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- 番说 李
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1 诺 贝 尔 物 理 奖 中 的 错 误 (7) 不 完 善 的 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 付 昱 华 ( 中 海 油 研 究 总 院,E-al:fuyh945@sa.co) 摘 要 :933 年 诺 贝 尔 物 理 奖 的 获 奖 原 因 是 发 现 了 在 原 子 理 论 里 很 有 用 的 新 形 式 ( 即 量 子 力 学 的 基 本 方 程 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 ) 然 而 本 文 指 出, 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 是 不 完 善 的 根 据 中 智 学 的 的 观 点, 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 都 具 有 真 实 性, 不 确 定 性 以 及 谬 误 性 三 种 情 况 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 的 不 完 善 之 处 在 于 : 第 一, 不 是 根 据 能 量 守 恒 原 理 导 出 的 ; 第 二, 随 机 性 概 念 可 能 导 致 荒 谬 的 结 果 ; 第 三, 不 能 解 决 如 引 力 等 诸 多 问 题 应 用 包 括 到 目 前 为 止 自 然 科 学 全 部 方 程 式 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 理 论 ( 其 中, 霍 金 关 于 可 以 在 一 件 T 恤 衫 上 就 能 打 印 出 来 的, 可 以 把 所 有 自 然 规 律 都 以 一 个 数 学 模 型 表 示 出 来 的 设 想, 就 以 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 变 分 原 理 的 形 式 局 部 和 暂 时 地 实 现 了 ), 建 立 了 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 力 学 统 一 理 论, 该 统 一 理 论 可 以 使 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 趋 于 完 善 ( 包 括 对 于 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 用 能 量 守 恒 原 理 加 以 限 制 ( 或 约 束 ), 使 其 在 应 用 时 能 够 满 足 能 量 守 恒 原 理 ; 以 及 用 某 种 引 力 理 论 加 以 限 制 ( 或 约 束 ), 从 而 建 立 能 够 同 时 处 理 量 子 力 学 和 引 力 问 题 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 - 引 力 统 一 理 论 ) 关 键 词 : 薛 定 谔 方 程, 狄 拉 克 方 程, 不 完 善, 能 量 守 恒 原 理, 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 理 论, 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 力 学 统 一 理 论, 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 - 引 力 统 一 理 论 Errors Nobel Prze for Physcs (7) Iproper Schrodger Equato ad Drac Equato Fu Yuhua (CNOOC Research Isttute, E-al:fuyh945@sa.co) Abstract: Oe of the reasos for 933 Nobel Prze for physcs s for the dscovery of ew productve fors of atoc theory (aely Schrodger equato ad Drac equato). Whle, ths paper pots out that Schrodger equato ad Drac equato are proper. Accordg to Neutrosophy, Schrodger equato ad Drac equato have three stuatos of truth, falsehood ad deteracy respectvely. Three reasos lead to Schrodger equato ad Drac equato are proper: frstly, they are ot derved by the prcple of coservato of eergy; secodly, the rado (stochastc) cocept could lead to absurd results; thrdly, they caot solve ay probles such as gravtato. Applyg "partal ad teporary ufed theory of atural scece so far" cludg all the equatos of atural scece so far ( whch, the theory of everythg to express all of atural laws, descrbed by Hawkg that a sgle equato could be wrtte o a T -shrt, s partally ad teporarly realzed the for of "partal ad teporary ufed varatoal prcple of atural scece so far"), ths paper presets "partal ad teporary ufed theory of quatu echacs so far", ths ufed theory ca be used to ake Schrodger equato ad Drac equato ted to be proper (akg Schrodger equato ad Drac
