[6] 1990 年 AtsushiTackeuchi 等第一次利用圆偏振光抽运探测自旋载流子密度变化的方法研究电子自旋, 室温下测得 GaAs/AlGaAs 多量子阱中的电子自旋弛豫时间为 32ps 这种光谱技术使用左 右旋圆偏振光分 [6,7] 别测量自旋极化向上和向下的电子数布居弛豫, 从而获

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1 激光与光电子学进展 47,073201(2010) 犔犪狊犲狉牔犗狆狋狅犲犾犲犮狋狉狅狀犻犮狊犘狉狅犵狉犲狊狊 C2010 中国激光 杂志社 doi: /lop 半导体中电子自旋动力学的研究 马红金钻明马国宏 ( 上海大学理学院物理系, 上海 ) 摘要 利用飞秒时间分辨圆偏振光抽运探测饱和吸收技术, 研究了典型的 Ⅲ Ⅴ 族半导体 InP 和 Ⅱ Ⅵ 族半导体 CdTe 的电子自旋弛豫动力学过程 实验结果表明,CdTe 的自旋弛豫过程比 InP 快, 只有几个皮秒 随着激发光子能量的增加, 自旋弛豫时间常数单调减小 ; 但是随着载流子浓度的增加, 自旋弛豫时间常数先增加到达最大值后再减小 这一实验结果和考虑库仑相互作用的全微观动力学自旋布洛赫方程的理论预言一致 关键词 半导体 ; 电子自旋弛豫 ; 时间分辨抽运探测 ;DP 机制 中图分类号 O472.3 犗犆犐犛 文献标识码犃 犚犲狊犲犪狉犮犺狅狀犈犾犲犮狋狉狅狀犛狆犻狀犇狔狀犪犿犻犮狊犻狀犛犲犿犻犮狅狀犱狌犮狋狅狉犕犪犎狅狀犵犑犻狀犣狌犪狀犿犻狀犵犕犪犌狌狅犺狅狀犵 ( 犇犲狆犪狉狋犿犲狀狋狅犳犘犺狔狊犻犮狊, 犆狅犾犲犵犲狅犳犛犮犻犲狀犮犲, 犛犺犪狀犵犺犪犻犝狀犻狏犲狉狊犻狋狔, 犛犺犪狀犵犺犪犻 , 犆犺犻狀犪 ) 犃犫狊狋狉犪犮狋犜犺犲犲犾犲犮狋狉狅狀狊狆犻狀犱狔狀犪犿犻犮狊狅犳 Ⅲ Ⅴ 狊犲犿犻犮狅狀犱狌犮狋狅狉犐狀犘犪狀犱 Ⅱ Ⅵ 狊犲犿犻犮狅狀犱狌犮狋狅狉犆犱犜犲犪狉犲狊狋狌犱犻犲犱犫狔狌狊犻狀犵犳犲犿狋狅狊犲犮狅狀犱狋犻犿犲狉犲狊狅犾狏犲犱犮犻狉犮狌犾犪狉犾狔狆狅犾犪狉犻狕犲犱狆狌犿狆狆狉狅犫犲狊狆犲犮狋狉狅狊犮狅狆狔. 犈狓狆犲狉犻犿犲狀狋犪犾狉犲狊狌犾狋狊狊犺狅狑狋犺犪狋狋犺犲狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀狋犻犿犲犻狀犆犱犜犲狑犻狋犺犪犳犲狑狆犻犮狅狊犲犮狅狀犱狊犻狊犳犪狊狋犲狉狋犺犪狀狋犺犪狋犻狀犐狀犘. 犠犻狋犺狋犺犲犻狀犮狉犲犪狊犲狅犳狋犺犲犲狓犮犻狋犪狋犻狅狀狆犺狅狋狅狀犲狀犲狉犵狔, 狋犺犲狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀狋犻犿犲犮狅狀狊狋犪狀狋犱犲犮狉犲犪狊犲狊犿狅狀狅狋狅狀犻犮犪犾狔. 犎狅狑犲狏犲狉, 狑犻狋犺犻狀犮狉犲犪狊犻狀犵狋犺犲犮犪狉狉犻犲狉犮狅狀犮犲狀狋狉犪狋犻狅狀, 狋犺犲狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀狋犻犿犲犮狅狀狊狋犪狀狋犳犻狉狊狋犻狀犮狉犲犪狊犲狊, 狉犲犪犮犺犲狊犪犿犪狓犻犿狌犿犪狀犱狋犺犲狀犱犲犮狉犲犪狊犲狊. 犜犺犻狊狉犲狊狌犾狋犮狅犻狀犮犻犱犲狊狑犻狋犺狋犺犲狅狉犲狋犻犮犪犾狆狉犲犱犻犮狋犻狅狀犫犪狊犲犱狅狀狋犺犲犿犻犮狉狅狊犮狅狆犻犮犽犻狀犲狋犻犮狊狆犻狀犅犾狅犮犺犲狇狌犪狋犻狅狀狊犻狀狑犺犻犮犺犆狅狌犾狅犿犫犻狀狋犲狉犪犮狋犻狅狀犻狊犮狅狀狊犻犱犲狉犲犱. 