富氏光學/Fourier optics

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1 普通物理 /General Physics Ch23 高斯定律 / Gauss s Law 成功大學物理學系 朱淑君

2 23-1 大綱 : 高斯定律 (Gauss Law) 希望找到簡單的方法求解複雜的物理問題 ex: 求解電場 : 當電荷分布具對稱性時, 可使用高斯定律 (Gauss s law) 來簡化問題 高斯定律將一 ( 封閉 ) 高斯面 (Gaussian surface) 上所有點的電場 和 面內的淨電荷 (net charge) 關聯起來 高斯定律的應用 (1) 求 對稱分布電荷 形成的電場 (2) 反向使用高斯定律 : 已知高斯面上的電場, 可用來求此封閉面內的淨電荷 大綱 通量 / Flux 電 ( 場 ) 通量 / Flux of an Electric Field 高斯定律 / Gauss Law 高斯定律及庫倫定律 / Gauss Law and Coulomb s Law 帶電孤立導體 / A Charged Isolated Conductor 高斯定律的應用 : 圓柱對稱性 / Applying Gauss Law: Cylindrical Symmetry 高斯定律的應用 : 平面對稱性 / Applying Gauss Law: Planar Symmetry 高斯定律的應用 : 球對稱性 / Applying Gauss Law: Spherical Symmetry

3 23-2 通量 (Flux) 例子 : 空氣的 體積流率 (volume flow rate) 空氣通過一迴圈 (loop) 的體積流率 = 流過的體積 / 時間 取決空氣流速 v 與迴圈面的法向量 A 的夾角 q vdt h h DV vdt cosq A 體積流率, v A [ 即 體積通量 (volume flux) ] Dt Dt (1) 大小 : A= 面積大小其中 A為面積向量 (area vector) : (2) 方向 : 指向 回圈面的法向量 方向

4 通量 (flux): 在拉丁文指 去流動 (v.), ex: 使體積通過 loop 通量是抽象觀點 (abstract way) 體積流率, v A 其中 v 為速度場 (velocity field) 可看成 通過 loop之速度場的通量 通量是 : 通量不限定為真實流經 loop 的某物 通量是 流經 loop 的場 與 loop 面積向量 在此面上的內積

5 23-3 電 ( 場 ) 通量 (Flux of an Electric Field) 命題 : 想定出電場的通量 123 如圖 : 考慮一任意形狀的高斯面 (Gaussian surface) 放在非均勻電場中 將高斯面切成許多足夠小的小面積 DA, a. 可將 DA視為平面使得 : b. 該區域電場可視為定值 大小 : DA DA 定義向量 DA : 方向 : DA 表面, 遠離面包圍內部 電場通過整個高斯面的通量為各小面積通過的通量和 : 當 DAdA, DAdA, 可得精確電場通量 : " " 中的 " o" 表示對整個 封閉面 做積分 Note: SI unit of :

6 E 通過單位垂直面積的電場線數 E da 通過 da的電場線數 又 E da 通過整個高斯面的電場線數 通過高斯面的電通量 (electric flux) 正比於通過高斯面的電場線的數目 Flux through a closed cylinder, uniform field

7 Flux through a closed cube, nonuniform field

8 23-4 高斯定律 (Gauss Law) 高斯定律 (Gauss Law) 將通過封閉面 ( 高斯面 ) 的電通量, 和面內淨電荷 (net charge), q enc 關聯起來 高斯定律 : or Note: E A 上述僅適用於真空或大氣中 ( 因 e 為真空或大氣的介電係數, 其他介質介電係數不同 ) q enc 為封閉面內所有電荷的代數和 ( 淨值 淨電荷 ) q q enc enc net flux 朝外 net flux 朝內 ( 只與面內淨電荷值有關 與電荷間的相對位置無關 ) 外部電荷對 值不影響 因貢獻電通量為 ( 入 = 出 ) 高斯定律不含 q out E 為高斯面所在之處的電場 ( 由內 外所有的電荷所形成 ) 說明 : E Ein Eout e E da e Ein da q enc e Eout da E 引入 E out 不影響 e =q enc