2 equato are restrcted (or costraed) by prcple of coservato of eergy, ad thus they ca satsfy the prcple of coservato of eergy; also akg they are restrcted (or costraed) by a certa gravtatoal theory, ad establsh "partal ad teporary ufed theory of quatu-gravtato so far"). Key words: Schrodger equato, Drac equato, proper, prcple of coservato of eergy, partal ad teporary ufed theory of atural scece so far, partal ad teporary ufed theory of quatu echacs so far, partal ad teporary ufed theory of quatu-gravtato so far 前 言 在 量 子 力 学 里, 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 是 两 个 非 常 重 要 的 基 本 方 程 933 年 诺 贝 尔 物 理 奖 的 获 奖 原 因 是 发 现 了 在 原 子 理 论 里 很 有 用 的 新 形 式 ( 即 量 子 力 学 的 基 本 方 程 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 ) 然 而 本 文 指 出, 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 是 不 完 善 的 根 据 中 智 学 的 的 观 点 ( 关 于 中 智 学 的 详 细 情 况 请 见 参 考 文 献 [,]), 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 都 具 有 真 实 性, 不 确 定 性 以 及 谬 误 性 三 种 情 况 其 中 的 不 确 定 性 以 及 谬 误 性 导 致 了 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 是 不 完 善 的 应 用 参 考 文 献 [] 给 出 的 包 括 到 目 前 为 止 自 然 科 学 全 部 方 程 式 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 理 论 ( 其 中, 霍 金 关 于 可 以 在 一 件 T 恤 衫 上 就 能 打 印 出 来 的, 可 以 把 所 有 自 然 规 律 都 以 一 个 数 学 模 型 表 示 出 来 的 设 想, 就 以 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 变 分 原 理 的 形 式 局 部 和 暂 时 地 实 现 了 ), 可 以 使 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 趋 于 完 善 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 的 不 完 善 之 处 第 一, 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 不 是 根 据 能 量 守 恒 原 理 导 出 的 如 所 周 知, 薛 定 谔 方 程 实 际 上 是 量 子 力 学 的 一 个 基 本 假 定, 其 正 确 性 只 能 靠 实 验 来 检 验 而 物 理 学 中 不 考 虑 能 量 守 恒 原 理 ( 定 律 ) 的 原 理 和 定 律 等 都 会 出 现 无 效 的 情 况 薛 定 谔 方 程 的 作 用 与 牛 顿 第 二 定 律 相 当 然 而 参 考 文 献 [3] 中, 通 过 物 体 自 由 下 落 的 实 例, 应 用 能 量 守 恒 定 律 导 出 原 有 的 牛 顿 第 二 定 律, 并 且 证 明 原 有 的 万 有 引 力 定 律 与 能 量 守 恒 定 律 无 矛 盾 ; 通 过 小 球 沿 斜 面 下 落 的 实 例 ( 属 于 广 义 相 对 论 无 法 解 决 的 物 体 受 迫 在 平 直 空 间 运 动 的 情 况 ), 应 用 能 量 守 恒 定 律 导 出 改 进 的 万 有 引 力 公 式 和 改 进 的 牛 顿 第 二 定 律 如 何 应 用 能 量 守 恒 定 律 导 出 薛 定 谔 方 程, 是 进 一 步 研 究 的 课 题 由 于 狄 拉 克 方 程 同 时 遵 守 了 狭 义 相 对 论 与 量 子 力 学 两 者 的 原 理, 实 则 为 薛 定 谔 方 程 的 洛 伦 兹 协 变 式, 因 此 狄 拉 克 方 程 也 不 是 根 据 能 量 守 恒 原 理 导 出 的 另 外, 参 考 文 献 [4] 已 经 指 出 了 狭 义 相 对 论 的 缺 陷, 所 以 狄 拉 克 方 程 也 不 可 避 免 地 具 有 狭 义 相 对 论 同 样 的 缺 陷 第 二, 随 机 性 概 念 可 能 导 致 荒 谬 的 结 果 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 给 出 的 随 机 性 结 果, 已 经 受 到 许 多 学 者 的 反 对 和 批 判 这 里 我 们 给 出 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 的 随 机 性 概 念 可 能 导 致 的 荒 谬 结 果 根 据 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程, 当 微 观 粒 子 处 于 某 一 状 态 时, 它 的 力 学 量 ( 如 坐 标 动 量 角 动 量 能 量 等 ) 一 般 不 具 有 确 定 的 数 值, 而 具 有 一 系 列 可 能 值, 每 个 可 能 值 以 一 定 的 几 率 出 现 按 照 这 一 随 机 性 概 念, 微 观 粒 子 如 电 子 质 子 和 中 子 等 的 质 量 也 应 该 一 般 不 具 有 确 定 的 数 值! 每 一 元 素 的 原 子 所 包 含 的 电 子 质 子 和 中 子 的 数 量 也 应 该 一 般 不 具 有 确 定 的 数 值! 特 别 地, 质 子 质 量 与 电 子 质 量 的 比 值 也 应 该 一 般 不 具 有 确 定 的 数 值 ( 而 不 是 )!