犓犲狔狑狅狉犱狊狊犲犿犻犮狅狀犱狌犮狋狅狉 ; 犲犾犲犮狋狉狅狀狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀 ; 狋犻犿犲狉犲狊狅犾狏犲犱狆狌犿狆 狆狉狅犫犲狊狆犲犮狋狉狅狊犮狅狆狔 ; 犇犘犿犲犮犺犪狀犻狊犿 1 引言 自旋电子学是一个由多学科交叉而形成的新兴领域, 它利用半导体中的自旋态, 包括载流子 ( 电子 空 [1] 穴 激子 ) 的自旋 核自旋 外来磁性原子 (Mn,Zn 等 ) 的自旋, 研究如何有效地操作 / 控制电子自旋自由度, 以期在器件设计中用自旋自由度代替电荷自由度 巨磁电阻效应 (GMR) [2,3] 的发现被认为是自旋电子器件时代的开始, 也是自旋电子学发展阶段的第一个起点, 自此之后电子自旋的研究就成了国际上的一个热 [4] 点 自旋阀结构的出现使得巨磁电阻效应的应用成为现实 后来在磁隧道结结构中发现隧道磁阻效应 (TMR), 利用这一效应可以制造出更新的信息存储器 磁随机存储器 (MRAM) 最近几十年,( 稀磁 ) 半导体和铁磁体中的电子自旋过程由于其潜在的应用价值一直是研究热点 1980 [5] 年,R.J.Seymour 等利用光致荧光法, 运用条纹相机首次观察了自旋极化弛豫动力学过程 但是, 由于光致荧光法要求激发态自旋极化电子有大的辐射复合概率, 一般材料在常温下的荧光效率很低, 所以实验测量通常在低温下进行, 以提高辐射复合概率, 增加发光效率, 因此限制了测量室温条件下电子的自旋弛豫时间 收稿日期 : ; 收到修改稿日期 : 基金项目 : 国家自然科学基金 ( ) 上海高校特聘教授 ( 东方学者 ) 岗位计划 上海市科学技术委员会 ( ) 和无线电物理上海市重点学科 (S30105) 资助课题 作者简介 : 马 红 (1978-), 女, 博士研究生, 主要从事半导体中电子自旋动力学特性等方面的研究 E mail:mahong@shu.edu.cn 导师简介 : 马国宏 (1969-), 男, 博士, 教授, 博士生导师, 主要从事超快光子学的基础和器件等方面的研究 E mail:ghma@staf.shu.edu.cn ( 通信联系人 )

2 [6] 1990 年 AtsushiTackeuchi 等第一次利用圆偏振光抽运探测自旋载流子密度变化的方法研究电子自旋, 室温下测得 GaAs/AlGaAs 多量子阱中的电子自旋弛豫时间为 32ps 这种光谱技术使用左 右旋圆偏振光分 [6,7] 别测量自旋极化向上和向下的电子数布居弛豫, 从而获取电子自旋极化弛豫时间常数 当用一束强抽运光激发半导体材料时, 在半导体材料导带相应的激发态上产生自由电子布居, 这些自由电子会通过各种途径离开激发态, 从而使得激发态的电子布居减少 显然受激电子布居的变化情况与材料的光电子特性有关 当用另一束延迟时间受控的弱探测光通过样品激发点时, 导带中的电子和价带中的空穴布居会降低样品对探测光的吸收, 产生所谓饱和吸收 随着受激载流子布居的衰减, 这种饱和效应随之减弱, 对探测光的吸收亦随之增加 通过测量探测光强度的变化就可以得到载流子布居的变化情况 圆偏振光饱和吸收技术测量原理是建立在圆偏振光抽运探测基础上的, 实验中要精确调整两束光的圆偏振度, 一般需要用到高精度波片 [8,9] 巴比涅补偿器, 设备造价和实验难度都比较高,T.S.Lai 等用椭圆偏振光代替圆偏振光, 进一步发展了抽运探测技术, 形成椭圆偏振光吸收量子拍光谱技术, 这一技术设备简单, 容易操作, 具有更广泛的应用前景 J. [10] J.Baumberg 等于 1994 年发展了一种新的自旋相干弛豫测量方法 法拉第转角法 其本质是左旋和右旋圆偏振光在介质中的折射率不同, 