9 Example of S 1 :E 朝外 > q enc > S 2 :E 朝內 < q enc < S 3 : 內部無 q 入 出 q enc = S 4 : 內部 q enc = 入 出 q enc = 高斯面外部 Q 的影響? 外部 Q 會改變 E 的分布 ( 電場線的分布 ) E E in E ) ( out 但高斯面的淨通量,, 不受外部 Q 的影響 e E da e Ein da e Eout d q enc A

10 23-5 高斯定律及庫倫定律 (Gauss Law and Coulomb s Law) 高斯定律 與 庫侖定律 是等效的定律 皆為描述 靜電中電場與電荷間的關係 之描述方式 應可由一定律推出另一定律 Ex: 點電荷與其電場 正電荷 q, 取高斯面為 以電荷為中心的球面 取一小面積 da da 方向垂直面 遠離 q 面上任一點 E, 大小相同, 方向垂直面 遠離 q E同 da方向 E da EdA 由高斯定律 : 反向使用高斯定律 : ( 封閉面內淨電荷 ) ( 庫侖定律 )

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13 23-6 帶電孤立導體 (A Charged Isolated Conductor) 命題 : 利用高斯定律證明關於孤立導體的重要理論 證明 若將多餘電荷置於孤立導體, 則電荷會移動到導體表面, 導體內部無電荷 Proof: 證明 具有空腔的的孤立導體, 空腔表面無電荷, 電荷分布在導體表面 proof 一孤立導體有外加電荷 q, 取高斯面為 物體表面的內側 導體內部的電場為 ( 否則會對導體的自由電子施力 產生電流 ) ( 或說電荷分布直到最後導體內部任一點 E =) 高斯面上電場皆為 由高斯定律 : q enc e E da 導體內部無電荷 電荷均在表面 取高斯面 位於導體內部 緊鄰表面並環繞空腔 導體內部的電場為 高斯面上電場皆為 由高斯定律 : q enc e E da 空腔壁上無淨電荷 又導體內部也無淨電荷 電荷均在表面

14 說明 : 移除導體 如圖 : 淨電荷會分佈在導體表面 導體內部 E= 且無淨電荷 若可以固定表面的淨電荷, 挖去中間導體 淨電荷分布不變且空腔內 E= 說明了 : 1. 電場是由電荷建立的 而非導體本身建立的 2. 導體只是提供電荷排列的路徑 外部電場 ( 剛離開導體表面的電場 ) 孤立導體的電荷會在表面分布且使內部 E= s 大 形狀不均勻, 則電荷分布也不均勻 ( 曲率小 電荷多, 面電荷密度 s 處處不同 ) s 小 s 小 s 大 s 小

15 證明導體表面附近的電場, E = s/e 取高斯面為 包圍導體一小面積的圓柱面, 令包圍的導體面積足夠小, 而可 視導體表面為平坦的 視導體小面積上 E 分佈為均勻的 1 2 由高斯定律知 : 3 e E da qenc e 1 因 E 必垂直導體表面 ( 否則引起電流流動 ) E da ( 圓柱側面 ) 2 導體內部 E= E da ( 圓柱底面 ) 高斯面, 面 3 處 E 同 A 方向 E da e 2( 柱面 ) E da e 3 E da 1 E da EdA e EdA sda e EdA sda 3 sda A E

16 Note: s E 導體表面附近電場大小正比於面電荷密度大小 s 大, E 大 s 小, E 小 s 小, E 小 s 大, E 大 s 小, E 小 若導體表面 s > ( 正電荷 ) 電場遠離導體 s < ( 負電荷 ) 電場朝向導體 改變外界的電荷 q, 會影響導體的電荷分布 s 變 E 變 但仍滿足 (1) E in (2) E s e

17 23.5 Spherical metal shell, electric field and enclosed charge

18 23-7 高斯定律的應用 : 圓柱對稱性 (Applying Gauss Law: Cylindrical Symmetry) Q: 一 長圓柱, 柱具有均勻的線電荷密度 l, 想求離軸 r 處的電場表示式? 求解 1. 找對稱性 : a. 長 z 在任何位置均相同 b. 圓柱對稱 同 r 處的電場 E 值應相同 顛倒 旋轉 應均無差異 E 沿徑向方向 r. 2. 取高斯面 : 半徑 r 的圓柱面, 高 h, 由 Gauss Law e 弧面 e E da e E da 上 q enc 高斯面上下兩面無 flux, 離軸 r 處電場為定值, 令為 E(r) E da e 下 E da lh 3. Note: a. E 1 r b. 對有限長線電荷, 其非兩端處的電場, 可得到很好的近似

