麻省理工学院

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调童
5 years ago
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1 麻省理工学院第 7 讲 2002 年 2 月 25 日地球大气和行星科学系观测恒星和行星,2002 年春 Copyright 1999 S. Slivan 编著 A. Rivkin 和 J. Thomas-Osip 校对一些有用的光学知识通过使用 LX200 望远镜, 到目前为止你所知道的 ( 或者至少是可能知道的 ) 的一些知识有 : 通过望远镜和寻星镜看到的星空视场和实际的星空是上下反转的对角镜中的视场上下是正确的, 但左右被颠倒了在寻星镜里你会发现用肉眼观察不到的比较暗的星星, 而更暗的星则可以在望远镜主镜里看到你的工具包中的目镜, 6.4mm 的目镜使你拥有最小的视场, 最大的放大率和最暗的图像 40mm 的目镜使你获得最大的视场, 最小的放大率和最亮的图像在明亮的天体周围会出现有色的环 ( 特别是红色和蓝色的 ), 地平线附近的亮星和行星的这些环会尤为明显一个聚焦太散的点源的图像会变成中空的环, 有点像面包圈的样子我们将在此揭示这些现象后面的奥秘! 内容 1 望远镜是如何工作的光线的聚集和图像的形成成像的大小依赖焦距的长短图像的亮度依赖焦比的大小分辨率 ( 及其极限 ) 放大率和视场 6 2 望远镜设计折射式反射式折反式 ( 折射式和反射式的组合 ) 11 1 望远镜是如何工作的 1.1 光线的聚集和图像的形成光学望远镜是利用了两种现象 : 1

光线的反射, 由镜面产生 ( 图 1) 和光线的折射, 由透镜产生 ( 图 2) 图 1: 光线通过平面反射折射是光线从一种介质传播到另一种介质时产生的光线弯曲它遵守 Snell 定律 : n sinθ = n sin θ (1) 1 i 2 r 这里的 n 是折射率, 是光线所穿过的材料的特征属性 : n=1.0000 理想的真空 n=1.0002 空气 n=1.

2 光线的反射, 由镜面产生 ( 图 1) 和光线的折射, 由透镜产生 ( 图 2) 图 1: 光线通过平面反射折射是光线从一种介质传播到另一种介质时产生的光线弯曲它遵守 Snell 定律 : n sinθ = n sin θ (1) 1 i 2 r 这里的 n 是折射率, 是光线所穿过的材料的特征属性 : n= 理想的真空 n= 空气 n=1.5 玻璃 n 实际上是光线在真空中的速度与光线在介质中的速度的比值图 2 是一个 n 2 > n 1 的例子图 2: 光线在两种介质的边界发生折射图 3 将告诉你如何制作一个透镜标定的距离 f 是透镜的焦距, 一个位于无限远处的物体将成像在透镜后面距离为 f 的地方我们在第 2 节中将会知道, 望远镜是一些光学元件的组合许多设计都包含折射和反射光学元件, 但是为了简化后面的介绍, 我们举例的望远镜只包含透镜实际上, 就我们的目的而言, 反射和折射是等效的, 从某种意义上说, 一个人在原则上可以建造一个只使用透镜的系统或是只使用反射镜的系统, 而这两者在光学上来说是不可分辨的当我们拿一个透镜收集来自遥远天体的光线从而得到图像的时候, 就已经建造了基本的天文折射望远镜图 3: 透镜的折射 2

3 1.2 成像的大小依赖焦距的长短注意我们到现在为止描述的折射望远镜是没有目镜的, 因此它将不允许一个人直接看到它已经产生的图像, 因为人类的视觉系统不适用于已经汇聚了的光线虽然如此, 我们简单的仪器实际上是个望远镜如果想看到像是如何形成和在哪里形成的, 你可以拿一片白色的纸或者一张照相底片放在焦点上图 4 显示的就是两颗在天空中角距为 θ 的星, 和它们正在被观察的样子图 4: 焦平面由于相似三角形中 θ 是不改变的, 所以星在图像上的分离大小与它们在天空中角距是成正比的同时, 从图 5 中可以看出 : 图 5: 角距离转化为线距离 tan θ = d/ f (2) 这里 d 是所成图像中星星们之间的线距离,f 是透镜的焦距现在,( 物理学家们总爱耍一些这样的小把戏 ), 因为这些星必然都很远,θ 是如此之小, tanθ θ 这样, d 1 θ θ = = f f d (3) 因此,1/ f 是个常数 ( 单位是弧度 / 长度单位 ), 与天空中的角距离和图像的线距离之比直接相关选择方便的单位 :1 弧度角秒从而物镜的线尺度 ( 也叫底片比例尺 ) 是 3