旋转角的大小与左旋和右旋圆偏振光的折射率之差成正比 [11] 电子自旋的多数研究集中在低温的 GaAs 及其纳米材料的电子自旋弛豫动力学 对于实际应用来讲, 常温的研究更具有意义 本文利用时间分辨的抽运探测技术研究了典型的化合物半导体 CdTe 和 InP 在常温下电子自旋弛豫过程, 观察自旋弛豫时间常数随载流子浓度的变化, 并考虑库伦作用对电子自旋弛豫的影响 2 自旋的光注入原理 半导体电子自旋首先解决的问题是如何有效地注入 [12] 自旋, 实验上一般采用光学取向法, 其原理基于光跃迁过程中的角动量守恒, 利用圆偏振光光子的角动量选择激发某一取向的自旋电子 InP,CdTe 是典型的 Ⅲ Ⅴ 族和 Ⅱ Ⅵ 族化合物半导体, 虽然属于不同的族, 但是其结构却是相似的, 都属于直接带隙半导体, 如图 1 所 [13~15] 示 价带有 3 个 2 重简并的子能带, 重空穴带 (3/2,±3/2 ), 轻空穴带 (3/2,±1/2 ) 和自旋分裂带, 重空穴带和轻空穴带在犽 =0 处重合, 导带的最低能级只有一个 2 重简并的能带 (1/2,±1/2 ) 用光子能量略大于带隙 ( 犈 g< 犈 < 犈 g+δ) 的左旋圆偏振光 (σ - ) 激发, 由跃迁选择定则可知, 允许的跃迁为重空穴跃迁 ( +3/2 +1/2 ) 和轻空穴跃迁 ( +1/2-1/2 ); 同理, 对于右旋圆偏振光 (σ + ) 也同时激发重空穴跃迁 图 1 体材料中的选择跃迁定则 (a) 能带结构,(b) 左旋 σ - ( 虚线 ) 和右旋圆偏振光 σ + ( 实线 ) 的跃迁选择定则 Fig.1 (a)bandstructureofcdte (orinp)neartheγpoint (b)selectionrulesandrelativetransitionintensities forleft handedσ - (dashedarow)andright handed σ + (solidarow)circularlypolarizedlights ( -3/2-1/2 ) 和轻空穴跃迁 ( -1/2 +1/2 ) 由于重空穴态的跃迁几率是轻空穴态的 3 倍, 而且由重空穴带与轻空穴带跃迁产生的电子的自旋方向是相反的, 因此当用左旋或右旋圆偏振光同时激发重空穴与轻空穴跃迁时, 就会分别在导带中产生 50% 的自旋向上或向下的净自旋载流子布居 值得注意的是, 光子能量不能高于犈 g+δ, 因为由重空穴带 轻空穴带和自旋分裂带到导带的跃迁几率比为 3 1 2, 如果激发自旋分裂带, 则不会出现净电子自旋的光注入 3 实验 光源为锁模钛宝石激光系统 (MaiTaiHP1020,SpectraPhysics) 输出的重复频率为 80 MHz, 脉冲宽度约 100fs, 波长在 690~1020nm 之间连续可调的脉冲激光, 偏振方向为水平方向, 能量为高斯分布 我们采 [16,17] 用反射式时间分辨饱和吸收技术, 光路如图 2 所示 较粗的实线代表抽运光, 细的实线代表探测光

3 激光与光电子学进展 47 073201 www o ou j 激光系统直接出来的激 光 脉 冲 经 分 束 器 BS 分 为 两 束 透射的强脉冲作 为 抽 运 光 抽 运 光 经 过 斩 波 器 和 计 算 机 控制的一维电动平移台 经透镜 与反射的弱的探测光聚 焦到样品的同一点上 光斑大小约 100μm 抽运光 经过 样品反射后用光 屏 挡 住 探 测 光 进 入 与 锁 相 放 大 器 相 连 接的 S 探测 器 信 号 经 锁 相 放 大 后 直 