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1 辐射剂量测量基础与辐射质的确定 肖江洪 本 ppt 仅供四川大学内部教学使用

2 辐射剂量测量基础

3 3.1 概述 当今肿瘤放疗的实践, 要求在不断提高精度的情况下给出高的辐射剂量 而肿瘤部位吸收剂量的精度, 也就是肿瘤实际剂量与处方剂量的差别通常不得超过百分之几, 这个精度将决定肿瘤放疗的成败

4 3.1 概述 ICRU:±5%; 临床实践 : ±5%, ±7-10% 这就需要尽量减小辐射剂量学的总不确定度, 首先在测定辐射束吸收剂量时就寻求更好精度 辐射束校正是治疗照射总不确定度中最基础的元素 里面涉及相当复杂的测量和应用若干转换因子和修正因子进行的计算

5 3.2 初始标准和二级标准 物理学测量必须有可追溯的初始标准, 这些初始标准建立并保存在初级标准实验室 (PSDL), 包括国际重量与测量局 (the Bureau International des Poids et Mesures, BIPM, 也叫国际计量局 ) 和一些国家标准实验室 国家标准实验室的初级标准须与 BIPM 或其他国家标准实验室比对

6 BIPM BIPM 是国际计量大会和国际计量委员会的执行机构, 是一个常设的世界计量科学研究中心 它的主要任务是保证世界范围内计量的统一, 具体负责 : 建立主要计量单位的基准 ; 保存国际原器 ; 组织国家基准与国际基准的比对 ; 协调有关基本物理常数的计量工作 ; 协调有关的计量技术

7 目前全球吸收剂量的标准 ( 水中 )

8 二级标准 为使全世界辐射剂量在可接受的程度达到一致,IAEA 和 WHO 倡导建立二级标准实验室 (SSDLs) 网以提高吸收剂量测定的稳定性和精确性, 从而提高所服务国家的辐射剂量学标准化程度 目标 : 传递标准 ( 一致性 ); 促进经验交流 传播剂量知识 ; 提升测量能力

9 剂量标准传递网络

10 3.3 剂量测量系统 静电计 ( 也称剂量仪 ): 一台 剂量计 : 一个或多个, 如电离室 模体 : 如水模体 空气中测量需加戴平衡帽

11 3.3.1 圆柱形电离室 体积 : 应介于 0.1 cc 和 1 cc 之间 1. 综合考虑电离室需要有足够的灵敏度和能够测量点剂量的结果 2. 电离室的长度将决定的可测量射野的下限 3. 内径不大于 7 mm 且内部长度不大于 25 mm

12 3.3.1 圆柱形电离室 构成 : 1. 应尽量采用同种材料 ( 但是由于明显的技术原因, 中心极的材料似乎与壁的材料不同更好, 通常为铝 ) 2. 材料的选择当然在抚平电离室的能量响应中起重要作用

13 3.3.1 圆柱形电离室 封闭 : 1. 电离室的空气空腔也不应当被封闭, 其设计应使得空腔迅速与外界压力条件达到平衡 2. 但是在水中测量的电离室由于防水等要求, 需要用薄膜封闭

14 表 3-1 电离室设计要求

15 3.3.2 平行板电离室 电子束绝对剂量测量, 平均表面能量 <10 MeV 时建议使用平行板电离室, 而 <5MeV 时必须使用 因为介质中存在空腔时, 内散射电子导致电子注量与无空腔时不同 ( 内散射扰动 ) 在 60Coγ 射线和高能 X 射线辐射场下, 参考深度 Zref 处满足瞬时电子平衡条件, 内散射扰动的影响可以忽略 而低能电子线则不能, 使用平板电离室, 可以最小化这种影响 ( 见 IAEA 398 Pcav 因子 )

16 平行板电离室 平行板电离室不推荐用作光子束绝对剂量的测量 因为有些平行板电离室极性效应大, 难以修正

17 平行板电离室设计要求 前表面窗口应足够薄 ( 最好 <1mm) 腔体周围材料应尽可能为 等效水 材料 电离室平行板间的距离 ( 高度 ) 应小于 2mm, 空腔直径和高度比值应尽量大 ( 通常大于 10) 收集电极的直径应小于 20mm, 收集电极应由一保护电极环绕, 保护极宽度不小于 1.5 倍空腔高度 尽量减少极化效应, 并且希望是防水的

18 3.3.4 静电计 电离室产生的电荷 ( 或电流 ) 非常微弱, 必须用非常灵敏的电荷测量装置进行测量, 这就是静电计 这种装置的输入阻抗高 (>10^14 Ω), 这样对信号源影响小 理想情况静电计应提供数显方式并且有 4 位数或 0.1% 的分辨能力 1 年内因长期稳定性不足引起的响应改变应不超过 ±0.5%

19 静电计 静电计应能改变加到电离室的电压, 以便能确定离子收集效率 静电计能转换极性, 以便确定电离室的极化效应 电离室与静电计可分别单独进行校正, 但普遍认为静电计是剂量学系统的一个集成部分, 电离室与静电计必须作为一个整体进行校正