4 底片比例尺 / 角秒 / 毫米 (4) f 例 : 用 LX200 的卡塞格林焦点直接拍摄的月亮像在底片上有多大? 首先, 我们需要知道底片比例尺对于 LX200,f =2000mm, 由 (4) 可得, 在卡焦的底片比例尺是 : 角秒 /2000mm=103 角秒 /mm 要用底片比例尺来确定图像的大小, 我们需要知道指定物体的角大小月亮的圆盘直径大约是 1/2 度, 相当于 1800 角秒 1800 角秒 /103( 角秒 /mm) 17mm 因此, 如果我们用一个 CCD( 你将在课上使用的是 SBIG ST-7E, 靶面尺寸大约 7mm 5mm) 来拍摄月亮像, 就不合适在这样的情况下, 我们需要使用别的光学系统, 或者是把一系列图片拼接在一起 1.3 图像的亮度依赖于焦比的大小你得到的图像的亮度依赖于两件事情 ( 这里的符号表示正比的意思 ) 1. 你能在最前面位置收集到多少来自天体的光线, 这只取决于你物镜 ( 透镜或是反射镜 ) 的面积 ( 有点类似雨滴掉进水桶的情形 ) 接下来的问题是如何估算一台望远镜能帮助我们增加多少视亮度, 这部分我们已在今晚我们能观测这颗星吗? 的那一讲中介绍了 d 2 2 π 2 A = πr = π( ) = d 图像亮度 d 所以我们望远镜的 8 英寸物镜收集的光子数量是 1 英寸导星镜所收集的 64 倍 2. 光线延展成多大的图像如果你保持光的总量不变, 图像的亮度 1/ 图像面积, 而如图 6 所示, 图像面积大小 f 2, 所以图像的亮度 1/ f 2 综合 1,2 两点, 我们知道图 6: 照亮的面积与距离的平方成正比图像亮度 d 1/ f = d / f = ( d / f) 2 4

这个参量的倒数的平方根叫做焦比或者 f 值, 经常使用单镜头照相机的人应该对它很熟悉 f 焦距 f 值 = 焦比 = = d 物镜的直径 (5) 对于我们的望远镜,f 值是固定的, 即 2000mm/200mm = f/10, 即 f 为 10 而对于一个照相机透镜,f 值是可变的因为照相机上的可变光圈能改变 d 的大小 ; 物镜焦距 f 仍然是不变的, 除非你使用变焦镜头小 f 值 :

5 这个参量的倒数的平方根叫做焦比或者 f 值, 经常使用单镜头照相机的人应该对它很熟悉 f 焦距 f 值 = 焦比 = = d 物镜的直径 (5) 对于我们的望远镜,f 值是固定的, 即 2000mm/200mm = f/10, 即 f 为 10 而对于一个照相机透镜,f 值是可变的因为照相机上的可变光圈能改变 d 的大小 ; 物镜焦距 f 仍然是不变的, 除非你使用变焦镜头小 f 值 : 明亮的图像, 宽广的视场 ( 每毫米很多个角秒 ), 所以单个的物体看起来会比较小适合拍摄星系暗星云和银河, 或者用较短的曝光时间拍摄较明亮的天体 ( 如 : 月亮和行星 ) 大 f 值 : 较暗的图像, 较窄的视场, 所以单个的天体看起来会比较大适用于在曝光时间中限制天空背景亮度叠加, 或者拍摄亮天体的较大图像较窄的视场并不是说要你关小照相机上的光圈来缩小你的视场, 它其实是说, 如果有两个光学系统, 他们的物镜大小一样而 f 值不同, 具有较大 f 值的那一个系统会有较小的视场总之, 虽然有了望远镜的帮助, 使我们的眼睛好像变得更大了一样, 但是这里仍然有些不利的影响, 会对我们观测更暗的天体带来困难消光 : 光线穿过大气的时候会被散射和吸收, 当你观测的天体在头顶的时候, 这种影响是最小的, 而当天体落到地平线附近时, 这种影响最大对比度 ( 或缺乏对比度 ): 在剑桥, 这里有很多外界的光线, 天空中大量尘埃和薄雾会把这些光线反射向我们 ( 虽然在 Westford 这种情况要好一些, 但也是存在的, 特别是你在东边向下看附近的 Lowell 或者向东南 Boston 方向看的时候 ) 1.4 分辨率 ( 及其极限 ) 到目前为止, 我们对望远镜的工作原理只用了折射和反射两种这是一种被称为几何光学的光学, 它描述的是一种理想世界的情形从几何学上来说, 天空中点源所成的像应该是一个完美的欧几里德点, 如图 7 左边所示但是在现实世界我们得到是象图 7 右边那样的斑点为什么现实世界不满足几何学呢? 图 7 : 理想与现实世界的分辨率首先, 因为光的物理性质其实是部分类似于波的, 一个点源通过望远镜那样的圆形孔径将不能得到一个点像而实际上得到的是图像上的一个小圆形斑点这个斑点被人们成为衍射斑 ( 也叫艾里斑 ) 5