接 由 计 算 机 读 取 如果透镜前加一个 1 4 波片 调节 1 4 波片的 光轴 使其 与抽运光和探测光的偏振方 向的夹 角 均 为 45 经 过 1 4 波片后变为旋转方向相同的圆偏振光 如果在探 测 光路 中再插入一个 1 2 波片和偏振片 调节偏振片 光 轴 使探 测光的偏振方向旋转 90 经过 1 4 波片就可以得到旋 转 方向相反的圆偏振光 图 2 抽运探测反射系统 F 2 Ex m hm o um ob g 4 实验结果及分析 vy m CdT 属 于 Ⅱ Ⅵ 族 直 接 带 隙 半 导 体 A V Km 等 15 利用克尔旋转角法研究 了 CdT 体材料 在 带 隙附近的电子自 旋 常 温 下 电 子 的 自 旋 弛 豫 时 间 常 数 为 2 5 Y Ch 等 18 利 用 时 间 分 辨 荧 光 技 术 研 究 CdT量子点在 10K 磁 场 为 10 T 的 情 况 下 电 子 自 旋 自旋弛豫时间长达 500 我们用时间分辨的圆 偏振 饱 和吸收光谱法研究 CdT体材料在 室温 条 件 下 的 电 子 自 旋弛 豫 动 力 学 过 程 典 型 的 实 验 结 果 如 图 3 所 示 实 验 所用 的 激 发 能 量 是 1 494V 载 流 子 的 粒 子 浓 度 约 为 2 53 1011 m 2 温度 为 293 K 图 3 中 的 σ 和 σ 分 别 表 示 同 向 和 反 向 圆 偏 振 光 抽 运 探 测 时 反 图 3 室温下 CdT的时间分辨抽运探测反射谱 射率的变化随着延迟时间改变 当抽运光和探测光脉冲 重合时 出现一个漂白峰值 随后逐渐下降 起初同 向圆 F 3 T m d d v o d g z d um ob u o om m u o 偏振光的信号大于 反 向 圆 偏 振 光 的 信 号 相 同 条 件 下 的 CdT 线偏振光 的 时 间 分 辨 反 射 信 号 强 度 介 于 二 者 之 间 但 是 σ 的信号下降比 σ 的快 最终 3 条曲线完全重 合 3 条曲线信号强度的差异反应了自旋向上和自旋向下 的电子的吸收不同 最终 3 条曲线的重合代表电子自旋弛 豫过程的结束 插图是同向与反 向圆偏 振抽运 探测谱 的 差值 利用单指数拟合 根据τ 2 τ 19 20 得到电子自旋 弛豫时间常数为τ 5 88±0 08 实线为指数函数拟 合的结果 I P 与 GA的研究多数局限在低温 下 BoL 等 21 采用法拉第转角法研究了掺铁I P 电子自旋随激 发 波长 和温度的关系 A V Km 等 22 研 究 了 I P 体 材 料 在 自旋分裂带附近的电子自旋 本文采用时间分辨 的 圆偏 振饱和吸收光谱法研究室温条件下 I P 体材料的 电 子自 旋弛 豫 动 力 学 过 程 典 型 的 实 验 结 果 如 图 4 所 示 图 4 室温下 I P 典型的时间分辨抽运探测反射谱 F 4 T md d v o d g z dum ob u o om m u I P o σ 和 σ 表示同向和反向圆偏振光的反射率的变化 插图为同向与反向圆偏振抽运 探测 谱的差 值 实 线为单指数函数拟合的结果 得到室温下 293K I P 的 电 子 自 旋 弛 豫 时 间 常 数 为 38 实 验 所 用 的 激 发 073201 3