3 第 三, 不 能 解 决 如 引 力 等 诸 多 问 题 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 不 仅 不 能 解 决 引 力 问 题, 微 观 粒 子 的 许 多 问 题 也 不 能 解 决 例 如, 不 能 给 出 质 子 质 量 与 电 子 质 量 的 比 值 等 于 再 如, 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 也 不 能 给 出 等 离 子 体 问 题 中 的 屏 蔽 距 离, 必 须 应 用 德 拜 距 离 公 式 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 的 完 善. 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 变 分 原 理 参 考 文 献 [] 中 已 经 应 用 最 小 二 乘 法 建 立 某 一 领 域 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 统 一 理 论 ( 其 表 达 式 为 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 统 一 变 分 原 理 ) 假 设 对 于 某 一 区 域 Ω, 已 经 建 立 了 如 下 的 通 用 方 程 组 F (, ) () 在 边 界 V 上 满 足 的 边 界 条 件 为 B (, ) () 则 应 用 最 小 二 乘 法, 该 领 域 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 统 一 理 论, 可 以 用 如 下 形 式 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 统 一 变 分 原 理 来 表 示 W F d W ' B dv (3) V 式 中 : 是 在 参 考 文 献 [5] 中 引 入 的, 表 示 最 小 值 而 且 其 值 应 为 零 W 和 W ' 为 适 当 选 取 的 正 值 加 权 常 数 ; 对 于 最 简 单 的 情 况, 这 些 加 权 常 数 可 以 均 取 为 如 果 只 考 虑 某 一 个 方 程, 可 以 只 令 其 对 应 的 加 权 常 数 等 于, 其 余 的 加 权 常 数 均 等 于 应 用 这 种 方 法, 我 们 在 参 考 文 献 [6] 中 建 立 了 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 水 重 力 波 统 一 理 论 及 其 相 应 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 水 重 力 波 统 一 变 分 原 理 ; 在 参 考 文 献 [7] 中 建 立 了 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 流 体 力 学 统 一 理 论 及 其 相 应 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 流 体 力 学 统 一 变 分 原 理 也 许 有 人 会 说, 这 只 不 过 是 最 小 二 乘 法 的 应 用, 我 们 的 回 答 是 : 最 简 单 的 方 法, 也 许 就 是 最 有 效 的 方 法 需 要 指 出 的 是, 由 于 当 时 没 有 意 识 到 统 一 理 论 根 本 不 存 在, 我 们 在 参 考 文 献 [6] 中 错 误 地 使 用 了 水 重 力 波 统 一 理 论 及 其 相 应 的 统 一 变 分 原 理 的 提 法 ; 在 参 考 文 献 [7] 中 错 误 地 使 用 了 流 体 力 学 统 一 理 论 及 其 相 应 的 统 一 变 分 原 理 的 提 法 这 里 对 此 提 出 更 正 还 应 该 指 出 的 是, 方 程 组 () 可 以 合 并 到 方 程 组 () 中 去, 为 此 只 需 对 于 不 同 的 方 程 F, 指 明 其 适 用 区 域 因 此 为 简 便 计, 下 面 我 们 将 只 讨 论 方 程 组 (), 而 不 再 讨 论 方 程 组 () 参 考 文 献 [] 中, 为 了 统 一 处 理 全 部 自 然 科 学 问 题, 应 用 最 小 二 乘 法 建 立 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 理 论, 可 以 用 如 下 形 式 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 变 分 原 理 来 表 示 NATURE W F d W ' S (4)
4 式 中, 下 标 NATURE 表 示 适 用 范 围 为 全 部 自 然 科 学 问 题, F 的 集 合 表 示 到 目 前 为 止 发 现 ( 导 出 ) 的 全 部 与 自 然 科 学 有 关 的 方 程, S 的 集 合 表 示 到 目 前 为 止 发 现 ( 导 出 ) 的 全 部 与 自 然 科 学 有 关 的 孤 立 方 程 ( 例 如, 对 于 库 仑 定 律 中 的 比 例 系 数, 可 以 写 成 如 下 孤 立 方 程 : S 式 中 : S k 9. 9 N ²/C²), W 和 W 为 适 当 选 取 的 正 值 加 权 常 数 这 样, 霍 金 关 于 可 以 在 一 件 T 恤 衫 上 就 能 打 印 出 来 的, 可 以 把 所 有 自 然 规 律 都 以 一 个 数 学 模 型 表 示 出 来 的 设 想, 就 以 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 变 分 原 理 的 形 式 局 部 和 暂 时 地 实 现 了 '. 