212 空气动力学学报第 33 卷 射流推力矢量控制技术是通过在喷管内型面引入次流, 利用次流及其与喷管内主气流相互作用, 使喷管主气流相对飞行器轴线发生偏转来实现推力矢量控制 与传统的机械式推力矢量控制技术相比, 射流推力矢量控制技术具有机械部件少 重量轻 费用 [1] 低 矢量角偏转速率高等显著

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1 第 33 卷第 2 期空气动力学学报 Vol.33,No 年 04 月犃犆犜犃犃犈犚犗犇犢犖犃犕犐犆犃犛犐犖犐犆犃 Apr.,2015 欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟欟 文章编号 : (2015) 二元双喉道射流推力矢量喷管流动参数影响的数值研究 李耀华, 李建强, 杨党国, 张 诣, 周清展 ( 中国空气动力研究与发展中心高速空气动力研究所, 四川绵阳 ) 摘要 : 采用数值模拟方法研究了不同流动参数对二元双喉道射流推力矢量喷管 (Dual throatfluidicthrust vecto ringnozzle,dtn) 内流特性和推力矢量控制效果的影响 结果表明,DTN 在非推力矢量情况下, 犖犘犚在 3~4 范围时, 推力系数较大, 达到 0.968, 而流量系数较小, 仅为 0.93; 犖犘犚再增大, 推力系数迅速下降 在推力矢量情况下, 落压比一定时, 随着次流流量比的增加, 推力矢量角增加, 而流量系数 推力系数 推力矢量效率减小 ; 次流流量比一定时, 随着落压比的增加, 推力矢量角减小, 系统推力系数先增加后减小, 流量系数略微增加 关键词 : 双喉道 ; 射流推力矢量 ; 推力矢量喷管 ; 数值模拟中图分类号 :V211.3 文献标识码 :A 犱狅犻 : /kqdlxxb 犖狌犿犲狉犻犮犪犾狊狋狌犱狔狅犳犪犱狌犪犾 狋犺狉狅犪狋犳犾狌犻犱犻犮狋犺狉狌狊狋 狏犲犮狋狅狉犻狀犵狀狅狕狕犾犲 LiYaohua,LiJianqiang,YangDangguo,ZhangYi,ZhouQingzhan ( 犎犻犵犺犛狆犲犲犱犃犲狉狅犱狔狀犪犿犻犮狊犐狀狊狋犻狋狌狋犲狅犳犆犺犻狀犪犃犲狉狅犱狔狀犪犿犻犮狊犚犲狊犲犪狉犮犺犪狀犱犇犲狏犲犾狅狆犿犲狀狋犆犲狀狋犲狉, 犕犻犪狀狔犪狀犵 , 犆犺犻狀犪 ) 犃犫狊狋狉犪犮狋 :Fluidicthrustvectoringtechniqueisanadvancedthrustvectoringconcept,ithas manypotentialbenefits,suchaslightweight,controlconvenience,low manufacturingcostand highratioofthrustto weight,comparing withconventionalmechanicalthrustvectoringtech nique.theefectsofseveralflow parametersontheinternalflow ofthedual throatfluidic thrust vectoringnozzle(dtn)areanalyzedbynumericalsimulationmethod.theresultsindicate thatdtncanprovidehighthrustvectoringeficiencywithnozzlepressureratio ( 犖犘犚 )of3~4 (systemthrustratioarrives0.968,dischargecoeficient0.93)undernon vectoringthruststate. Increasein 犖犘犚 decreasessystemthrustratiorapidly.when 犖犘犚 