光 8 子 当模型阶数 狆 时 犌 犪 犌 犪犌 δ 犌 当模型阶数 狆 犿 各阶时 递推关系式为 犿 犽犿 犪犿 犽 犌 犿 犽 犌 犿 4 ρ犿 犽 犪犿 犽 犪犿 犽 犽犿犪犿 犿 犽 犽 犿 5 犽犿 6 ρ犿 ρ犿 式中称为 犽犿 反射系数 表 示 第 阶 时的 犪犿 犽 犿 为 阶 时

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1 第 38 卷第 9 期 2009 年 9 月 光子学报 ACTA PHOTONICASINICA Vol.38No.9 September2009 双峰分布的超细颗粒动态光散射信号模拟及精度分析 王雅静 1,2, 郑刚 1, 申晋 2, 刘伟 2 孙贤明 2 (1 上海理工大学光学与电子信息工程学院, 上海 ) (2 山东理工大学电气与电子工程学院, 山东淄博 ) 摘要 : 为获取双峰分布超细颗粒的动态光散射模拟信号, 通过建立动态光散射随机过程的 AR 模型, 利用修正的 Levison Durbin 递推算法确定模型参数和阶数的方法模拟光散射信号. 分别对 10nm 与 90nm,200nm 与 1000nm 双峰分布颗粒的动态光散射信号进行模拟, 得到的模拟信号光强自相关函数与理论值吻合, 用双指数法对颗粒粒径反演, 相对误差小于 3.55%. 通过分析模型阶数 采样时间 采样频率 模拟数据长度等参数对模拟精度的影响, 得出双峰分布颗粒光散射信号的模拟精度与各参数的关系 : 在低于阈值阶数时, 模型阶数选择对精度影响大, 模型阶数越高, 信号模拟的精度越高, 高于阈值阶数时, 模型阶数选择对精度影响不大, 可选阈值阶数模型模拟信号. 选定一定的采样时间, 采样频率越高, 模拟数据长度越长, 模拟精度越高. 关键词 : 动态光散射 ; 信号模拟 ;AR 模型 ; 超细颗粒 ; 随机信号 ; 模拟参数中图分类号 :TN24 文献标识码 :A 文章编号 : (2009) 引言 超细颗粒粒径测量的有效方法是动态光散射 [1] 法, 它是通过测量由颗粒的布朗运动引起的随机涨落信号, 采用相关技术和反演算法得到颗粒粒径信息的一种技术 [2]. 为获取无噪音的超细颗粒的动态光散射信号需要比较昂贵的实验设备和苛刻的实验环境, 计算机模拟是获取这种信号的理想方法.1996 年叶子 2002 年申晋等人曾根据动态光散射信号的功 [3 4] 率谱模拟出动态光散射信号, 但未能给出双峰分布颗粒动态光散射信号的模拟. 本文建立一种用于动态光散射信号模拟的自回归 (Auto RegressiveAR) 模型, 利用参数估计的方法模拟动态光散射信号, 对双峰分布的超细颗粒散射光信号进行了模拟, 并分析了模型参数选择对模拟精度的影响. 1 基于 AR 模型的动态光散射信号模拟 1.1 AR 模型的建立 设满足高斯分布的光场散射光强度信号犐 s( 狋 ) 是时间轴上围绕均值 犐 s( 狋 ) 上下波动的随机过程, 设散射光强相对于均值 犐 s( 狋 ) 的涨落信号为犐 ( 狋 ), 犐 ( 狋 ) 是一个均值为零的平稳随机过程, 该信号涨落 国家自然科学基金 ( ) 资助 Tel: 收稿日期 : wangyajing0725@126.com 修回日期 : 快慢包含了颗粒粒径的信息. 平稳随机过程可用 ARMR 模型来描述, 即用白噪音作为一组线性差分方程的激励项来产生这一平稳随机过程. 理论上, 任意 ARMR 过程均可用 AR 过程表示 [5]. 这样, 可建立一个 AR 模型来描述动态光散射随机过程, 将 犐 ( 狋 ) 的离散化序列犐 ( 狀 ) 看成均值为零 方差为 δ 2 ω 白噪音序列 ω( 狀 ) 通过全极点型滤波器犎 ( 狕 )=1/(1- 狆 - 犽 犪犽狕 ) 所产生的自回归过程, 表示为犽 =1 狆犐 ( 狀 )=- 犪犽犐 ( 狀 - 犽 )+ω( 狀 ) (1) 犽 =1 式中犪犽 ( 犽 =1,2 狆 ) 为自回归系数, 狆为模型阶数, 狆阶自回归模型表示为 AR( 狆 ). 因此, 只要设计一个全极点滤波器, 使它满足式 (1), 再用白噪音序列通过该滤波器, 输出的随机序列 { 犐 ( 狀 )} 就具备特定的功率谱或自相关函数. 已知动态光散射信号的自相关函数, 就可以建立随机过程的 AR 模型. 