20 3.3.5 模体 模体 (phantom): 使用人体组织替代材料 (tissue substitutes) 构成的模型, 其与射线作用的物理特点与被模拟组织 ( 人体 ) 相同或相近, 如 : 原子序数 电子密度 质量密度, 甚至化学成分等

21 模体 - 设计要点 组织替代材料的选择, 应同时考虑被替代组织的化学组成和辐射场的特点 理论上, 只能用与人体组织成分相同的液体混合物代替 实践中, 为了简化操作, 通常用某一种材料, 其主要成分能够近似模拟被替代组织与射线的相互作用 不同的 X(r) 射线能量段, 其作用方式不尽相同, 因此, 材料的原子序数 Z 和电子密度对其替代性有较大的影响

22 模体 - 设计要点 一般情况下, 适合 X(r) 射线的组织替代材料一定是电子束的组织替代材料 为了保证等体积的组织替代材料和被替代组织的质量相等, 两者的物理密度必须近似

23 水模体 对于光子束和电子束, 建议用水作为吸收剂量测量的参考介质 聚苯乙烯 丙烯酸脂类及 固体水 平板构成的塑料模体也可作固体模体, 但剂量的测定总是以水作为参考

24 模体 - 为什么是水 人体组织特别是软组织 ( 细胞内外和组织间 ) 含有大量的水, 因此水对 X(r) 射线 电子束的吸收和散射几乎与软组织近似 同时水分布各地, 容易获取 ( 廉价 方便 ) 且各地水的辐射特性几乎不变

25 ICRU 模体分类 标准模体 (standard phantom): 长宽高分别为 30 cm 的立方体水模, 用于 X(r) 射线 电子线 中子吸收剂量的测定与比对 低能电子线, 水模高度可以薄一些, 但不低于 5 cm 均匀模体 (homogeneous phantom): 用固体水加工成的片形方块, 边长为 30 或 25 cm, 厚度有 mm 等 可代替标准水模

26 ICRU 模体分类 人体模体 : 分为均匀型和非均匀型 前者由均匀的固态组织替代材料加工成人体或组织器官外形 ; 后者用人体各组织 ( 骨 肺 肌肉等 ) 的相应组织替代材料加工而成 组织填充模体 : 用组织替代材料制成, 直接放在射野入射侧的患者皮肤上, 用于改变皮肤不规则轮廓 提供附加的射束散射 建成或衰减

27 人体模体

28 模体 当使用组织替代材料构成的模体测量吸收剂量, 造成的误差不能超过 1%, 否则应进行额外的校正 比如, 使用某种模体测得的深度 d 射程 Rp 等, 需要转化成水中相应的深度 射程 1. 对于高能 X(γ) 线 : R water = R phantom ρ phantom (Z A ) phantom ( Z A ) water R water,r phantom 分别为水和模体厚度或深度,ρ phantom 为模体物理密度,Z 为有效原子序数,A 为有效原子量

29 模体 由于光子与物质相互作用跟有效原子序数更相关, 上式可以近似等效为 : R water = R phantom ρ phantom (Z) phantom (Z) water

30 模体 有效原子序数计算方法 : 据此可得, 水 (H2O) 的有效原子序数 :

31 应用举例 计算有机玻璃的等效水厚度 : 有机玻璃分子式 :(C5O2H8)n, 水分子式 H2O, (Z/A) 有机玻璃 =0.540, (Z/A) 水 =0.555, 设有机玻璃密度为 :1.180 g/cm^3, 问 :1 cm 有机玻璃相当于多厚的水?

32 应用举例 解 : 1.000X1.180X(0.540/0.555)=1.148 cm

33 模体 2. 对于高能电子束 : R water R p hantom = ( γ o / ρ) ( γ / ρ) o water phantom 或者 :R water =R phantom C pl ( 推荐 ) r 0 为电子束在材料中的连续慢化射程 ( r 0/ ρ 表 5-8), Cpl 为模体与水的电子射程比例系数 ( 表 3-4)

34 模体 在不导电模体 ( 尤其是固体块 ) 中, 可能发生电荷积累, 对其需特别注意, 特别是当其用在电子束中, 这种效应可导致几个百分点的误差 IAEA381 推荐, 测量能量 10 MeV 的电子束和光子束绝对剂量使用水模体 而对能量 <10 MeV 电子束绝对剂量和所有相对剂量, 可以使用塑料模体, 但深度等必须按照等效水转化

35 模体 模体的尺寸必须包容最大射野并在测量深度的所有四侧提供 5 cm 间隙, 也需在最大测量深度下留下 5 cm 间隙

36 电离辐射质的确定

37 辐射质定义 辐射质 (radiation quality) 即辐射能量, 它与射线的穿透能力有关, 通常会用射线穿透物质的相关参数来确定辐射质, 比如高能电子线的 R50,Rp,X 射线的 PDD, TPR