isconstant,thrustanglein creaseswiththeincreaseinthesecondaryinjectionfluxundervectoringthruststate.however, dischargecoeficient,systemthrustratioandthrustvectoringeficiencywildecreasesimultane ously.whenthesecondaryinjectionfluxisconstant,thrustangledecreaseswiththeincreasein 犖犘犚,whereasdischargecoeficientmayincreaselightly,andsystemthrustratiofirstincreases andthendecreases. 犓犲狔狑狅狉犱狊 :dualthroat;fluidicthrustvectoring;thrust vectoringnozzle;numericalsimulation 0 引言 战斗机历来是空中力量的中坚 未来先进战斗机为实现良好的敏捷性 大迎角过失速机动飞行 超短距起飞着陆性能等, 要求飞机具有良好的操纵特性 和机动性能, 并要求在全飞行包线范围内都具有良好的升力和控制力矩特性 传统的通过操纵面偏转获得所需控制力和力矩的方法, 已经难以满足高性能先进战斗机的需求, 采用推力矢量转向控制技术是实现上述目标的有效手段之一 收稿日期 : ; 修订日期 : 基金项目 : 国家自然科学基金 ( ) 作者简介 : 李耀华 (1983 ), 男, 硕士, 助理研究员, 研究方向 : 射流推力矢量.E mail:sanyimiao823@163.com 引用格式 : 李耀华, 李建强, 杨党国, 等. 二元双喉道射流推力矢量喷管流动参数影响的数值研究 [J]. 空气动力学学报,2015,33(2): doi: /kqdlxxb LiY H,LiJQ,YangDG,etal.Numericalstudyofadual throatfluidicthrust vecto ringnozzle[j].actaaerodynamicasinica,2015,33(2):

2 212 空气动力学学报第 33 卷 射流推力矢量控制技术是通过在喷管内型面引入次流, 利用次流及其与喷管内主气流相互作用, 使喷管主气流相对飞行器轴线发生偏转来实现推力矢量控制 与传统的机械式推力矢量控制技术相比, 射流推力矢量控制技术具有机械部件少 重量轻 费用 [1] 低 矢量角偏转速率高等显著优点, 因而已引起航空领域的广泛关注 目前研究较多的射流推力矢量控制技术主要有 : 激波控制 喉道偏斜以及在此基础上发展的双喉道偏斜和逆流控制等 激波控制可以产生较大的推力矢量角, 最大可达 17.3, 但由于主流通过激波, 推力系数损失较大 ( 典型的为 0.84~ 0.90) [2 3] 喉道偏斜可以产生较大的推力系数( 可达 0.94~0.98) [4 6], 但产生的推力矢量角比激波控制小 逆流控制使用较小的射流就能产生较大的矢量角, 推力系数也较高, 但可能存在的附着效应和真空 [7 9] 源是其急需解决的问题 双喉道射流推力矢量喷管 (DTN) 是 NASA LaRC 于 2003 年提出的一种新 [4] 的射流推力矢量喷管概念 DTN 是在传统的喉道偏斜喷管后增加一个收缩段, 形成凹腔, 在上游喉道引入射流偏转该处的声速面, 通过凹腔内流动分离产生的上下壁压力差进一步偏转主流 ( 见图 1) 同样条件下, 双喉道喷管比喉道偏斜喷管能产生更大的推力矢量效率, 且推力系数不降低 NASA 在此方面 [4,10 18] 开展了较多研究, 并详细分析了二元和轴对称 DTN 的内流特性和矢量控制效果 国内目前对 DTN 的研究尚处于探索跟踪阶段, 还未形成真正的工程实用能力, 