犐 ( 狀 ) 的 AR( 狆 ) 过程满足 Yule Walker 方程 犌 (0) 犌 (1) 犌 ( 狆 ) 燄熿 1 犌 (1) 犌 (0) 犌 ( 狆 -1) 犪 1 熿 ) 燅 燀犌 ( 狆 ) 犌 ( 狆 -1) 犌 (0 燀犪狆燅燀 0 燅式中, 犌 (0), 犌 (1) 犌 ( 狆 ) 为 { 犐 ( 狀 )} 的自相关函数序列 { 犌 ( 狀 )} 的狆 +1 个值, 犪 1, 犪 2 犪狆为犎 ( 狕 ) 的系数. 根据输出信号犐 ( 狀 ) 的前狆 +1 个自相关函数犌 燄 = δ 2 ω 0 熿 燄 (2) (0), 犌 (1) 犌 ( 狆 ) 可解此方程, 确定方差 δ 2 ω 和各阶 AR 模型系数犪 1, 犪 2 犪狆. 方程 (2) 的求解可由 Levison Durbin 递推算法求得 [6 7].

2 光 8 子 当模型阶数 狆 时 犌 犪 犌 犪犌 δ 犌 当模型阶数 狆 犿 各阶时 递推关系式为 犿 犽犿 犪犿 犽 犌 犿 犽 犌 犿 4 ρ犿 犽 犪犿 犽 犪犿 犽 犽犿犪犿 犿 犽 犽 犿 5 犽犿 6 ρ犿 ρ犿 式中称为 犽犿 反射系数 表 示 第 阶 时的 犪犿 犽 犿 为 阶 时 前 向 预 测 最 小 功率误差 第犽 个系数 犿 ρ犿 学 报 8 卷 模拟 模拟参数分别为狋 s 狆 4 khz 犳 犖 狋 s 狆 6 犳 khz 模拟时间分别为 犖 5s 5s的 模拟信号为图所示 在 犖 时 图 中 模拟信号相关函数的理论值与模拟值如图 由图可 δ犿 为第 犿 阶时白噪音序列的方差 ρ犿 δ犿 模型阶数确定 按式 4 5 6 只能求解出的 AR 模型的 各阶参数 并没有指出如何选 择阶 模型阶数 模型阶 数选择一般原则是模型阶数越 高 模 拟 精度 越高 但 相应地运算量也增大 综合考虑 运算 量和模 拟 精 度 应选择最优的模型阶数模拟信号 目前常用的模型阶 数估计 法 有 PE 56 AIC 89 MDL9 但 这 些 方 法 所确定的模型阶数用于动态光散射信号的模拟 阶数 都偏低 信 号 模 拟 精 度 差 根 据 L v s n Du b n递推 算法的 性 质 若 模 拟 相 关 函 数 符 合 AR 狆 模 型 则 犿 狆时 前向预测均方误差 ρ犿 ρ狆 不变 且在正确模 型阶数时 ρ犿 首先 达 到 它 的 最 小 值 用 首 先 达 到 收 敛 时的犾犿 对应的模型阶数模拟动态光散射信号 模拟效 果不是很理想 考虑任意 狆 阶模型系数 犪狆 总要大 于 其临近系数一个数量级以上 对系 统 影响较 大 本文 对 L v s n Du b n 递推算法进行适当的修正 确定模 图 模拟信号 S mu ns gn 型阶数 方 法 是 当 模 型 阶 数 达 到 收 敛 阶 数 时 判 断 犪狆 β β为和模 拟 精 度 有 关 的 趋 近 于 的 常 量 一 般 数量级在 5 以上 否则继续增加到 犿 阶 直到满足 条件为止 则模型阶数为 犿 动态光散射信号的自相关函数 双峰分布颗粒系的归一化光强时间自相关函数 为单指数加权之和 犌 xp Γ犻τ 犌 7 τ 犌 Γ犻 Γ犻 犻 犻 式中 犌 Γ犻 是依赖于散射光强的衰减线宽分布函数 是衰减线宽 Γ犻 为的颗粒对散射光强的贡献比例 散射光信号模拟及分析 设采样时间为狋 采样频率为 犳 模拟数据长度为 利用上述建立的 AR 模型 对各超细颗粒动态 犖 光散射信号模拟 模拟实验条件为 入射光在真空中的 波长 6 8nm 分 散 介 质水 折 射 率 散 射 角 9 测 量 温 度 5 波 尔 兹 曼 常 量 8 7 水的黏度系数 J K 8 9 N S K 分别对 nm 与9 nm nm 与 nm 按各自光 强贡献比例为 的双峰分布颗粒系散射光信号进行 图 模拟信号的相关函数 Au n un n s mu ns gn

