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- 禅 曹
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1 第 25 卷 第 4 期 Journal of University of South China( Science and Technology) Vol 郾 25 No 郾 4 Dec 郾 2011 文 章 编 号 : (2011) GaN 放 射 性 同 位 素 微 电 池 源 的 选 取 郭 鹏 伟, 周 剑 良 *, 左 国 平, 欧 摇 频 ( 南 华 大 学 核 科 学 技 术 学 院, 湖 南 衡 阳 ) 摘 摇 要 : 介 绍 了 放 射 性 同 位 素 微 电 池 的 工 作 原 理 选 择 GaN 做 为 微 电 池 能 量 转 换 材 料 的 优 势 及 同 位 素 源 选 择 的 一 些 原 则. 为 给 GaN 微 电 池 找 到 一 种 合 适 的 放 射 源, 建 立 了 Monte Carlo 模 拟 计 算 模 型. 计 算 结 果 分 析 表 明 对 于 GaN 放 射 性 同 位 素 微 电 池 来 说, 最 大 能 量 为 50 kev 到 100 kev 区 段 的 纯 茁 放 射 体 做 源 最 为 理 想. 关 键 词 : 放 射 性 同 位 素 微 电 池 ;GaN;MCNPX; 能 量 沉 积 效 率 中 图 分 类 号 :TL99 摇 摇 摇 文 献 标 识 码 :B The Selection of Radioisotope Source for GaN Micro Battery GUO Peng 鄄 wei,zhou Jian 鄄 liang *,ZUO Guo 鄄 ping,ou Pin ( School of Nuclear Science and Technology,University of South China,Hengyang,Hunan ,China) Abstract:The working principle of radioisotope micro battery, the advantages of GaN for energy conversion materials in micro battery and the rules for isotope source selection are introduced in this paper. In order to select a suitable radioactive source for GaN micro bat 鄄 tery,a simulation model of Monte Carlo is built. Analysis of the simulation results shows that pure 茁 emitters with maximum energy from 50 kev to 100 kev range would be the best choice for GaN radioisotope micro battery. key words:radioisotope micro battery;gan;mcnpx;energy deposition efficiency 0 摇 引 摇 言 电 池 的 体 积 容 量 和 环 境 适 应 性 是 决 定 电 子 产 品 体 积 和 寿 命 的 重 要 因 素, 放 射 性 同 位 素 微 电 池 具 有 寿 命 长 能 量 密 度 高 输 出 特 性 稳 定 等 特 点 而 可 能 成 为 未 来 能 源 发 展 的 重 要 分 支 [1]. 长 寿 命 且 能 产 生 稳 定 电 流 电 压 的 微 型 放 射 性 同 位 素 电 池 在 医 学 MEMS 等 领 域 能 够 广 泛 应 用 [2]. 在 微 型 放 射 性 同 位 素 电 池 发 展 的 过 程 中, 两 方 面 因 素 制 约 着 它 的 广 泛 应 用, 一 个 是 功 率 密 度 比 较 低, 这 主 要 是 由 源 和 半 导 体 材 料 共 同 决 定 的 ; 另 一 方 面 由 于 辐 射 会 导 致 半 导 体 结 构 损 坏, 使 得 电 池 使 用 寿 命 收 稿 日 期 : 基 金 项 目 : 湖 南 省 自 然 科 学 基 金 资 助 项 目 (10JJ9014); 湖 南 省 科 技 厅 基 金 资 助 项 目 (2011TT2039); 企 业 委 托 基 金 资 助 项 目 ( ) 作 者 简 介 : 郭 鹏 伟 (1984 ), 男, 湖 南 郴 州 人, 南 华 大 学 核 科 学 技 术 学 院 硕 士 研 究 生. 主 要 研 究 方 向 : 核 技 术 应 用. * 通 讯 作 者.