已有的初步研究结果表明 DTN 在获得高推力系数的同时, 实现了高推力矢量效率, 显示了 DTN 在推力矢量控制技术应用方面具有广阔的前景 1 犇犜犖模型和主次流条件参数 [13] 本文 DTN 研究模型如图 2 所示, 该模型是一个有两个喉道的二维收缩 扩张 收缩喷管, 在两个喉道之间有一个 空腔 喷管的宽度 101.6mm, 上 下游喉道的理论高度 29.21mm, 上 下游喉道的理论面积约为 2967mm 2 空腔长度为 76.2mm, 空腔的扩散角为 10, 收敛角为 20 射流出口位于上游最小喉道附近, 入射角度为 150 本文研究中,DTN 主流落压比 ( 犖犘犚 ) 范围为 2 ~7, 次流流量比范围为 0% ~6.5%, 流体介质均为空气 图 2 犇犜犖几何外形犉犻犵.2 犌犲狅犿犲狋狉犻犮犪犾犮狅狀犳犻犵狌狉犪狋犻狅狀狅犳犇犜犖 2 网格划分及数值方法 DTN 二维计算区域从喷管出口截面向下游延伸了 125 倍喉道高度, 向前延伸了 30 倍喉道高度, 向两侧延伸了 50 倍喉道高度 计算模型的局部网格划分见图 3 为提高计算精度及效率, 采用结构化网格, 为减小网格生成难度, 提高网格质量, 计算域被分为 16 个子区, 各子区网格单独生成后进行对接形成计 + 算域 在上下壁面加密, 离壁最近的网格单元狔在 0.5 附近, 网格总数约 10 万 图 1 犇犜犖的工作机理图犉犻犵.1 犛犽犲狋犮犺狅犳狋犺犲犱狌犪犾狋犺狉狅犪狋狀狅狕狕犾犲本文采用数值模拟方法对 DTN 在非推力矢量和推力矢量下的内流特性和推力矢量控制效果进行了详细研究, 并探讨了喷管流动参数对 DTN 内流特性及推力矢量性能的影响 图 3 犇犜犖局部网格划分犉犻犵.3 犈狀犾犪狉犵犲犱狏犻犲狑狅犳狋犺犲犵狉犻犱狀犲犪狉犇犜犖本文在数值模拟中, 控制方程为全 N S 方程组, 湍流模型为 RNG 犽 ε 模型, 在壁面附近采用增强壁面处理, 流动方程及湍流模型的对流项采用二阶迎风格式, 扩散项采用中心差分格式 计算边界条件给定

3 第 2 期 李耀华等 : 二元双喉道射流推力矢量喷管流动参数影响的数值研究 213 如下 : 外流场选取压力远场边界条件, 静压为 Pa, 总温固定为 300K, 自由来流马赫数选取为 0.05, 以便于计算收敛 ; 喷管进口为滞止参数条件, 给定总压, 总温 300K, 速度方向沿边界法向 ; 次流腔进口为滞止参数条件, 给定总温 300K, 总压在计算中调整以使次流流量比恒在某个值附近 ; 其它边界均为无滑移绝热固壁边界 计算中, 次流均从下方的次流腔中注入, 上方的次流腔关闭 计算的收敛性根据残差下降量级 喷管出口流量来综合判断 当计算残差下降 3 个数量级以上, 且出口流量长时间保持恒定时, 认为计算收敛 次流流量比 : ω= 狑狊 / 狑狆 δ 狆 推力矢量效率 : η = 100% 狑狊 /( 狑狊 + 狑 ) 4 计算结果分析 4.1 数值方法实例验证图 4 给出了无射流 DTN 喷管流量系数犆犱,prim, [13] 推力系数犆犳犵,sys 试验结果 PAB3D 计算结果与本文计算结果的对比曲线图 可见, 计算结果同试验结果基本吻合, 系数随犖犘犚变化趋势基本相同, 表明本文采用的数值方法基本正确 狆 3 犇犜犖性能参数计算公式 3.1 各等熵推力的计算 主流等熵推力 : -2/ 犉犻, 狆 = 狑狆 [( 1- 犖犘犚 7 ) 犜狋, 狆 ] 次流等熵推力 : 1/2 犉犻, 狊 = 狑狊 [(1-( 犖犘犚 犛犘犚 ) -2/7 ) 犜狋, 狊 ] 1/2 系统等熵推力 : 犉犻,sys= 犉犻, 狆 + 犉犻, 狊 其中, 狑狆 狑狊分别为主 次流质量流量, 犖犘犚 犛犘犚 分别为主 次流压比, 犜狋, 狆 犜狋, 狊分别为主 次流总温 3.2 等熵流量的计算 0 犃犿 = 犮狆槡犜 0 其中, 犮 = , 犃为喉道截面积, 狆 