38 4.1 放射治疗辐射束能量范围 放疗涉及的辐射束能量范围包括 : 管电压低于 100kV 的低能或软 X/ 光子线 管电压高于 100kV 的中能或传统能量的 X / 光子线 平均能量 0.66MeV 的高能 X / 光子线 能量范围 5MeV E0 50MeV 的高能电子线, 有些文献也可用于能量在 5MeV 以下的电子线

39 高能电子辐射质

40 高能电子束能谱特点 电子束能量相对单一, 但能谱随深度变化明显 当电子束通过加速器出口窗与模体表面之间的不同材料时, 由于能量损失, 能谱向低能量方向移动, 同时由于损失不一致使能谱变宽, 稍微向低能方向弯曲 (Г a < Г 0 <Г z )

41 高能电子束能谱特点 其中 E max E p E 0 分别代表最大能量 最可几能量 平均能量 ;Г a 是能量发散宽度的半峰值宽度

42 高能电子束能谱特点 由于能谱有一点非对称地偏向低能量方向, E 0 与 E p,o 就不重合, 而且总是小于 E p,o, 随能量发散,Г 0 增加,E p,o 与 E 0 间的差值也增加 基于电子束能谱的不稳定性特点, 电子束辐射质一般不用单一数值来表示, 而是用和 E p,o 两个参数进行定义 E 0

43 高能电子束射程与能量的关系

44 高能电子束射程与能量的关系 体模表面最可几能量 E = C + C R + 2 p, o 1 2 p 3 P 其中 C 1 =0.22 MeV, C 2 =1.98 MeV.cm -1, C 3 = MeV.cm -2 实际射程 R p (cm ) 定义成深度剂量曲线下降部分的切线与韧致辐射拖尾的延长线的交点的深度值 C R

45 高能电子束射程与能量的关系 模体表面的平均能量 E 0 = R (R 50 ) 2 R 50 (cm) 定义成吸收剂量为最大值的 50% 时对应的深度, 用深度剂量曲线来确定

46 高能电子束射程与能量的关系 模体中深度 z(cm) 处平均能量 E Z E (1 z / R 0 p 建议此等式只用于平均能量小于 10MeV 或虽然能量较大但深度不大的情况下 (z/rp 见表 4-1) )

47 高能电子束射程与能量的关系 注意 : 在平均能量 15MeV 时, 建议使用 12cm 12cm 或更大的射野 ; 而高于 15MeV 时, 建议使用 20cm 20cm 或更大的照射野

48 应用举例 1. 已知电子线 R50=3.9 cm, 求其模体表面平均能量 E0? 2. 已知电子线 Rp=5.0 cm, 求其模体表面最可几能量 Ep0? 3. 根据上面的结果计算模体中 2 cm 深度处电子线平均能量 Ez?

49 应用举例 解 : E0 9.0 MeV Ep MeV Ez 5.4 MeV

50 医学常用 γ 射线 放射性同位素通常发射特定能量的 γ 射线, 采用 MeV 表示 : 60 Co 近似为单能, 实质是 1.17 MeV 和 1.33 MeV 两种光子, 平均能量 1.25 MeV; 137 Cs 是 MeV 的单能辐射

51 60 Co 能谱

52 医学常用同位素及平均能量

53 高能光子线辐射质

54 加速器 X 线辐射质 加速器光子束是电子撞击靶产生的 最终的轫致辐射谱取决于电子能量 靶的材料及其厚度 该能谱还与射束均整过滤器的材料 厚度和设计有关 综上, 高能光子射束质的特征描述比电子束复杂得多, 但光子谱不会随着深度明显变化 ( 一旦组合确定 相对稳定, 变化小 )

55 加速器 X 线辐射质 最常用的参数是 标称最大能量 ( 或 标称加速电压 ), 与撞击靶的电子能量近似 但此参数对于指明射束参数 ( 如深度剂量数据和等剂量图 ) 或指明剂量学参数 ( 如阻止本领比和扰动修正 ) 都不够理想

56 加速器 X 线辐射质的测定方法 恒定源 - 探测器距离 SCD, 电离室平面 10 cm 10 cm 射野, 模体表面下 20 cm 和 10 cm 深度确定的吸收剂量比 (TPR 20/10 ), 也可用固定源皮距 (SSD), 模体表面下 20 cm 和 10 cm 深度的吸收剂量比来确定 ( PDD 20/10 )

57 比较高能 X 射线质不同表示方法的对应关系

58 低能和中能 X 射线质 中 低能 X 射束辐射质通常以管电压, 总滤过和第一半值层表示 半值层 (half-value layer, HVL) 是将窄束单向 X 射线某点的空气比释动能率衰减到原值的 50% 的吸收层厚度 管电压 100 kv 以下的 X 射线用铝表示, 100 kv 以上用铜, 但也延伸到 50 kv, 以便衔接过度

59 低能和中能 X 射线质 图 2

60 低能和中能 X 射线质 对于 HVL(Al)<0.2 mm, 铝的纯度应高于 99.99%; 对于 HVL(Al) 0.2 mm 纯度在 99.8%, 吸收体厚度值的确定性应优于 ±5μm 或 ±1%

61 谢谢大家!!!

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