4 能量为 1.425eV, 载流子的浓度约为 cm -2 实验结果表明, 室温下 CdTe 的自旋弛豫过程比 InP 的快 自旋弛豫过程决定着能否实现自旋的相干控制, 成为半导体自旋电子学最核心的研究课题 目前半导 [23] [24] 体中电子自旋弛豫机制主要包括 DP(D yakonov Perel ) 机制,EY (Eliot Yafet) 机制和 BAP (Bir [25] Aronov Pikus) 机制 在 Ⅲ Ⅴ 族 (GaAs) 和 Ⅱ Ⅵ 族 (CdTe) 体材料中, 由于晶格缺乏反演对称中心, 导带电子的自旋轨道耦合导致导带的简并点偏离了犽 =0 的位置, 具有同一个波矢犽, 但是自旋方向相反的电子具有不同的能量 导带电子态的自旋劈裂等价于存在一个有效磁场, 该磁场的大小和方向均依赖波矢犽 受有效磁场的影响, 电子自旋会绕该磁场做拉莫尔进动 当电子受碰撞而改变其波矢时, 电子的进动频率的方向也会发生改变, 二者产生了一个有效的自旋翻转散射, 因此导致自旋去相位, 这就是 DP 机制 EY 机制是指, 存在晶格和自旋轨道耦合相互作用的情况下, 精确的布洛赫态不是自旋的本征态, 这就引起了一个有限的自旋翻转几率, 根据理论计算表明 EY 机制引起的自旋弛豫时间常数在纳秒量级 由于电子空穴之间的交换作用而产生的自旋翻转散射导致的自旋弛豫机制称为 BAP 机制, 在体材料中空穴的弛豫比电子快得多, 约 100fs, 所以不考虑 BAP 机制 因此, 在缺乏反演对称中心的晶体中,DP 机制是电子自旋弛豫的主要机制 通过改变激发波长, 研究了 CdTe 体材料中自旋弛豫时间与激发能量间的关系 随着激发光子能量的增加, 自旋弛豫时间常数逐渐减小, 弛豫越来越快 ( 如图 5 空心方块所示 ) 根据传统的 DP 弛豫机制, 自旋弛豫时间常数 τs 3 犈 [12] 与过超能量犈犽的关系为 1 τs( 犈犽 ) = γ-1 3 τpα 2 犽 c, 式珔犺犈 g 中 γ3 表示与散射有关的常数,τp 为动量弛豫时间常数, 低激发浓度下与载流子的浓度无关, 约为 200fs,αc 为与材料有关的常数,αc=4 犿 e η [1-1/(3η )]-1/2 /(3 犿 ), cυ η= Δ/(Δ+ 犈 ) 随着激发波长的变短 g, 光子能量犈 ex 变大, 图 5 电子自旋弛豫时间常数随着激发光子能量 ( 空心方由犈犽 = 犈 ex- 犈 g 可知犈犽变大, 因此自旋弛豫时间常数变格 ) 和载流子浓度 ( 实心方格 ) 的变化小, 弛豫变快 同时研究了 CdTe 体材料中自旋弛豫时 Fig.5 Timeconstantsofelectron spinrelaxation asa 间常数和载流子的浓度之间的依赖关系, 结果显示随着 function of electron density (holow square) 载流子浓度的增加, 自旋弛豫时间常数并非单调变化, 而 andphotonenergy(solidsquare) 是在 cm -2 出现一个峰值 ( 如图 5 实心方块所示 ) 我们利用相同的方法研究了 InP 的自旋弛豫时间常数与载流子浓度的依赖关系, 结果与 CdTe 类似, 出现一个最大值 在实验上, 这种依赖关系从未被报道过, 也不能用传统的 DP 机制进行解释 传统观点认为电子电子库仑散射对动量弛豫时间没有贡献, 从而也不会影响电子的自旋弛豫时间 J. [26] H.Jiang 等利用全微观动力学自旋布洛赫方程研究了 Ⅲ Ⅴ 族半导体体材料的电子自旋弛豫机制, 提出了与传统的自旋弛豫机制不同的观点 他们认为, 在非均匀展宽系统中, 任何散射, 包括自旋守恒电子电子库仑散射, 均能引起电子自旋弛豫 研究结果表明, 电子自旋弛豫时间常数随温度和载流子浓度的变化不是单调的, 而是出现一个峰值, 这与传统的弛豫机制是相违背的 动量弛豫时间与温度和浓度的关系为 