?! > 8 8 Χ Δ Ε ΦΦ Ε Γ Δ Ε Η Η Ι Ε ϑ 8 9 :!
中国矿业大学 徐州 本文根据徐州市在 年的 与货运量的数据 实证分析了徐州物流业与经济 增长之间的数量依存关系 并定量测算了物流业对经济增长的贡献 研究结果表明 从总体上看 徐州物 流业对经济增长有明显的促进作用 同时 物流业对城市经济增长也具有不同的阶段特征 年 徐州城市经济增长速度快于物流业发展速度 物流业的发展拉动了经济的增长 年 徐州 城市经济增长速度慢于物流业发展速度 物流对经济的拉动作用不够明显
8 9 8 Δ 9 = 1 Η Ι4 ϑ< Κ Λ 3ϑ 3 >1Ε Μ Ε 8 > = 8 9 =
!! % & ( & ),,., / 0 1. 0 0 3 4 0 5 3 6!! 7 8 9 8!! : ; < = > :? Α 4 8 9 < Β Β : Δ Ε Δ Α = 819 = Γ 8 9 8 Δ 9 = 1 Η Ι4 ϑ< Κ Λ 3ϑ 3 >1Ε 8 9 0 Μ Ε 8 > 9 8 9 = 8 9 = 819 8 9 =
Π Ρ! #! % & #! (! )! + %!!. / 0% # 0 2 3 3 4 7 8 9 Δ5?? 5 9? Κ :5 5 7 < 7 Δ 7 9 :5? / + 0 5 6 6 7 : ; 7 < = >? : Α8 5 > :9 Β 5 Χ : = 8 + ΑΔ? 9 Β Ε 9 = 9? : ; : Α 5 9 7 3 5 > 5 Δ > Β Χ < :? 3 9? 5 Χ 9 Β
大学物理课程教学基本要求
理工科类大学物理课程教学基本要求 物理学是研究物质的基本结构 基本运动形式 相互作用及其转化规律的自然科学 它的基本理论渗透在自然科学的各个领域, 应用于生产技术的各个方面, 是其他自然科学和工程技术的基础 在人类追求真理 探索未知世界的过程中, 物理学展现了一系列科学的世界观和方法论, 深刻影响着人类对物质世界的基本认识 人类的思维方式和社会生活, 是人类文明发展的基石, 在人才的科学素质培养中具有重要的地位
285 2
285 ISSN 0255-6162 GPN 2006900031 285 93 9 20 161-2 0226531318 http://www.nlfd.gov.tw 1 285 2 285 3 285 4 285 5 285 6 285 µ µ 7 285 µ µ µ µ µ µ 苷 ρ 苷 ß 苷 苷 苷 8 285 µ µ µ µ µ 9 285 10 285 鈎 鈎 鈎 11 285 鈎