2 24 和 性 能 都 受 到 影 响. 在 电 池 中 使 用 宽 禁 带 半 导 体 材 料 可 以 实 现 高 效 率 ( 相 比 于 热 电 型 放 射 性 同 位 素 电 池 的 15% ) 和 更 强 的 耐 辐 射 能 力 [3]. 常 温 下 GaN 的 带 隙 能 量 为 ev, 具 有 禁 带 宽 度 大 耐 高 温 抗 辐 射 能 力 强 热 导 率 高 电 子 饱 和 漂 移 速 度 大 和 介 电 常 数 小 等 特 点, 可 以 产 生 一 个 稳 定 的 电 压 和 更 高 的 效 率 [2,4]. 放 射 性 同 位 素 是 电 池 的 能 量 来 源, 它 对 辐 射 伏 特 效 应 同 位 素 电 池 的 性 能 具 有 重 要 影 响. 本 文 通 过 Monte Carlo 方 法 模 拟 不 同 能 量 的 茁 粒 子 在 GaN 半 导 体 材 料 中 的 输 运 过 程, 探 讨 以 GaN 作 为 半 导 体 材 料 的 微 电 池 的 放 射 源 的 选 取 问 题. 1 摇 放 射 性 同 位 素 微 电 池 的 工 作 原 理 与 太 阳 能 电 池 类 似, 利 用 带 有 一 定 能 量 的 茁 粒 子 束 照 射 到 半 导 体 材 料 上, 通 过 电 离 效 应, 产 生 电 子 空 穴 对 ; 当 电 子 空 穴 对 扩 散 至 p - n 结 的 耗 尽 区 时, 在 耗 尽 区 电 场 的 作 用 下, 实 现 电 子 空 穴 对 的 分 离, 即 空 穴 向 p 区, 电 子 向 n 区 运 动, 这 样 产 生 电 流 输 出. 图 1 为 工 作 原 理 示 意 图 [5]. Fig. 1 摇 图 1 摇 微 电 池 工 作 原 理 Principle of the micro battery 2 摇 用 于 微 电 池 的 放 射 性 同 位 素 放 射 性 同 位 素 的 选 取 是 实 现 微 型 核 电 池 极 其 重 要 的 方 面, 主 要 是 基 于 辐 射 类 型, 安 全 性 能 量 相 对 比 放 射 性 价 格 和 半 衰 期 等 方 面 考 虑 [6]. 重 点 考 虑 以 下 几 点 [3,7] : 1) 源 的 衰 变 类 型 及 次 级 衰 变 类 型. 理 论 上 来 说 放 射 性 同 位 素 发 射 琢 粒 子, 茁 粒 子 和 低 能 酌 或 X 射 线 都 可 以 用 来 产 生 电 能, 但 对 于 一 个 使 用 寿 命 长 的 核 电 池, 茁 衰 变 放 射 性 同 位 素 最 为 合 适, 因 为 琢 粒 子 虽 然 可 以 在 半 导 体 中 产 生 大 量 的 电 子 空 穴 对, 但 其 能 量 大,LET 值 大, 会 引 起 严 重 的 晶 格 缺 陷, 且 某 些 放 射 性 同 位 素 在 衰 变 过 程 中 并 非 单 纯 产 生 一 种 粒 子, 甚 至 伴 随 产 生 具 有 很 强 穿 透 能 力 的 酌 射 线, 不 仅 对 半 导 体 造 成 辐 射 损 伤, 也 会 对 人 员 和 环 境 造 成 危 害, 需 要 重 屏 蔽 以 减 少 危 害, 这 使 得 电 池 体 积 增 大, 因 此 纯 茁 放 射 体 是 这 一 核 电 池 能 量 源 的 最 佳 选 择. 2) 茁 粒 子 能 谱 关 系 到 半 导 体 材 料 的 选 取. 同 位 素 源 衰 变 产 生 的 茁 粒 子 在 半 导 体 换 能 材 料 中 的 穿 透 能 力 直 接 影 响 到 电 池 的 设 计 使 用 寿 命 功 率 及 安 全 性, 茁 粒 子 能 量 越 高 产 生 电 流 和 效 率 不 一 定 越 高, 必 须 考 虑 越 高 能 量 茁 粒 子 对 于 半 导 体 材 料 的 辐 射 损 伤 就 越 大, 致 使 半 导 体 工 作 寿 命 变 短, 当 入 射 茁 粒 子 能 量 大 于 250 kev 时, 对 于 半 导 体 基 材 便 开 始 造 成 辐 射 损 伤. 3) 同 位 素 的 半 衰 期 直 接 影 响 电 池 的 使 用 寿 命. 半 衰 期 越 长, 表 示 愈 能 长 时 间 持 续 供 应 带 有 能 量 粒 子, 使 得 电 池 的 使 用 寿 命 更 长. 4) 源 比 活 度 影 响 到 电 池 能 够 获 得 的 功 率 水 平. 5) 价 格 及 可 获 得 性 可 操 作 性 方 面 考 虑. [6,8] 常 用 的 茁 放 射 体 如 表 1 所 示.