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 力 学 统 一 理 论 下 面 应 用 统 一 变 分 原 理 完 善 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 薛 定 谔 方 程 可 以 写 为 如 下 形 式 H t (5) 式 中, H 是 表 征 波 函 数 总 能 量 的 哈 密 顿 算 符, 是 波 函 数, 是 约 化 普 朗 克 常 数 狄 拉 克 方 程 形 式 为 (6) 参 照 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 自 然 科 学 统 一 变 分 原 理 (4) 式, 应 用 最 小 二 乘 法 建 立 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 力 学 统 一 理 论, 可 以 用 如 下 形 式 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 力 学 统 一 变 分 原 理 来 表 示 QM W F d W ' S (7) 式 中, 下 标 QM 表 示 适 用 范 围 为 全 部 量 子 力 学 问 题, F 的 集 合 表 示 到 目 前 为 止 发 现 ( 导 出 ) 的 全 部 与 量 子 力 学 有 关 的 方 程, S 的 集 合 表 示 到 目 前 为 止 发 现 ( 导 出 ) 的 全 部 与 量 子 力 学 有 关 的 孤 立 方 程 ( 例 如, 对 于 质 子 质 量 与 电 子 质 量 的 比 值, 可 以 写 成 如 下 孤 立 方 程 : S, 式 中 : S p / e ), W 和 W 为 适 当 选 取 的 正 值 加 权 常 数, 表 示 量 子 力 学 以 外 ( 包 括 数 学 化 学 等 领 域 ) 的 原 理 定 律 公 式 等 建 立 的 泛 函 ( 下 面 将 分 别 应 用 能 量 守 恒 原 理 和 某 种 引 力 理 论 建 立 此 种 泛 函 ) 例 如, 根 据 薛 定 谔 方 程 可 以 得 到 F H (8) t 根 据 狄 拉 克 方 程 可 以 得 到 '
5 F (9) 将 此 种 形 式 的 狄 拉 克 方 程 代 入 (7) 式 时, 需 要 参 照 参 考 文 献 [] 中 建 立 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 电 磁 统 一 理 论 时 对 麦 克 斯 韦 方 程 组 的 处 理 方 式 需 要 指 出 的 是, 在 (7) 式 中 处 理 与 量 子 力 学 有 关 的 方 程 时, 如 果 只 应 用 薛 定 谔 方 程, 可 以 只 令 W, 其 余 的 加 权 常 数 W ; 如 果 只 应 用 狄 拉 克 方 程, 可 以 只 令 W, 其 余 的 加 权 常 数 W 下 面 讨 论 应 用 能 量 守 恒 原 理 建 立 泛 函 能 量 守 恒 原 理 ( 定 律 ) 的 一 般 形 式 为 或 E( t) E() cost E( t) E () () 根 据 上 式, 可 以 建 立 如 下 泛 函 t Et () dt () E() t = w ( ) 式 中, w 为 正 值 加 权 常 数 或 Et () E() = w( ) () 将 () 式 或 () 式 代 入 (7) 式, 就 实 现 了 对 于 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 ( 以 及 其 他 方 程 ) 用 能 量 守 恒 原 理 加 以 限 制 ( 或 约 束 ), 使 其 在 应 用 时 能 够 满 足 能 量 守 恒 原 理.3 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 - 引 力 统 一 理 论 在 建 立 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 - 引 力 统 一 理 论 时, 应 首 先 分 别 建 立 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 力 学 统 一 理 论 ( 亦 即 (7) 式 ) 和 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 引 力 统 一 理 论, 然 后 再 将 两 者 加 以 组 合 ( 相 当 于 用 一 种 统 一 理 论 对 另 一 种 统 一 理 论 进 行 限 制 或 约 束 ) 参 考 文 献 [] 中 已 经 指 出, 应 用 最 小 二 乘 法, 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 引 力 统 一 理 论, 可 以 用 如 下 形 式 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 引 力 统 一 变 分 原 理 来 表 示 GRAVITY W F d W ' S (3) 式 中, 下 标 GRAVITY 表 示 适 用 范 围 为 引 力 问 题, F 的 集 合 表 示 到 目 前 为 止 发 现 ( 导 出 ) 的 全 部 与 引 力 有 关 的 方 程, S 的 集 合 表 示 到 目 前 为 止 发 现 ( 导 出 ) 的 全 部 与 引 力