6 这部分的物理原理在 8.03 的课程中介绍这个圆盘的直径定义得很明确, 它与前面孔径的直径成反比从肉眼寻星镜双筒望远镜, 到天文望远镜, 孔径的大小不断地增加, 这样我们不断地用更大的物镜来缩小斑点, 从而增加了图像的分辨率直到我们到达观测条件的极限对于一个小双筒望远镜的孔径大小, 另一个因素把图像斑点踢回到了 1 到 5 的范围, 这个因素就是大气的视宁度你看到一个满是湍流和密度变化的大气, 这主要是因为温度的变化 ( 如 : 从校园中看去, 42 号楼就有一个蒸汽工厂的大烟囱 ), 地面上最好台址 ( 如 : 智利的 Las Campanas) 的视宁度有时能低到 0.4 到 0.8 在 Wallace, 较好的视宁度的典型值在 3-5 左右 ( 虽然有视宁度的限制, 但大孔径的望远镜仍会在图像亮度方面取胜, 至少你能得到更明亮的视宁度大斑点...) 突破视宁度限制是建造哈勃空间望远镜的主要动机之一, 如果哈勃的主镜磨制恰当的话, 的确能得到令人惊讶的分辨率... 最后, 如果使用的探测器比图像的本身还要粗糙, 使用探测器实际看到或记录的图像的分辨率会被探测器的结构进一步降低举个例子来说, 由于人眼视网膜的粗糙程度的限制, 人眼的分辨率被限制为 1 用更大的物镜来提高图像的分辨率 ( 至少在视宁度的限制内 ) 与观测时使用短焦目镜来放大图像是有微妙差别的观测时换一个短焦距的目镜可以提高放大率, 这个我们将在后面的部分讲到简而言之 : 放大一个不能分辨的大斑点只能得到一个更大的不能分辨的大斑点 1.5 放大率和视场我们示范望远镜的物镜对于成像来说已经够好了, 但为了目视观测, 我们还需要加上一个能使我们看到像的目镜目镜其实是另一个透镜, 但是我们不像使用物镜那样用它来收集光线, 我们将会像你以前玩的放大镜一样使用它你做的就是把物体放到焦点, 然后从另一边观察它 ( 图 8) 图 8 : 放大镜头在你看来, 这只苍蝇的像好像在无穷远处一样这是你眼睛最舒适的视野 ( 也就是说, 你的眼睛聚焦使得苍蝇好像在无限远处 ) 所以, 如果我们把这样两个透镜 ( 就是目镜和物镜 ) 放在一起, 就最终得到了一个可以用作目视观测的折射望远镜 ( 图 9) 6

图像的亮度减弱, 同时图像的清晰度也降低了视场 (FOV) 视场会随着目镜的焦距改变而改变, 同时也与目镜的光学设计有关 ( 也就是说, 一个 25mm 的无畸变目镜也许会与一个 25mm 的凯尔纳目镜的视场不一样 ) 在目镜给定的情况下,