3 第 25 卷 第 4 期 郭 鹏 伟 等 :GaN 放 射 性 同 位 素 微 电 池 源 的 选 取 25 表 1 摇 Table 1 摇 用 于 放 射 性 同 位 素 微 电 池 的 茁 放 射 源 茁 sources for radioisotope micro battery 放 射 性 同 位 素 半 衰 期 (a) 平 均 能 量 / kev 最 大 能 量 / kev 比 功 率 (w / g) 比 活 度 / (GBq g - 1 ) 备 注 3 H 郾 25 伊 郾 57 伊 Ni 郾 87 伊 郾 19 伊 S 郾 20 伊 郾 54 伊 P 郾 03 伊 郾 74 伊 Sr 28 郾 郾 58 伊 郾 05 伊 S 郾 60 伊 郾 63 伊 Kr 郾 82 伊 郾 45 伊 10 4 衰 变 产 物 90 Y 有 强 茁 伴 有 弱 酌 伴 有 弱 酌 3 摇 MCNPX 模 拟 分 析 3. 1 摇 谱 线 选 取 摇 摇 GaN 做 为 半 导 体 转 换 材 料, 分 析 常 用 茁 源 能 谱 特 性, 选 用 最 大 能 量 为 kev 的 茁 粒 子 分 别 进 行 模 拟 分 析,MCNPX 输 入 文 件 [9] 中 描 述 的 茁 谱 线 是 基 于 Sr - 90 茁 源 而 创 建 的 一 种 谱 线, 就 像 很 多 其 它 的 茁 发 射 体 一 样,MCNPX 输 入 文 件 中 描 述 的 茁 谱 线 具 有 一 样 的 形 状, 峰 值 出 现 在 三 分 之 一 最 大 能 量 附 近, 曲 线 经 过 归 一 化 处 理. 最 大 能 量 为 50 kev 的 茁 谱 线 分 布 如 图 2 所 示. Fig. 2 摇 图 2 摇 模 拟 过 程 中 用 到 的 50 kev 茁 谱 The 50 kev beta spectrum used in the simulation 3. 2 摇 几 何 模 型 为 分 析 不 同 能 量 入 射 茁 粒 子 在 GaN 能 量 转 换 层 中 的 能 量 沉 积 穿 透 深 度 等 特 性, 模 拟 过 程 中 使 用 30 层 GaN 层 堆 积 在 一 起, 每 层 GaN 尺 寸 为 5 mm 伊 5 mm 伊 5 滋 m, GaN 层 堆 积 总 厚 度 为 150 滋 m. 为 确 定 高 能 量 茁 粒 子 在 GaN 层 中 的 穿 透 深 度, 对 最 大 能 量 为 200 kev 和 500 kev 的 茁 粒 子 选 用 5 mm 伊 5 mm 伊 50 滋 m GaN 层 再 次 进 行 模 拟, 同 样 为 30 层, 总 堆 积 厚 度 为 滋 m. 在 整 个 模 型 中, 只 有 茁 粒 子 被 跟 踪, 源 设 置 在 离 第 一 层 GaN 层 1 mm 远 的 地 方. 输 入 文 件 中 描 述 的 几 何 模 型 如 图 3 所 示 摇 结 果 分 析 对 第 一 二 栅 元 模 拟 计 算 结 果 进 行 汇 总, 如 表 2 所 示. 可 以 看 出 茁 粒 子 在 GaN 层 中 的 穿 透 深 度 随 茁 粒 子 能 量 的 增 加 而 增 大, 从 20 kev 时 穿 透 5 滋 m 到 500 kev 时 穿 透 400 滋 m. 在 第 一 层 GaN 中 总 沉 积 能 量 最 多 的 是 最 大 能 量 为 200 kev 的 茁 粒