3 9期 王雅静 等 双峰分布的超细颗粒动态光散射信号模拟及精度分析 看出 对上述的双峰分布颗粒系散射光模拟得到的光 强自相关函数与理论值吻合 采用双指数法 对得到 颗粒粒径反演结果为 的模拟信号进行反演 4 nm 9 nm颗粒 nm 与 6nm颗粒 按各 自光强贡献比例为 的双峰分布颗粒模拟 三种 与9 相对误差分别 6 9 5nm 9 7 nm 与9 6 4 4 9nm 颗粒模拟参数分别为狋 s 犖 犳 khz 8 狋 s 狆 犳 khz 4 与 8 8 9 与 5 5 可看出颗粒粒径反 演的相对误差小于 5 5 犖 4 9 狋 s 狆 犳 khz 犖 9 各颗粒 狆 模拟参数选择对模拟精度的影响 AR 模型阶数的影响 分 别 对 5 nm 单 峰 分 布 颗 粒 nm 与 模 拟 信 号 的 相 关 函 数 理 论 值 与 模 拟 值 比 较 如 图 分别采用累 积 分 析 法 和 双 指 数 法 对 单 峰 与 双 峰 分布颗粒的散射光 模 拟 信 号 进 行 反 演 粒 径 反 演 结 果如表 图 不同阶数的模拟信号相关函数 Au n un n s mu ns n mu gn 表 单峰 双峰分布颗粒模拟信号反演的结果 标准颗粒 模型阶 颗粒粒径 相对误差 nm 数狆 nm 49 97 5 4 4 5 犘 犘 犘 8 5 4 4 5 9 8 4 的颗粒 各 模 型 系 数 除 犪 最 大 外 颗 粒 在 犘 9 985 99 49 99 4 98 4 犘 4 9 77 犘 6 6 5 87 6 犘 犘 9 犘 6 犘 犘 AR 模型中引 入 一 些 系 数 接 近 为 零 的 高 阶 差 分 项 其值基本为 对模拟精度基本没 影 响 而 双 峰 分 布 889 88 5 范 围 内 颗 粒 在 898 895 范 围 内 其 它 系 数 也 较 大 利用低于阈值阶数模型模拟信号 略去很多系数 不为 的项 必然影响模拟精度 选择高于阈值阶数 模型模拟时 增加的 系 数 几 乎 近 为 零 数 量 级 近 5 以上 的高阶项 对 模 拟 精 度 影 响 不 大 从 表 的 反 98 8 585 87 59 5 9 58 64 96 7 464 9 5 46 55 演结果也能看出 单 峰 分 布 颗 粒 的 信 号 模 拟 精 度 对 6 56 6 56 5 4 89 模拟信号 双峰分布 颗 粒 的 信 号 模 拟 在 低 于 阈 值 阶 由图 可看出对于单峰分布颗粒信号模拟 模型阶数选择影响 不 大 考 虑 运 算 量 可 用 一 阶 模 型 数时 随着 模 型 阶 数 的 增 加 反 演 粒 径 越 接 近 理 论 随着模型阶数由 狆 增 加 到 8 模 拟 信 号 相 关 函 值 精度越来越高 达 到 阈 值 阶 数 后 再 增 加 模 型 阶 数与理论相关函数 吻 合 程 度 基 本 不 变 都 能 够 很 好 数 精度变化不大 考虑运算量可选择阈值阶数的模 地吻合理论相关函数 由图 b 可看出双峰分 布颗粒 的模拟信号相关函数与理论相关函数吻 型模拟 信 号 阈 值 阶 数 是 按 本 文 修 正 的 Lv sn Dub n 算法确定的 合程度相差较大 颗粒粒径相差越大 吻合程度变化 采样时间 采样频率的影响 越大 随着模型阶数由 狆 开始增 加到 吻 合程 由式 知 AR 模 型 的 参 数 犪 犪 犪狆 是 关 度变好 当模型阶数分别达到 4 本 文 称 为 阈 值 于相关函数 犌 狀 狀 狆 的方程 即 是 关 阶数 后 再增加模型阶数到 9 相 关 函 数 与 理 论 值 于犐 狋 的相关函 数 在 采 样 时 间狋 内 的 狆 个 采 样 吻合程度和阈值阶数时的吻合程度比较 变化不大 值的方程 因此信号 模 拟 与狋 和 狆 的 选 择 有 关 狋的 产生这种现象的原 因 是 单 峰 分 布 颗 粒 各 阶 模 型 系 值越大 则信号犐 狀 的相关函数和 理 论 相 关 函 数 拟 数除 犪 59 外 其 他 系 数 趋 近 于 数 量 级 合的时间越长 狆 越 大 相 关 函 数 采 样 点 越 多 拟 合 在 5 以 上 模 型 阶 数 的 增 加 由 式 看 出 在 点数越多 为了保证 在 整 个 相 关 时 段 上 实 现 相 关 函