19 閃電暴風雨 (lighting storm) 的 4 種危險性 : 閃電直接打在人身上或接觸的東西 電荷流過 (P=I 2 R) 燒焦 閃電打在附近的物體, 部分電荷可能跳到人的身上 稱 side flash 閃電打在附近的地面, 形成的電荷流動可能流經人的身體 向上閃流 (upward stream) : 人身上的傳導電子受上方帶負電的雲層趕到地表而帶正電, 當人身上的電荷大到一定程度, 形成絕緣破壞 (electrically breakdown) 時, 會形成電流流經人體

20 23.6 Gauss law and an upward streamer in a lightning storm

21 23-8 高斯定律的應用 : 平面對稱性 (Applying Gauss Law: Planar Symmetry) 非 導體板 (non-conducting sheet) 求 : 一無限長非導電板, 帶均勻正電荷, 面電荷密度為 s, 求距板 r 處的電場? 取 圓柱高斯面, 由高斯定律 : 又由對稱知 : E 必垂直板面 兩平面 : da// E E da EdA 柱面 : da E E da e E da E da E da sa LS EdA 弧面 RS EdA e EA EA s A e E da q enc Note: E s 2e cp. 庫侖定律求電場 : E de 對距板任意距離 r 均成立 rˆ 4e r 2 dq ( 向量疊加, 複雜 )

22 Recall : 導體表面的電場公式, E = s/e 兩導體板 (Two conducting plates) 單板 or 當有多餘電荷時, 會分開到兩面並均勻分布兩面, 並均勻分布 若兩面的面電荷密度皆為 s 1, 由導體表面的電場公式, 可推得板外電場為 : 兩導體板 帶正電板與帶負電板靠近時, 電荷相吸引 電荷全集中在內面 : 面電荷密度 s = 2s 1 由導體表面的電場公式, 知兩導體板間電場為 : ( 方向 : + 板 - 板 ) 兩導體板的左邊及右邊, 面電荷密度 s = E=

23 (a) (b) (c) Note: 兩導體板內部新分布的結果 非 帶正電板 帶負電板的電場和, 而是電荷重 無限大平板的中央處可得到很好的近似, 板的邊緣因有邊緣效應 (edge effect /fringing) 而不同 23.7 Electric field near two parallel nonconducting sheets with charge

24 23-9 高斯定律的應用 : 球對稱性 (Applying Gauss Law: Spherical Symmetry) 利用高斯定律證明 2 個球殼理論 兩球殼理論 球外 : 均勻帶電球殼, 吸引 / 排斥外部帶電粒子的情形, 如同球殼電子位於球心一般 球內 : 若帶電粒子置於均勻帶電球殼內, 球殼無靜電力作用於其上 證明 : 帶電球殼, 半徑 R, 取 2 高斯面為同心球面 S 1 S 2, 分別位於球殼內外 球外, 看 S 2 : e 由高斯定律 : 由球對稱知 E 為定值 E da q enc e E E out out ( r) ( r) 4r q 4e 2 q 帶電球殼外的電場 E 如同電荷位於球心處形成的電場

25 球內, 看 S 1 : 由高斯定律 : e 由球對稱知 E 為定值 E da q enc e Ein ( r) 4r E ( r) in 2 帶電球殼內的電場 E = 任意 具球對稱分布的電荷 可看成許多同心帶電球殼的組合 僅 r = r(r) 適用 : 體電荷密度 (volume density) r 對任一球殼而言應為定值 ( 因為需滿足 均勻帶電球殼 的限制 ) 外部 : 可看成多層球殼, 由球殼理論知 : 球外電場如同電荷在球心處的情形 Q t E Q t 4e r 2

26 內部 : 取高斯面為半徑 r 的球面 (1) 外層 : 由球殼理論知, 對內產生淨電場為 E (2) 內層 : 由球殼理論知, 如同包圍的電荷 q' 集中在球心處形成的電場 若電荷是均勻分布, 可求 q : 面內電荷面內體積 q' 總電荷總體積 Q t 4r 4R 均勻球型電荷內部 : t E r r r in Q 4e R 3 HW: 7, 13, 21, 22, 23, 28, 36, 47, 5, 55.

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