0 为总压, 犜 0 为总温 3.3 数值模拟中实际推力的计算 内推力的积分形式为 : 犉 [ = ρ 狏 ( 狏 狀 )+ ( 狆 - 狆犪 ) 狀 ] Δ 犃 在三维坐标系下, 有 : 犉狓 = [ ρ 狌狌狀 + 狀狓 ( 狆 - 狆犪 )] Δ 犃 犉狔 = [ ρ 狏狌狀 + 狀狔 ( 狆 - 狆犪 )] Δ 犃 犉狕 = [ ρ 狑狌狀 + 狀狕 ( 狆 - 狆犪 )] Δ 犃 其中, 狀为喷管出口面的外法线, 狏为出口面上的速度矢量, 狌狀为法向速度的大小, 狌狀 = 狌狀狓 + 狏狀狔 + 狑狀狕 在喷管出口面按上式积分获得喷管内推力的各分量, 而后按下式计算喷管产生的实际总推力 : 犉狉 = 槡犉狓 + 犉狔 + 犉狕 3.4 射流矢量喷管的性能监测参数 系统推力系数 : 犆犳犵,sys= 犉狉 / 犉犻犵,sys 推力矢量角 : δ 狆 =arctg( 犉狔 / 犉狓 ) (a) 流量系数 (b) 系统推力系数图 4 无射流犇犜犖内流特性参数对比图犉犻犵.4 犆狅犿狆犪狉犻狊狅狀狅犳狋犺犲犻狀狋犲狉狀犪犾犳犾狅狑狆犪狋犲狉狀狊狅犫狋犪犻狀犲犱犫狔犲狓狆犲狉犻犿犲狀狋狊犪狀犱犮狅犿狆狌狋犪狋犻狅狀狊 4.2 次流流量比 3% 犖犘犚 =4 时犇犜犖的内流特性以主流落压比为 4 次流流量比为 3% 工况为例对喷管流动状态进行分析 图 5 给出了喷管流线图和等马赫数线图 从图中可看出, 喷管内主流发生了两次偏转 : 第一次发生在上游喉道附近, 由于次流的注入压迫喷管主流向上偏转 ; 第二次发生在下游喉道附近, 由于空腔收敛段的导流作用所致 主流两次偏转的最终效果使得喷管出口处气流以一定的角度排出, 从而使喷管获得矢量推力 由于次流的注入, 导致了管内流动的非对称性和 DTN 下部很大的分离区, 分离区的上边界外凸, 形成了主流的 流动边界, 使得主流在几乎不扩张的通道内流动, 马赫数基本在

4 214 空气动力学学报第 33 卷 1 以内, 只在喷管的出口气流才达到声速 由于主 次流的掺混在低马赫数下进行, 在管内的超声速区不大, 没有强烈的激波系, 避免了较大的推力损失 图 6 为喷管流场静压线图 从图中可以看出, 喷管入口段流速较低, 内部静压对称且较高, 接近喷管 (a) 流线图谱 (b) 马赫数等值线图图 5 犇犜犖马赫数及流线分布图 ( 犖犘犚 =4, 次流流量比 3%) 犉犻犵.5 犕犪犮犺犮狅狀狋狅狌狉狊犪狀犱狊狋狉犲犪犿犾犻狀犲狊狅犳犇犜犖 ( 犖犘犚 =4, 狊犲犮狅狀犱犪狉狔犳犾狅狑犻狀犼犲犮狋犻狅狀犳犾狅狑狉犪狋犲 3%) 主流总压值 ; 气流进入喷管收敛段后, 由于速度增加, 气流压力随之下降, 且随着喷管轴向距离的增加逐渐呈不对称状, 这是由于次流的干扰所致 在喷管空腔内部, 静压基本维持在 250kPa 附近 ; 在喷管空腔上下转角处, 由于气流在此流速较低, 静压有一定程度的提升 在气流流经下游喉道的过程中, 由于气流流速增大, 压力逐渐降低, 一直延伸至喷管出口处 图 7 给出了 DTN 上 下壁面静压分布曲线以及相同参数下次流流量为 0 的壁面压力分布, 从图中可以看出沿喷管壁面静压的变化过程 在非推力矢量下,DTN 的上下壁面压力分布是对称的, 但是在推力矢量下, 下壁面附近由于大分离区的出现, 导致了整个下壁面压力都比较低 次流流量比为 3% 的壁面压力分布显示在喷管进口段, 静压值较高且变化不大, 上 下壁面压力值相等 在接近喷管上游喉道时, 上 下壁面静压迅速下降, 因下壁面受次流影响, 所以下降的更剧烈 ; 而上壁面处受次流和喷管上壁面固壁的双重挤压, 下降得更低 在上游喉道处两者均达到了极值, 但下壁面压力高于上壁面压力 气流进入空腔, 分离区上部的气流由于流道的扩张, 上壁面压力又逐渐升高, 在喷管空腔的最大截面处达到最大值 ; 而下壁面因处于回流区, 气流压力在空腔扩张段的前段变化小, 在空腔中段开始上升 