4 光 4 子 学 报 8 卷 数的拟合 应选择狋 狆 足够大 图 4 b 是 下 采样时间越长 在整个相关段上实现相关函数的 光 强贡献比例为 的 nm 与 nm 颗粒在 狆 拟合 模拟精度越 高 实 际 模 拟 时 综 合 考 虑 运 算 量 5 犖 时 狋 犳 5kHz 犳 khz和 狋 犳 khz的 模拟 相 关 和精度 应针对颗粒大小 选 择 相 应 的狋 和 狆 对 小 颗 函数与理论值比较 表 是图 4 b 中得到 频率应大 对大颗粒 光强涨落慢 相关时间长 为了 的各模拟信号采用双指数法 的粒 径 反 演 结 果 图 4 保证足够的拟合时间 采样时间狋 应大 些 采样 频率 可小些 表 表明在同样的 采 样 时 间 里 采 样 频 率 越 大 拟 合 粒 光强涨落快 相关时间短 采样时 间狋 应短 采样 结果越准确 模 拟 精 度 越 高 在 采 样 频 率 不 变 情 况 图 4 不同采样频率及采样时间的模拟信号相关函数 4 Au n un n s mu ns n s mp mns mp gn quny 表 nm 与 nm 颗粒模拟信号反演的结果 采样时间 采样频率 s 狋 犳 Hz 颗粒粒径 nm 相对误差 45 6 7 8 8 6 7 khz 4 8 4 8 79 49 96 6 khz 4 5kHz 模拟数据长度的影响 AR 模型动态光散射信 号 模 拟 是 以 随 机 白 噪 音 信号作为激励的平 稳 随 机 过 程 只 有 模 拟 数 据 长 度 达到足够长度 模拟越准确 光强贡献比例为 的 5nm 与 nm 颗 粒 在狋 s 犳 khz 犖 5 狆 6 模 拟 信 号 长 度 分 别 为 时得到的模拟 信 号 其 模 拟 相 关 函 数 与 理 论值的比较如图 5 b 所示 采用双 指 数 法 对 得 到的各模拟信 号 反 演 颗 粒 粒 径 分 别 为 8 59nm 与 98 64nm 与 5 75nm 相 对 误 差 分 别为 6 49 与 7 99 84 与 55 由 图 5 和反演粒径结果可 看 出 模 拟 数 据 越 小 模 拟 信 号 的 相关函数波动越大 两相关函数吻合程度越差 模拟 精度越差 模拟数据越长 模拟信号的相关函数趋于 平稳 两相关函数吻合得越好 模拟精度也高 图 5 不同长度的模拟信号相关函数 5 Au n un n s mu ns n n ng h gn 综合 上 述 所 有 各 颗 粒 在 阈 值 阶 数 下 的 模 拟 实 点 模拟数 据量到达 到 以上 在 阈值 阶数 验 其模拟精度如表 从 表 看 出 根 据 颗 粒 粒 径 下模拟信号 采用双指数法反演粒径 测量精度能够 大小选择合适的 采 样 时 间 当 采 样 点 数 达 到 4 个 达到 96 以上

5 9 期王雅静, 等 : 双峰分布的超细颗粒动态光散射信号模拟及精度分析 2341 表 3 各颗粒散射信号的模拟精度 标准颗粒 / nm 采样时间 / s 采样频率 / khz 采样点数 模型阶数 狆 数据长度 data 犖 10, % 200, % 100, % 200, % 30, 模拟精度 98.66% 91.82% 50, % 62.01% 4 结论 利用建立的双峰分布颗粒动态光散射随机过程的 AR 模型, 对 10 nm 与 90 nm,200 nm 与 1000nm 双峰分布颗粒的动态光散射信号模拟, 得出粒径反演的相对误差小于 3.55%. 通过模型阶数选择对 50nm 和 100nm 与 1000nm,200nm 与 600nm 单 双峰分布颗粒系的信号模拟结果对比得出, 单峰分布颗粒光散射信号的模拟精度不受模拟阶数影响, 可选择一阶模型模拟信号, 双峰分布颗粒光散射信号的模拟精度, 在低于阈值阶数时, 模型阶数选择对精度影响大, 模型阶数越高, 信号模拟的精度越高, 高于阈值阶数时, 模型阶数选择对精度影响不大, 可取阈值阶数的模型模拟信号. 通过采样时间 采样频率对 30nm 与 100nm 颗粒系, 模拟数据长度对 50nm 与 100nm 颗粒系的信号模拟精度影响不同得出, 采样时间越长 采样频率越高, 模拟数据越长, 模拟精度越高. 在合适的采样时间内, 采样点数达到 400 个点, 模拟数据量到达到 以上, 在阈值阶数下模拟信号, 测量精度能够达到 96% 以上. 参考文献 [1] YANG Hui,ZHENGGang,ZHANGRong fu, 犲狋犪犾.Dynamic lightseateringsystembasedonphotoncountingdevelopedby LabVIEW[J]. 犃犮狋犪犘犺狅狋狅狀犻犮犪犛犻狀犻犮犪,2007,36(6): 杨晖, 郑刚, 张荣福, 等. 用 LabVIEW 实现基于光子计数的动态光散射系统 [J]. 