7 图 9: 折射望远镜 LX2000 的寻星镜就是这种望远镜注意你看到的图像是反转的 ( 图 10) 图 10: 带目镜的折射望远镜 θ tan θ= d/ f ; φ tan φ= d/ f e θ / φ= 视角大小 / 真实角大小 = f / f e 这就是放大率 M = f / f (6) e 现在你看到望远镜的放大率是可变的, 也就是说使用不同焦距的目镜就会改变你获得的放大率利用公式 (6), 你可以根据观测设备中的目镜和 8 英寸 LX200 的参数计算出望远镜的各种放大率 ( 可以参照第 3 讲的讲义检验你的计算结果 ) 随着放大率的提高, 图像的亮度减弱, 同时图像的清晰度也降低了视场 (FOV) 视场会随着目镜的焦距改变而改变, 同时也与目镜的光学设计有关 ( 也就是说, 一个 25mm 的无畸变目镜也许会与一个 25mm 的凯尔纳目镜的视场不一样 ) 在目镜给定的情况下, 最准确测定视场大小的唯一方法是把一颗天赤道附近的星放到视场的东边缘, 关掉时钟 qudongqi, 然后测量这颗星穿过视场的时间如果一颗赤纬为 δ 的星穿过整个视场需要 t 秒钟, 那望远镜的视场 d( 单位 : 角秒 ) 应该是 : d( 角秒 ) = t ( 秒 ) icosδ i15( 角秒 / 秒 ) 7

8 这里有一个近似的方法, 利用眼睛的视场是 40 : 加上一个目镜, 你眼睛看到的视场仍然是 40, 但是你知道望远镜把角度放大了 M 倍, 所以 FOV 40 / M 这里有一些天体角大小的资料, 它们会帮助你把真实的事物和数字联系起来 : 天体角大小太阳, 月亮 0.5 =30 M57( 环状星云 ) 1 =60 土星光环延展范围 40 火星, 在 1990 年的冲时 18 水星,1987 年 11 月望远镜设计 2.1 折射望远镜图 11: 伽利略式折射望远镜图 12: 开普勒式折射望远镜... 在这里我们发现了来自第 7 页的朋友折射望远镜优点 : 折射望远镜很稳固密封的镜筒 ; 只需要很少量的维护, 或者几乎不需要维护光路中没有障碍物使对比度降低 ( 在下一节要讲到的牛顿式或者卡塞格林式反射望远镜中你会发现障碍物 ) 对于月球行星和双星, 折射望远镜的图像质量是最好的缺点 : 每英寸的口径都非常贵 8

9 ( 所有透镜都必须要非常完美 ; 口径越大越难制造越昂贵 ) 体积庞大而且笨重需要高的装置会不稳定, 而且很昂贵 ( 又一次提到了 ) 色差 ( 图 13): 由于不同波长的光线会聚焦在不同的距离, 折射光线会分开成一个光谱, 天体周围会突然出现一些多余的不真实的红色和蓝色环虽然我们的 LX200 通常被叫做反射望远镜 ( 在下面的一节中会说到 ), 它的改正板其实是个透镜 ( 也许你已经在怀疑这一点了 ), 目镜也是透镜这些部件在原则上来说是会产生色差的, 但改正板没有使光线弯曲到足以影响我们观测结果的程度 ; 而且这些目镜是按照一种特殊的设计将透镜组合起来的, 这种设计会使它们之间的色差最大程度地相互抵消, 从而得到好的色彩改正当你在非常低的地平高度看一些明亮的天体时, 你也许会发现它们的周围会有些彩色条纹这些条纹是大气本身的较差折射产生的 : 同样的物理机制, 却是不同的物体导致的大的折射望远镜挺难弄的图 13: 色差 2.2 反射望远镜现代所有的大型望远镜都是不同类型的反射望远镜如图 14 所示, 一个抛物面镜将把平行光聚焦到一个点上优点 : 图 14: 抛物面镜的焦点没有色差! 集光能力与所需资金之比最大 ( 你不需要完美的玻璃 ) 较少的光学表面开放的镜筒不太会有露水缺点 : 焦点在进来的光路中, 这就意味着无论你用什么物体来收集光线或是改变光路都会形成一个在中心的挡光体由于镜筒是开放的, 随着筒内空气的温度向外界降低, 空气会在管内流动, 这些气 9