气流进入下游收敛段出口处, 高亚声速主流因受上壁的挤压, 近壁气流 (a) 上壁面 (a) 静压分布云图 (b) 静压等值线图 图 6 犇犜犖静压分布图 ( 犖犘犚 =4, 次流流量比 3%) 犉犻犵.6 犛狋犪狋犻犮狆狉犲狊狌狉犲犮狅狀狋狅狌狉狊狅犳犇犜犖 ( 犖犘犚 =4, 狊犲犮狅狀犱犪狉狔犳犾狅狑犻狀犼犲犮狋犻狅狀犳犾狅狑狉犪狋犲 3%) (b) 下壁面 图 7 犇犜犖上下壁压力分布图 ( 犖犘犚 =4, 次流流量比 3%) 犉犻犵.7 犘狉犲狊狌狉犲犱犻狊狋狉犻犫狌狋犻狅狀狊狅犳犇犜犖狌狆犪狀犱犱狅狑狀狑犪犾狊 ( 犖犘犚 =4, 狊犲犮狅狀犱犪狉狔犳犾狅狑犻狀犼犲犮狋犻狅狀犳犾狅狑狉犪狋犲 3%)

5 第 2 期 李耀华等 : 二元双喉道射流推力矢量喷管流动参数影响的数值研究 215 加速 降压直至出口 而下壁气流受回流区的影响, 气流逆向流动且流速较低, 因而壁面静压不降反升 在临近出口处气流折转加速 降压, 流出喷管, 下壁面最高压力位置与上壁面压力相比明显后移 上 下壁面压力分布差异主要是由于次流的注入使喷管空腔下部出现了气流分离区, 此区域内气流速度较低, 速度变化不大, 导致空腔下壁面一段压力几乎无变化 而分离区对喷管上壁面的影响相对较弱, 因此喷管上壁面静压分布与收缩 扩张喷管的壁面压力分布趋势比较接近 4.3 次流流量比 3% 时犖犘犚对犇犜犖内流特性的影响图 8 给出了犖犘犚 = , 次流流量比为 3% 下的 DTN 特性计算结果 可见, 次流流量比 3% 下的喷管流量系数 ( 图 8(a)) 要比无次流情况下 ( 图 4 (a)) 的小约 6.5%, 比试验结果小约 6% 次流对喷管推力系数影响不大 流量系数在小落压比时增加较快, 随后增速缓慢, 原因是随着犖犘犚增加, 顺压梯 图 8 (d) 推力矢量效率 不同犖犘犚下犇犜犖内流特性参数对比图 ( 次流流量比 3%) 犉犻犵.8 犐狀狋犲狉狀犪犾犮犺犪狉犪犮狋犲狉犻狊狋犻犮狊狅犳犇犜犖狌狀犱犲狉犱犻犳犲狉犲狀狋犖犘犚 ( 狊犲犮狅狀犱犪狉狔犳犾狅狑犻狀犼犲犮狋犻狅狀犳犾狅狑狉犪狋犲 3%) 度增大, 边界层厚度减小, 喉道有效面积有所变大, 故流量系数略有提高, 但由于犖犘犚增加, 喷管出口欠膨胀度加大, 故推力系数有所减小 图 8(c d) 分别给出了 DTN 喷管的推力矢量角 推力矢量效率曲线, 由图可见, 随着落压比的增加 ( 犖犘犚从 2 到 10), 推力矢量角先减小, 随后趋于稳定 原因是在犖犘犚 (a) 流量系数 (b) 系统推力系数 (c) 推力矢量角 <4 时,DTN 尚没有达到完全膨胀, 随着喷管总压的增加, 气流轴向动量增加, 推力矢量角变小 ; 当喷管落压比接近 4 时,DTN 气流已处于完全膨胀状态, 上游喉道之后的流动几乎不随犖犘犚变化, 因而推力矢量角基本不变 ; 综合来看, 犖犘犚在 4 之后, 内流性能的增加有限, 为了获得比较好的综合性能, 犖犘犚取中间值比较好 ( 典型值在 3~4 之间 ) 4.4 犖犘犚 =4 时次流流量比对犇犜犖内流特性的影响图 9 给出了 DTN 喷管流量系数 系统推力系数 喷管推力矢量角 推力矢量效率数据随次流流量比变化曲线图 由图可见, 数值计算结果与试验结果 [13] 数据吻合比较好 在犖犘犚 =4 情况下, 随着次流流量比的增加, 流量系数逐渐变小, 量值从无次流时的 减小到次流流量比 6.45% 时的 0.821; 推力系数也逐渐变小, 量值从无次流时的 减小到次流流量比 6.45% 时的 喷管推力矢量角随次流流量比增加, 先是增长剧烈, 到 3% 时, 推力矢量角达到 13.7, 此后随次流流量比继续增大, 推力矢量角增速缓慢 推力矢量角增加, 主要是因为次流流量增加, 相应的次流引射压力增大, 使得混合流的横向动量更大, 下壁面的分离区也更大, 上下壁面压力差增大, 从而气流在出口处的偏离角增大 次流的压力增大, 使得次流与主流的掺混效应越大, 产生更大的推力损失 ; 推力矢量角的增大, 使得出口喉道的声速线偏斜更大, 因而推力系数随着次流流量比的增加而