2/3 τp 狀 / 犜 2 烄, 犜 犜 F 烅 (1) 3/2 烆 τp 犜 / 狀, 犜 犜 F 式中犜 F 表示费米温度 根据 (1) 式可知, 以费米温度为界, 动量弛豫时间与温度和浓度的依赖关系不同, 因为自旋弛豫时间与动量弛豫时间成反比, 即 τs DP τ -1, p 因此自旋弛豫时间与温度和浓度的关系曲线出现峰值 [27] 是正常的 2008 年,X.Z.Ruan 等报道了电子自旋弛豫时间随着温度的变化出现峰值, 而本文的实验结果证实了自旋弛豫时间随载流子的浓度变化同样会出现峰值 5 结论 利用飞秒时间分辨抽运探测反射技术, 研究了 CdTe 和 InP 中电子的自旋弛豫动力学 CdTe 与 InP 虽

5 然属于不同的族, 但是带隙结构类似, 都是直接带隙半导体 结果表明, 室温下 CdTe 的自旋弛豫过程比 InP 的快, 只有几个皮秒 随着激发光子能量的增加, 自旋弛豫时间常数单调减小 ; 但是随着载流子的浓度的增加, 自旋弛豫时间常数先增加, 达最大值后再减小 这一结果与传统 DP 机制相违背 主要是因为传统观点认为库伦相互作用对动量弛豫没有贡献, 从而对自旋弛豫也没有影响 而本文的实验结果考虑库仑相互作用的影响, 利用全微观动力学自旋布洛赫方程所预言的自旋弛豫时间随着载流子浓度的变化会出现一个峰值的结果相一致 所以, 库仑相互作用对电子自旋弛豫仍然具有重要的贡献 参考文献 1 犐. 狌狋犻 ' 犮, 犑. 犉犪犫犻犪狀, 犛. 犛犪狉犿犪. 犛狆犻狀狋狉狅狀犻犮狊 : 犉狌狀犱犪犿犲狀狋犪犾狊犪狀犱犪狆狆犾犻犮犪狋犻狅狀狊 [ 犑 ]. 犚犲狏. 犕狅犱. 犘犺狔狊.,2004,76(2):323~410 2 犘. 犌狉 ü 狀犫犲狉犵, 犚. 犛犮犺狉犲犻犫犲狉, 犢. 犘犪狀犵犲狋犪犾.. 犔犪狔犲狉犲犱犿犪犵狀犲狋犻犮狊狋狉狌犮狋狌狉犲狊 : 犲狏犻犱犲狀犮犲犳狅狉犪狀狋犻犳犲狉狉狅犿犪犵狀犲狋犻犮犮狅狌狆犾犻狀犵狅犳犉犲犾犪狔犲狉狊犪犮狉狅狊狊犆狉犻狀狋犲狉犾犪狔犲狉狊 [ 犑 ]. 犘犺狔狊. 犚犲狏. 犔犲狋.,1986,57(19):2442~ 犕. 犖. 犅犪犻犫犻犮犺, 犑. 犕. 犅狉狅狋狅, 犃. 犉犲狉狋犲狋犪犾.. 犌犻犪狀狋犿犪犵狀犲狋狅狉犲狊犻狊狋犪狀犮犲狅犳 (001) 犉犲 /(001) 犆狉犿犪犵狀犲狋犻犮狊狌狆犲狉犾犪狋犻犮犲狊 [ 犑 ]. 犘犺狔狊. 犚犲狏. 犔犲狋.,1988,61(21):2472~ 犣犺犪狅犢犪狀犵. 犆狅狀狋狉狅犾狋犺犲犫犲犪犿狊狑犻狋犮犺狌狊犻狀犵犲犾犲犮狋狉狅狀狊狆犻狀 [ 犑 ]. 犔犪狊犲狉牔犗狆狋狅犲犾犲犮狋狉狅狀犻犮狊犘狉狅犵狉犲狊,2007,44(5):9 朝阳. 利用电子自旋控制光束开关 [ 犑 ]. 激光与光电子学进展,2007,44(5):9 5 犚. 犑. 犛犲狔犿狅狌狉, 犚. 犚. 犃犾犳犪狀狅. 犜犻犿犲 狉犲狊狅犾狏犲犱犿犲犪狊狌狉犲犿犲狀狋狅犳狋犺犲犲犾犲犮狋狉狅狀 狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀犽犻狀犲狋犻犮狊犻狀犌犪犃狊 [ 犑 ]. 犃狆狆犾. 犘犺狔狊. 犔犲狋.,1980,37(2):231~233 6 犃狋狊狌狊犺犻犜犪犮犽犲狌犮犺犻, 犛犺狌狀犻犮犺犻犕狌狋狅, 犜狊狌犵狌狅犐狀犪狋犪犲狋犪犾.. 犇犻狉犲犮狋狅犫狊犲狉狏犪狋犻狅狀狅犳狆犻犮狅狊犲犮狅狀犱狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀狅犳犲狓犮犻狋狅狀狊犻狀犌犪犃狊 / 犃犾犌犪犃狊狇狌犪狀狋狌犿狑犲犾狊狌狊犻狀犵狊狆犻狀 犱犲狆犲狀犱犲狀狋狅狆狋犻犮犪犾狀狅狀犾犻狀犲犪狉犻狋狔 [ 犑 ]. 