10 流会使图像变得模糊开放的镜筒还需要更仔细地保护和维修, 即防止尘埃进入 ( 或者更糟 ) 并保持所有的镜子中心都排成一线 ( 准直 ) 对于刚好在中心光轴上的光线, 抛物面镜的成像质量很好, 但是不在光轴上的部分会被加倍扭曲成橄榄球形的斑点 ( 也就是说, 只有正中间的很小部分区域不会被扭曲 ), 这种效应 ( 彗差 ) 对于小焦比的镜子会更显著 ( 球面镜可以解决这个问题, 但是球面镜不能像抛物面镜那样把所有进入的光线都汇聚到一点上 ) 图 15: 牛顿式反射望远镜牛顿式反射望远镜 ( 图 15) 非常适合矮小的固定的装置, 而且建造起来很简单 ( 很多业余爱好者都自己做!) 图 16: 卡塞格林式反射望远镜卡塞格林反射望远镜的设计中重新安排了光路, 因而更适合大的望远镜人们在天文台看到的典型望远镜就是卡塞格林式的 ( 包括 Wallace 天文台的 16- 英寸和 24 英寸口径的望远镜 ) 为什么中心有障碍物而图像却是完整的呢? 首先, 让我们来思考一个稍微有点不一样的问题在图 17 中, 随着孔径 A 变得越来越小的, 盒子的像会发生什么样的变化呢? 图像会整体地缩小还是有一部分会被削去? 答案是, 都不会因为透镜的每个小部分都形成了一个完整的图像, 最后的图像是所有独立部分的叠加图 17 * : 孔径实验 * K. Gleason, 天文学速引 Accelerated Introduction to Astronomy, 美国科罗拉多大学,

11 把这个原理用到我们的折射望远镜中就意味着镜子的每个部分都形成了完整的像如果你挡住镜子的某一部分 ( 如图 18 所示 ), 我们仍然会得到完整的图像, 只是像的强度有所减弱减弱了多少呢?( 提示 : 看看第 4 讲 ) 图 18* : 为什么图像没有孔呢? 2.3 折反式望远镜 ( 折射和反射的组合 ) 回想一下抛物面镜能把进入的光线汇聚到一个焦点, 但它会使非光轴上的图像畸变成橄榄球形, 而球面镜没有这种彗差问题, 但它又没有焦点一个解决的办法是用球面镜加一个折射式改正板来改正焦点,( 这个改正板的曲率是很复杂的,) 这样我们就得到了施密特 - 卡塞格林式望远镜 ( 图 17) 它是小望远镜最普遍的设计; 这就是我们使用的 LX200 的最精确的设计 : 8- 英寸 (20cm)f/10 SCT 图 19: 施密特 - 卡塞格林式望远镜优点 : 拥有比牛顿式更宽广的无畸变视场更简单轻便可批量生产 ( 球面镜是容易制造的 ; 改正镜可以用几年前一些望远镜天才制造的器件来生产 ) 镜筒密封紧凑的镜筒使望远镜能更稳定地追踪天体的运动缺点 : 光学表面比牛顿式多更大的中心阻碍 ; 中心障碍物附近的衍射会造成图像对比度减小需要添加对角镜以便观测高地平的天体 ; 这样会造成图像左右颠倒, 容易使人糊涂... 11

安全注意事项 2. 设置对焦模式 3. 变焦 1. 安装和卸下镜头 4. 固定变焦环 1 2 CHI-2

安全注意事项 2. 设置对焦模式 3. 变焦 1. 安装和卸下镜头 4. 固定变焦环 1 2 CHI-2 CHI EF 镜头使用说明书 EF24-70mm f/4l IS USM 感谢您购买佳能产品! 使用注意事项如果将镜头从寒冷的环境拿到温暖的环境中, 镜头表面和内部零件可能会发生结露高温可能导致镜头故障特点安全注意事项安全注意事项请勿透过镜头或相机观看太阳或明亮的光源无论镜头是否装在相机上, 请勿将没有盖上镜头盖的镜头置于太阳下本说明中使用的符号 CHI-1 安全注意事项 2. 设置对焦模式