6 216 空气动力学学报第 33 卷 减小 此外随着次流流量比的增加使得喉道的有效面积减小, 故流量系数减小 推力矢量效率随着次流流量比增大而逐渐减小, 达到一定值后趋于稳定 5 结论 通过选定构型和尺寸参数双喉道射流推力矢量喷管 (DTN) 的数值模拟研究分析, 得到以下结论 : (1) 犖犘犚在 3~4 范围时,DTN 在无次流情况下具有较高的系统推力系数 ( 可以达到 0.968), 较小的流量系数 (0.93), 犖犘犚再增大, 系统推力系数迅速下降 为适应更高落压比的工况, 应考虑上下游喉道面积比可变的状况 (2)DTN 可以获得比单喉道偏斜矢量喷管更大 的推力矢量效率 ( 当落压比为 4, 次流流量比为 3% (a) 流量系数 时, 推力矢量效率可以达到 4), 并且系统推力系数也较高 (0.94 以上 ), 实现了比较好的综合性能 (3) 在推力矢量情况下, 次流流量比一定时, 随着落压比的增加, 推力矢量角减小, 系统推力系数先增加后减小, 流量系数略有增大 (4) 在推力矢量情况下, 落压比一定时, 随着次流流量比的增加, 推力矢量角增加, 而流量系数 推力系数 推力矢量效率减小 (b) 系统推力系数 参考文献 : [1] KowalHJ.Advancesinthrustvectoringandtheapplicationof (c) 推力矢量角 (d) 推力矢量效率 图 9 不同次流流量比下犇犜犖内流特性参数对比图 ( 犖犘犚 =4) 犉犻犵.9 犐狀狋犲狉狀犪犾犮犺犪狉犪犮狋犲狉犻狊狋犻犮狊狅犳犇犜犖狌狀犱犲狉犱犻犳犲狉犲狀狋狊犲犮狅狀犱犪狉狔犳犾狅狑犻狀犼犲犮狋犻狅狀犳犾狅狑狉犪狋犲 ( 犖犘犚 =4) flow controltechnology[j].canadian Aeronauticsand Space Journal,2002,48(2): [2] Wing DJ.Staticinvestigationoftwofluidicthrust vectoring conceptsonatwo dimensionalconvergent divergentnozzle[r]. NASA TM 4574,December1994. [3] ChiareliC,JohnsenR K,ShiehCF,etal.Fluidicscalemodel multi planethrustvectorcontroltestresults[r].aiaa ,1993. [4] DeereK A.Summaryoffluidicthrustvectoringresearchcon ductedat NASA Langleyresearchcenter[R].AIAA ,2003. [5] Abdol HamidKS,LakshmananB,CarlsonJR.Applicationof Navier StokescodePAB3D with 犽 εturbulence modeltoata chedandseparatedflows[r].nasa TP 3480,1995. [6] BalakrishnanL,Abdol HamidKS.Acomparativestudyoftwo codeswithanimprovedtwo eqtuationturbulencemodelforpre dictingjetplumes[r].aiaa ,1992. [7] StrykowskiPJ,KrothapaliA,ForlitiDJ.Cornterflowthrust vectoringofsupersonicjets[r].aiaa ,1996. [8] FlammJD.Experimentalstudyofanozzleusingfluidiccoun