4 26 子, 沉 积 的 能 量 为 kev, 而 能 量 沉 积 效 率 ( 沉 积 的 总 能 量 / 平 均 能 量 ) 最 高 的 是 最 大 能 量 为 50 kev 的 茁 粒 子, 为 60% ; 在 第 二 层 GaN 中 总 沉 积 能 量 最 多 的 是 500 kev 的 茁 粒 子, 沉 积 的 能 量 为 kev, 能 量 沉 积 效 率 最 高 的 是 最 大 能 量 为 200 kev 的 茁 粒 子, 为 13. 5%. Fig. 3 摇 图 3 摇 用 于 MCNPX 模 拟 的 几 何 模 型 Model of the geometry for MCNPX simulation 表 2 摇 Table 2 摇 MCNPX 模 拟 计 算 结 果 MCNPX simulation results 茁 粒 子 最 大 能 量 / kev 茁 谱 峰 值 能 量 / kev 茁 粒 子 平 均 能 量 / kev 茁 粒 子 穿 透 深 度 / 滋 m 第 一 层 总 能 量 沉 积 / (MeV g - 1 ) 第 一 层 总 能 量 沉 积 / kev 第 一 层 GaN 能 量 沉 积 效 率 / % 第 二 层 总 能 量 沉 积 / (MeV g - 1 ) 第 二 层 总 能 量 沉 积 / kev 第 二 层 GaN 能 量 沉 积 效 率 / % 摇 摇 结 合 能 量 沉 积 曲 线, 如 图 4 所 示, 可 以 看 出 对 于 最 大 能 量 为 kev 的 茁 粒 子 要 将 能 量 完 全 沉 积 所 需 的 GaN 层 厚 度 分 别 为 滋 m, 且 可 以 发 现 从 20 kev 到 500 kev 曲 线 斜 率 变 化 依 次 变 缓, 这 说 明 GaN 层 阻 止 低 能 茁 粒 子 的 能 力 比 阻 止 高 能 茁 粒 子 的 能 力 要 强 一 些, 即 低 能 茁 粒 子 更 容 易 被 GaN 层 吸 收. 在 图 5 中, 低 于 20 kev 茁 粒 子 沉 积 能 量 与 茁 粒 子 总 沉 积 能 量 百 分 比 随 着 茁 粒 子 最 大 能 量 的 增 加 而 减 小, 这 说 明 低 能 区 茁 粒 子 更 容 易 在 GaN 层 中 沉 积 而 转 化 为 电 能. 而 从 栅 元 沉 积 曲 线, 如 图 6 所 示, 可 以 看 出 对 于 任 一 最 大 能 量 茁 粒 子, 在 GaN 层 中 沉 积 的 能 量 随 着 茁 粒 子 能 量 的 增 大 而 减 少, 这 说 明 低 能 区 茁 粒 子 沉 积 的 能 量 更 多. 图 4 摇 能 量 沉 积 曲 线 Fig. 4 摇 Energy deposition curve
5 第 25 卷第 4 期 郭鹏伟等:GaN 放射性同位素微电池源的选取 27 图 5摇 20 kev 以下 茁 粒子沉积能量与 茁 粒子 总沉积能量比值关系 Fig. 5摇 Ratio of energy deposited less than 20 kev to total energy deposition for 茁 particles 图 6摇 不同能量 茁 粒子在各个栅元中的 能量沉积曲线 Fig. 6摇 The energy deposited curve in the cell with different energy 茁 particles 摇 摇 对于最大能量 20 kev茁 粒子,尽管能量沉积 效率达 59%,但它只能穿透 5 滋m GaN 层,实际能 量输出太低. 对于最大能量为 50 kev 和 100 kev 的 茁 粒子,总能量沉积效率较高,约为 60%,从能 量沉积曲线可以看出这一区段的 茁 粒子在穿过 10 的 GaN 层后,穿透能力比较弱,只需轻微屏蔽, 便于电池微型化. 考虑到最大能量为 200 kev 和
6 kev 的 茁 粒 子 对 电 池 寿 命 和 体 积 之 影 响 ( 茁 粒 子 能 量 越 高 对 半 导 体 辐 射 损 伤 越 大, 电 池 寿 命 越 短 ; 茁 粒 子 能 量 越 高 穿 透 深 度 越 大, 考 虑 屏 蔽 设 置 后, 电 池 体 积 就 越 大 而 且 结 构 更 复 杂 ), 对 于 GaN 放 射 性 同 位 素 微 电 池, 最 大 能 量 为 50 kev 到 100 kev 区 段 的 纯 茁 放 射 体 做 能 量 源 最 为 理 想. 4 摇 结 摇 论 MCNPX 模 拟 