犃狆狆犾. 犘犺狔狊. 犔犲狋.,1990,56(22):2213~ 犃. 犜犪犮犽犲狌犮犺犻, 犗. 犠犪犱犪, 犢. 犕犻狊犺犻犽犪狑犪. 犈犾犲犮狋狉狅狀狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀犐狀犌犪犃狊 / 犐狀犘犿狌犾狋犻狆犾犲 狇狌犪狀狋狌犿狑犲犾 [ 犑 ]. 犃狆狆犾. 犘犺狔狊. 犔犲狋.,1997,70(9):1131~ 犜. 犛. 犔犪犻, 犔. 犖. 犔犻狌, 犙. 犛犺狅狌犲狋犪犾.. 犈犾犻狆狋犻犮犪犾狔狆狅犾犪狉犻狕犲犱狆狌犿狆 狆狉狅犫犲狊狆犲犮狋狉狅狊犮狅狆狔犪狀犱犻狋狊犪狆狆犾犻犮犪狋犻狅狀狋狅狅犫狊犲狉狏犪狋犻狅狀狅犳犲犾犲犮狋狉狅狀 狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀犻狀犌犪犃狊狇狌犪狀狋狌犿狑犲犾狊 [ 犑 ]. 犃狆狆犾. 犘犺狔狊. 犔犲狋.,2004,85(18):4040~ 犜. 犛. 犔犪犻, 犡. 犇. 犔犻狌, 犎. 犎. 犡狌犲狋犪犾.. 犈犾犻狆狋犻犮犪犾狔狆狅犾犪狉犻狕犲犱犪犫狊狅狉狆狋犻狅狀狊狆犲犮狋狉狅狊犮狅狆狔犪狀犱狅犫狊犲狉狏犪狋犻狅狀狅犳狊狆犻狀犮狅犺犲狉犲狀犮犲犻狀犻狀狋狉犻狀狊犻犮犌犪犃狊 [ 犑 ]. 犃狆狆犾. 犘犺狔狊. 犔犲狋.,2005,87(26): 犑. 犑. 犅犪狌犿犫犲狉犵, 犇. 犇. 犃狑狊犮犺犪犾狅犿. 犉犲犿狋狅狊犲犮狅狀犱犉犪狉犪犱犪狔狉狅狋犪狋犻狅狀犻狀狊狆犻狀 犲狀犵犻狀犲犲狉犲犱犺犲狋犲狉狅狊狋狉狌犮狋狌狉犲狊 [ 犑 ]. 犑. 犃狆狆犾. 犘犺狔狊.,1994,75(10):6199~ 犑犻犪狀犵犣犺犲狀犵, 犠犪狀犵犜犪狅, 犠犪狀犵犅犻狀犵犲狋犪犾.. 犜狉犪狀狊犻犲狀狋犮犺犪狉犪犮狋犲狉犻狊狋犻犮狊犻狀犪犾 狅狆狋犻犮犪犾狊狑犻狋犮犺犻狀犵狌狊犻狀犵犲犾犲犮狋狉狅狀狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀 [ 犑 ]. 犃犮狋犪犗狆狋犻犮犪犛犻狀犻犮犪,2008,28(7):1374~1378 蒋振, 王涛, 王冰等. 基于电子自旋弛豫全光开关中的瞬态特性 [ 犑 ]. 光学学报,2008,28(7):1374~ 犉. 犕犲犻犲狉, 犅. 犘. 犣犪犽犺犪犮犺狉犲狀犵犪. 犗狆狋犻犮犪犾犗狉犻犲狀狋犪狋犻狅狀 [ 犕 ]. 犃犿狊狋犲狉犱犪犿 : 犖犪狉狋犺 犎狅犾犪狀犱,1984.1~72 13 犡狌犎犪犻犺狅狀犵, 犑犻犪狅犣犺狅狀犵狓犻狀犵, 犔犻狌犡犻犪狅犱狅狀犵犲狋犪犾.. 犛狋狌犱犻犲狊狅狀狋犺犲狋犲犿狆犲狉犪狋狌狉犲犪狀犱犲狀犲狉犵狔犱犲狆犲狀犱犲狀犮犲狅犳犵犳犪犮狋狅狉犻狀犌犪犃狊犫狔犳犲犿狋狅狊犲犮狅狀犱犾犪狊犲狉犪犫狊狅狉狆狋犻狅狀狇狌犪狀狋狌犿犫犲犪狋狊 [ 犑 ]. 犃犮狋犪犘犺狔狊犻犮犪犛犻狀犻犮犪,2006,55(5):2618~2622 徐海红, 焦中兴, 刘晓东等. 犌犪犃狊中电子犵因子的温度和能量依赖性的飞秒激光吸收量子拍研究 [ 犑 ]. 物理学报,2006, 55(5):2618~ 犃. 犞. 犓犻犿犲犾, 犉. 犅犲狀狋犻狏犲犵狀犪, 犞. 犖. 犌狉犻犱狀犲狏犲狋犪犾.. 犚狅狅犿 狋犲犿狆犲狉犪狋狌狉犲狌犾狋狉犪犳犪狊狋犮犪狉狉犻犲狉犪狀犱狊狆犻狀犱狔狀犪犿犻犮狊犻狀犌犪犃狊狆狉狅犫犲犱犫狔狋犺犲狆犺狅狋狅 犻狀犱狌犮犲犱犿犪犵狀犲狋狅 狅狆狋犻犮犪犾犓犲狉狉犲犳犲犮狋 [ 犑 ]. 