光子学报,2007,36 (6): [2] LIU Gui qiang,yang Guan ling,yue Cheng feng, 犲狋犪犾. Theefectofbaselinemethodsonthemeasurementresultsof nano particles in photon correlation analysis [J]. 犃犮狋犪犘犺狅狋狅狀犻犮犪犛犻狀犻犮犪,2008,37 (2): 刘桂强, 杨冠玲, 岳成凤, 等. 纳米颗粒光子相关测定中基线方法对测量结果的影响 [J]. 光子学报,2008,2008,37 (2): [3] YEZi,LU Zu kang.computersimulation and analysis of smalparticlesdynamiclightscatering[j]. 犃犮狋犪犗狆狋犻犮犪犛犻狀犻犮犪 1996,16(6): 叶子, 陆祖康. 小粒子动态光散射信号的计算机模拟及分析 [J]. 光学学报,1996,16(6): [4] SHENJin,ZHENG Gang,SUN Guo qiang, 犲狋犪犾.Computer simulationofnanometerparticledynamiclightscateringby LabVIEW[J]. 犗狆狋狅 犈犾犲犮狋狉狅狀犻犮犈狀犵犻狀犲犲狉犻狀犵,2002,29(12): 申晋, 郑刚, 孙国强等. 基于 LabVIEW 的纳米颗粒动态散射光模拟 [J]. 光电工程,2002,29(12): [5] ZHANG Xian da.modernsignalprocessing[m]. 犅犲犻犼犻狀犵 : 犜狊犻狀犵犺狌犪犝狀犻狏犲狉狊犻狋狔犘狉犲狊狊,2002, 张贤达. 现代信号处理 [M]. 北京 : 清华大学出版社,2002, [6] WANG Yuan yuan. Modern signal processing theory and methods[m]. 犛犺犪狀犵犺犪犻 : 犉狌犱犪狀犝狀犻狏犲狉狊犻狋狔犘狉犲狊,2003, 汪源源. 现代信号处理理论和方法 [M]. 上海 : 复旦大学出版社,2003, [7] GAO Xiao feng,xiang Libin.Comparisonofthreemethod tosolve AR parameters oflineshape optimized maximum entropylinearprediction.[j]. 犃犮狋犪犘犺狅狋狅狀犻犮犪犛犻狀犻犮犪,2007, 36 (3): 高晓峰, 相里斌. 线型优化最大熵线性预测方法自回归模型三种求解方法的比较 [J]. 光子学报,2007,36 (3): [8] EMANUELR,FELIX COSTINEL T.Someradarimagery resultsusingsupperresolutiontechnique[j]. 犐犈犈犈犜狉犪狀狊狅狀犃狀狋犲狀狀犪狊犪狀犱犘狉狅狆犪犵犪狋犻狅狀,2004,52(5): [9] DOUGLASB.W.Countingthedegreesoffreedomwhenusing AICand MDLtodetectsignals[J]. 犐犈犈犈狋狉犪狀狊犪犮狋犻狅狀狅狀犛犘, 1994,42 (11): [10] MORRISON I.D, GRABOWSKI E.F, HERB C.A. Improvedtechniqueforparticlesizedeterminationby QELS [J]. 犃犿犲狉犻犮犪狀犆犺犲犿犻犮犪犾犛狅犮犻犲狋狔.1985,(1): [11] KOPPELDE.Analysisofmaeromolecularpolydispersityin intensitycorrelationspectroscopy:the methodofcumulants [J]. 犜犺犲犑狅狌狉狀犪犾狅犳犆犺犲犿犻犮犪犾犘犺狔狊犻犮狊,1972,57(11):