结 果 表 明,GaN 对 低 能 茁 粒 子 的 能 量 沉 积 效 率 更 高, 最 大 能 量 为 50 kev 到 100 kev 区 段 的 纯 茁 放 射 体 最 适 合 做 电 池 能 量 源. 63 Ni 发 射 的 茁 粒 子 最 大 能 量 为 67 kev, 正 好 在 这 一 理 想 区 间, 尽 管 63 Ni 的 谱 线 与 模 拟 用 的 标 准 谱 线 有 一 定 差 异, 但 从 上 面 分 析 可 以 看 到 这 一 区 段 能 量 的 茁 粒 子 在 GaN 层 中 具 有 很 高 的 能 量 沉 积 效 率, 且 63 Ni 的 半 衰 期 比 较 长, 易 置 于 半 导 体 表 面, 便 于 微 电 池 制 备. 综 合 考 虑, 63 Ni 是 GaN 放 射 性 同 位 素 微 电 池 源 的 不 错 选 择. 参 考 文 献 : [1] 乔 大 勇, 陈 雪 娇, 任 勇, 等. 一 种 基 于 PIN 结 的 硅 基 微 型 核 电 池 研 究 [J]. 物 理 学 报,2011,60(2):1 鄄 9. [2] Mohamadian M,Feghhi S A H,Afarideh H. Conceptual design of GaN betavoltaic battery using in cardiac pace 鄄 maker[ C] / / Proceedings of 13th International Conf on Emerging of Nuclear Energy Systems ( ICENES),Istan 鄄 bul,turkey,2007. http: / / www. icenes2007. org / icenes_ proceedings / manuscripts. pdf / Session% 204C / CONCEP 鄄 TUAL. pdf [3] Honsberg C,Doolittle A,Allen M,et al. GaN betavoltaic energy converters [ C] / / Proceedings of the 31st IEEE Photovoltaics Specialist Conference,USA Orbando Flori 鄄 da,2005:102 鄄 105. [4] 郑 冬 梅. GaN 基 材 料 的 特 性 及 应 用 [ J]. 三 明 学 院 学 报,2005,22(2):150 鄄 154. [5] Hang Guo,Amit Lal. Nanopowe Betavoltaic Microbatter 鄄 ies [ C] / / The 12th International Conferencec on Solid State Sensors, Actuators and Microsystems. Boston, 2003:36 鄄 39. [6] 郭 航,Hui Li,Amit Lal, 等. 微 型 核 电 池 的 研 究 [ C] / / 第 十 四 届 全 国 核 电 子 学 与 探 测 技 术 学 术 年 会 论 文 集 (2). 乌 鲁 木 齐,2008:944 鄄 948. [7] 陈 宏 铭. 同 位 素 微 电 池 之 研 究 [D]. 台 湾 : 国 立 清 华 大 学,2003. [8] 罗 顺 忠, 王 关 全, 张 华 明. 辐 射 伏 特 效 应 同 位 素 电 池 研 究 进 展 [J]. 同 位 素,2011,24(1):1 鄄 11. [9] Cross W G,Ing H,Freedman N. A short atlas of beta 鄄 ray spectra[j]. Phys. Med. Biol.,1983,28(11):1251 鄄 1260.
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