6 有 关 的 孤 立 方 程, W 和 W 为 适 当 选 取 的 正 值 加 权 常 数 ' 根 据 (7) 式 和 (3) 式, 再 考 虑 用 能 量 守 恒 原 理 加 以 限 制 ( 或 约 束 ), 就 得 到 : 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 - 引 力 统 一 理 论, 可 以 用 如 下 形 式 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 - 引 力 统 一 变 分 原 理 来 表 示 QM-GRAVITY QM GRAVITY (4) 式 中, 根 据 () 式, 原 理 的 限 制 ( 或 约 束 ) t Et () = w ( ) dt, 增 加 此 项 泛 函 也 是 为 了 实 现 能 量 守 恒 E() t 下 面 依 赖 薛 定 谔 方 程 和 几 种 引 力 理 论 分 别 给 出 几 种 最 简 单 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 - 引 力 统 一 变 分 原 理 假 设 某 种 引 力 理 论 的 表 达 式 为 FGR (5) 根 据 (8) 式,(5) 式 和 () 式, 就 可 以 得 到 一 般 形 式 的 最 简 单 的 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 - 引 力 统 一 变 分 原 理 (6) W F d W F d Q-G GR 式 中, 根 据 薛 定 谔 方 程 (8) 式 可 以 得 到 : F H, 根 据 () 式 可 以 得 到 : t t Et () dt, GR E() t = w ( ) 下 面 讨 论 几 种 具 体 的 引 力 理 论 如 果 应 用 牛 顿 万 有 引 力 理 论 GM F r F 的 表 达 式 根 据 采 用 的 引 力 理 论 而 确 定 GM FGR F (7) r 如 果 应 用 参 考 文 献 [] 中 给 出 的 改 进 的 牛 顿 万 有 引 力 公 式 ( 应 用 此 式 求 解 水 星 近 日 点 进 动 问 题 和 光 线 近 日 偏 折 问 题, 所 得 结 果 与 广 义 相 对 论 完 全 一 致 ) F GM r 3G M c r 4 p F GM 3G M p F r c r (8) GR 4 对 于 参 考 文 献 [] 中 给 出 的 某 些 情 况 下 更 精 确 的 包 含 三 项 的 引 力 公 式 ( 应 用 此 式 求 解 光 线 近 日 偏 折 问 题, 可 以 使 所 得 结 果 与 精 确 的 天 文 观 测 完 全 一 致, 而 广 义 相 对 论 和 改 进 的 牛 顿 万 有 引 力 公 式 所 得 结 果 与 精 确 的 天 文 观 测 有 微 小 的 偏 差 )
7 GM GMp wg M p F ( ) r c r c r F GM 3GMp wg M p F ( ) (9) r c r c r GR 4 4 如 果 应 用 爱 因 斯 坦 引 力 场 方 程 Rab Rgab Tab FGR Rab Rgab Tab () 如 果 应 用 其 他 的 引 力 理 论, 则 可 以 得 到 其 他 形 式 的 F 表 达 式 GR 3 结 论 建 立 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 力 学 统 一 理 论 和 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 量 子 - 引 力 统 一 理 论, 可 以 使 薛 定 谔 方 程 和 狄 拉 克 方 程 趋 于 完 善 进 一 步 的 研 究 课 题 是 如 何 应 用 这 些 局 部 和 暂 时 ( 到 目 前 为 止 ) 的 统 一 理 论 参 考 文 献 Floret Saradache, A Ufyg Feld Logcs: Neutrosophc Logc. Neutrosophy, Neutrosophc Set, Neutrosophc Probablty ad Statstcs, thrd edto, Xqua, Phoex, 3 Fu Yuhua, Neutrosophc Exaples Physcs, Neutrosophc Sets ad Systes, Vol., 3 3 Fu Yuhua, Expadg Newto Mechacs wth Neutrosophy ad Quad-stage Method New Newto Mechacs Takg Law of Coservato of Eergy as Uque Source Law, Neutrosophc Sets ad Systes, Vol.3, 4 4 Fu Yuhua. Shortcogs ad Applcable Scopes of Specal ad Geeral Relatvty. See: Usolved Probles Specal ad Geeral Relatvty. Edted by: Floret Saradache, Fu Yuhua ad Zhao Fegua. Educato Publshg, 付 昱 华, 水 星 进 动 问 题 新 解, 天 文 学 报,989 年 4 期 6 Fu Yuhua, Ufed water gravty wave theory ad proved lear wave, Cha Ocea Egeerg, 99,Vol.6, No., Fu Yuhua, A ufed varatoal prcple of flud echacs ad applcato o soltary subdoa or pot, Cha Ocea Egeerg, 994, Vol.8, No.
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