犘犺狔狊. 犚犲狏. 犅,2001,63(23): 犃. 犞. 犓犻犿犲犾, 犞. 犞. 犘犪狏犾狅狏, 犚. 犞. 犘犻狊犪狉犲狏犲狋犪犾.. 犝犾狋狉犪犳犪狊狋犱狔狀犪犿犻犮狊狅犳狋犺犲狆犺狅狋狅 犻狀犱狌犮犲犱犿犪犵狀犲狋狅 狅狆狋犻犮犪犾犓犲狉狉犲犳犲犮狋犻狀犆犱犜犲犪狋狉狅狅犿狋犲犿狆犲狉犪狋狌狉犲 [ 犑 ]. 犘犺狔狊. 犚犲狏. 犅,2000,62(16): 犚 10610~ 犚 犎狅狀犵犕犪, 犣狌犪狀犿犻狀犵犑犻狀, 犌狌狅犺狅狀犵犕犪犲狋犪犾.. 犘犺狅狋狅狀犲狀犲狉犵狔犪狀犱犮犪狉狉犻犲狉犱犲狀狊犻狋狔犱犲狆犲狀犱犲狀犮犲狅犳狊狆犻狀犱狔狀犪犿犻犮狊犻狀犫狌犾犽犆犱犜犲犮狉狔狊狋犪犾犪狋狉狅狅犿狋犲犿狆犲狉犪狋狌狉犲 [ 犑 ]. 犃狆狆犾. 犘犺狔狊. 犔犲狋.,2009,94(24): 犑犻狀犣狌犪狀犿犻狀犵, 犕犪犎狅狀犵, 犔犻犇狅狀犵犲狋犪犾.. 犆犪狉狉犻犲狉犱狔狀犪犿犻犮狊狅犳犻狀狋狉犻狀狊犻犮犆犱犜犲犫狔狆狌犿狆 狆狉狅犫犲狉犲犳犾犲犮狋犻狅狀狊狆犲犮狋狉狅狊犮狅狆狔 [ 犑 ]. 犃犮狋犪犗狆狋犻犮犪犛犻狀犻犮犪,2009,29(8):2343~2346 金钻明, 马红, 李栋等. 抽运探测反射技术研究本征犆犱犜犲的载流子动力学 [ 犑 ]. 光学学报,2009,29(8):2343~ 犢. 犆犺犲狀, 犜. 犗犽狌狀狅, 犢. 犕犪狊狌犿狅狋狅犲狋犪犾.. 犛狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀犻狀犆犱犜犲狇狌犪狀狋狌犿犱狅狋狊 [ 犑 ]. 犘犺狔狊. 犚犲狏. 犅,2005,71(3): 犓. 犆. 犎犪犾, 犛. 犠. 犔犲狅狀犪狉犱, 犎. 犕. 狏犪狀犇狉犻犲犾犲狋犪犾.. 犛狌犫狆犻犮狅狊犲犮狅狀犱狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀犻狀犌犪犃狊犛犫犿狌犾狋犻狆犾犲狇狌犪狀狋狌犿狑犲犾狊 [ 犑 ]. 犃狆狆犾. 犘犺狔狊. 犔犲狋.,1999,75(23):3665~ 犜. 犉. 犅狅犵犵犲狊狊, 犑. 犜. 犗犾犲狊犫犲狉犵, 犆. 犢狌犲狋犪犾.. 犚狅狅犿 狋犲犿狆犲狉犪狋狌狉犲犲犾犲犮狋狉狅狀狊狆犻狀狉犲犾犪狓犪狋犻狅狀犻狀犫狌犾犽犐狀犃狊 [ 犑 ]. 犃狆狆犾. 犘犺狔狊. 犔犲狋.,2000,77(9):1333~

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胱抑素 C 水平的测定在 2 型糖尿病肾功能评价中的应用 刘传勇, 古东海, 周丽华, 等 814 临床研究 综 16SrRNAPCR 基因测序鉴定临床标本军团菌 宣瑞红, 王娟, 胡朝晖, 等 816 核酸扩增检测技术在血液筛查中的应用 张健, 谢秀华, 黄呈辉, 等 818 胱抑素 C 测定评价 国际检验医学杂志 INTERNATIONALJOURNALOFLABORATORY MEDICINE 月刊 1980 年 1 月创刊第 31 卷第 8 期 2010 年 8 月 30 日出版 主 主 管 重庆市卫生局 办 重庆市卫生信息中心 ( 重庆市药品集中采购服务中心 ) 编辑 出版 总编 国际检验医学杂志编辑委员会 重庆市卫生信息中心 府伟灵 执行总编 徐永柱 编辑部主任 杨庆华 通讯地址 5

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