terflowforthrustvectoring[r].aiaa ,1998. [9] HunterCA,DeereK A.Computationalinwestigationoffluidic counterflowthrustvectoring[r].aiaa ,1999. [10]DeereK A,BerrierBL,FlammJD.Computationalstudyof fluidicthrustvectoringusingseparationcontrolinanozzle[r]. AIAA ,2003. [11]DeereK A,BerrierBL,FlammJD.Acomputationalstudyof

7 第 2 期 李耀华等 : 二元双喉道射流推力矢量喷管流动参数影响的数值研究 217 anew dualthroatfluidicthrustvectoringnozzleconcept[r]. AIAA ,2005. [12]FlammJD,DeereKA,MasonM L,etal.Experimentalstudy ofa dual throatfluidicthrust vectoring nozzleconcept[r]. AIAA ,2005. [13]FlammJD,DeereK A,Mason M L,etal.Designenhance mentsofthetwo dinensionaldualthroatfluidicthrustvectoring nozzleconcept[r].aiaa ,2006. [14]FlammJD,DeereKA,MasonM L,etal.Experimentalstudy ofanaxisymmetricdualthroatfluidicthrustvectoringnozzlefor supersonicaircraftapplicaiton[r].aiaa ,2007. [15] Wing DJ.Staticinvestigationoftwofluidicthrust vectoring conceptsonatwo dimensionalconvergent divergentnozzle[r]. NASA TM 4574,1994. [16]FlammJD.Experimentalstusyofanozzleusingfluidiccoun terflowforthrustvectoring[r].aiaa ,1998. [17] MilerD N,YaglePJ,HamstraJ W.Fluidicthroatskewing forthrustvectoringinfixedgeometrynozzles[r].aiaa ,1999. [18]YaglePJ,MilerD N,GinnKB,etal.Demonstrationoffluidic throatskewingforthrustvectoringinstructuralyfixednozzles[r]. ASME2000 GT 0013,2000. [19]LuoJing,WangQiang,Eriqitai.Computaitionalanalysisoftwo fluidicthrust vectoringconceptsonnozzleflowfleld[j].journal ofbeijinguniversityofaeronauticsandastronautics,2004,30 (7): (inChinese) 罗静, 王强, 额日其太. 两种流体控制方案矢量喷管内流场计算及分析 [J]. 北京航空航天大学学报,2004,30(7):

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