6 2342 光子学报 38 卷 犆狅犿狆狌狋犲狉犛犻犿狌犾犪狋犻狅狀狅犳犅犻犿狅犱犪犾犇犻狊狋狉犻犫狌狋犻狅狀犝犾狋狉犪犳犻狀犲犘犪狉狋犻犮犾犲狊犇狔狀犪犿犻犮犔犻犵犺狋犛犮犪狋犲狉犻狀犵犪狀犱犘狉犲犮犻狊犻狅狀犃狀犪犾狔狊犻狊 WANG Ya jing 1,2,ZHENG Gang 1,SHENJin 2,LIU Wei 2,SUN Xian ming 2 (1 犆狅犾犲犵犲狅犳犗狆狋犻犮狊犪狀犱犈犾犲犮狋狉狅狀犻犮犐狀犳狅狉犿犪狋犻狅狀犈狀犵犻狀犲犲狉犻狀犵, 犛犺犪狀犵犺犪犻犝狀犻狏犲狉狊犻狋狔狅犳犛犮犻犲狀犮犲犪狀犱犜犲犮犺狀狅犾狅犵狔, 犛犺犪狀犵犺犪犻 , 犆犺犻狀犪 ) (2 犆狅犾犲犵犲狅犳犈犾犲犮狋狉犻犮犪犾犪狀犱犈犾犲犮狋狉狅狀犻犮犈狀犵犻狀犲犲狉犻狀犵, 犛犺犪狀犱狅狀犵犝狀犻狏犲狉狊犻狋狔狅犳犜犲犮犺狀狅犾狅犵狔, 犣犻犫狅, 犛犺犪狀犱狅狀犵 , 犆犺犻狀犪 ) 犃犫狊狋狉犪犮狋 :Inordertosimulatethedynamiclightscateringsignalofthebimodaldistribution ultrafine particles,throughsetingupauto regressive(ar)moduleofdynamiclightscateringrandomprocess.the simulationsignalofthedynamiclightscateringcanbeacquiredbythis method.thelightscatering signalsof10 nm and90 nm,200nm and1000 nm with bimodaldistributionparticlesarerespectively simulatedbythecomputer.theautocorrelationfunctionofthesimulatedlightintensityisnearlyidentical toitstheoryautocorrelationfunction.therelativeerrorofinvertingparticlesizebydoubleexponentialis lessthan3.55%.analyzinginfluenceofparameterssuchasthe moduleorder,sampletime,sample frequency,simulation datalength on simulation precision,therelation ofsimulation precision and parameterscanbedrawn.whentheorderislowerthanthethresholdorder,thesimulationprecisionis highlyafectedbythemoduleorder.thesimulationprecisionwilincreasewiththeincreaseofthemodule. Whentheorderishigherthanthethresholdorder,thesimulationprecisionislowlyafectedbythemodule order.therefore,thethresholdordercanbeusedinsimulation.selectingthecertainsampletime,the simulationdatelengthandsimulationpercisionwilincreasewiththeincreaseofthesamplefreguency. 犓犲狔狑狅狉犱狊 :Dynamiclightscatering;Signalsimulation;Auto Regressive module;ultrafine particles; Randomsignal;simulationparameters. 犠犃犖犌犢犪 犼犻狀犵 wasbornin1971.in2007,she began hisstudyfordoctordegreein ShanghaiUniversityofScienceandTechnologyandengagedintheresearchofisalecturer and Ph.D.degree candidate,and her research interests focus on optics measurement application.

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