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肋寓谭
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1 第 17 卷第 2 期太赫兹科学与电子信息学报 Vo1.17,No 年 4 月 Journal of Terahertz Science an lectronic Information Technoloy Ar.,219 文章编号 : (219) 频率选择表面等效电路的计算与分析王义富 ( 中国西南电子技术研究所, 四川成都 6136) 摘要 : 提出一种利用全波数值计算和等效电路理论反演介质中频率选择表面 () 等效电路的方法该方法物理过程直观, 适用于任意形状等效电路的精确求解采用经典方环型, 验证该等效电路提取方法的可行性最后采用该方法研究圆形缝隙型结构尺寸介质材料以及电磁波入射角对其等效电路参数的影响规律, 为后续等效电路研究及快速设计奠定理论基础关键词 : 频率选择表面 ; 等效电路 ; 圆形缝隙 ; 电容 ; 电感中图分类号 :TN72 文献标志码 :A oi:1.1185/tkyda Calculation an analyi of equivalent circuit for Frequency Selective Surface WANG Yifu (Southwet China Intitute of lectronic Technoloy,Chenu Sichuan 6136,China) Abtract:A metho for retrievin the equivalent circuit moel of Frequency Selective Surface() in ubtrate i rooe by uin the full wave numerical calculation an equivalent circuit theory. It not only ha the avantae of eay hyical roce, but alo can be alie to calculatin the equivalent circuit of arbitrarily hae. In orer to valiate the feaibility of the rooe metho, the equivalent circuit of claical quare rin i tuie. Finally, the circular lot i utilize to invetiate the influence of tructural arameter, ubtrate an the anle of incient wave on the equivalent circuit arameter by the rooe metho. It lay a theoretical founation for the tuy of the follow-u equivalent circuit of an it rai ein. Keywor:Frequency Selective Surface();equivalent circuit moel;circular lot;caacitance; inuctance 频率选择表面 () 由周期性排列的金属贴片单元或金属屏上周期性排列的开孔单元构成, 因其空间频率选择滤波特性, 在滤波器极化器吸波器多频反射面天线以及隐身天线罩等方面具有重要应用 [1-2] 分析和设计方法是研究的重要内容, 目前, 分析方法主要有模式匹配法 [3] 谱域法 [4] 数值法 [5-6] ( 有限元矩量法等 ) 以及等效电路法 [7-9] 模式匹配法谱域法和数值法是一种全波分析方法, 可得到较为准确的分析结果, 但物理理论复杂, 计算量大, 导致计算过程耗时, 设计者无法洞察背后物理过程, 使得设计过程缺乏理论指导相比之下, 等效电路分析方法物理意义明确, 分析过程直观简洁, 对于的快速分析和设计具有重要的指导意义 [1-11] 针对一些典型的结构, 科学家们采用严格电磁理论发展了等效电路的理论计算方法, 如耶路撒冷结构 [7] [12] 方环结构和贴片单元 [13] 然而, 基于理论推导的等效电路模型存在如下不足 :a) 是一种近似分析方法 [11], 计算结果精确度有待提高 ;b) 适用性存在局限, 只适用于一些简单特殊单元结构 ( 如矩形环形栅条等 );c) 无法评估附着介质材料以及电磁波入射角等参数对其等效电路参数的影响随着工程技术的发展, 对的性能要求越来越高, 多层成为工程应用的发展趋势而在多层设计中, 要求精确到每层任意图案的等效电路参数 [14-15] 因此, 开展任意形状等效电路的精确计算并分析结构介质材料以及电磁波入射角对其等效电路的影响非常有意义基于以上思想, 本文提出了一种基于全波数值计算和等效电路理论相结合精确反演介质中任意结构形状等效电路的方法详细分析了圆环形结构参数介质材料以及电磁波入射角等对其等效电路参数的影收稿日期 : ; 修回日期 :

2 第 2 期王义富 : 频率选择表面等效电路的计算与分析 259 响规律该方法适用于任意形状二维结构, 物理过程直观, 且计算结果准确性高, 为多层快速设计以及精确分析奠定了技术基础 1 等效电路理论及其计算方法 1.1 等效电路模型的等效电路模型先由 Aneron 提出 [7], 受到 Lanley 和 arker 等的深入研究而得到发展 [9,16] (a) low-a (b) hih-a 在该模型中, 无限大周期性单元可等效成并联的集总元件, 入射电磁波与的相互作用可表示 X 成传输线 ( 含电容电感等 ) 的传输波对于阵 l 列的导电细线结构, 其等效为电容或电感取决于入射波电场是垂直还是平行于金属细线 [16] 实际上, (c) ban-to () ban-a 是一种空间滤波器按照滤波特性, 可分为低 Fi.1 Four ifferent tye an their equivalent circuit 通高通带阻和带通其典型结构为贴片型图 1 4 种不同单元形式及其等效电路栅格型环形和缝隙型单元结构在入射波交变电磁场作用下, 单元可等效成电容和电感的串并联组合以典型方形贴片为例, 设入射波电场沿竖直方向垂直入射到阵列上, 其在入射波交变电场作用下, 相邻贴片边缘产生感应交变电荷聚集, 故边缘可等效成电容, 贴片自身在交变磁场作用下可等效成电感, 则贴片可等效为电容和电感的串联同理, 可得到其他 3 种单元形式的等效电路, 如图 1 所示 1.2 等效电路的精确计算方法对于介质中单层, 可采用电路理论进行等效根据传输线理论, 介质材料可等效成串联传输线, 而可等效成并联导纳设左右侧介质介电常数为 ε r1 和 ε r2, meium meium Z 1 1 Y Z 厚度为和, 等效导纳为 Y, 则其等效电路可表 H ε r1 1 ε r 示为左侧传输线电路以及右侧传输线的网络级联, 如图 2 所示 (a) (b) equivalent circuit 根据以上电路模型, 即可得到独立等效电 Fi.2 Moel of in ubtrate an it equivalent circuit 路参数基本思想为 : 由全波数值仿真计算获得和介图 2 介质中模型及其等效电路质的整体散射矩阵 S, 再根据散射矩阵 S 与传输矩阵 (ABCD 矩阵 ) 转换关系以及传输矩阵级联特性, 得到的导纳 Y 及其等效电容和电感设由 S 矩阵转换得到的传输矩阵为 A, 介质 1 介质 2 和传输矩阵分别为 A 1,A 2 和 A 由传输矩阵的级联特性, 可得 : A= A1A A 2 (1) 式中介质级联矩阵可参考文献 [7] 由式(1) 可反求得到的传输矩阵 A : 1 1 A = A1 AA 2 (2) 再由传输矩阵与阻抗矩阵或导纳矩阵的转换关系 [17], 可得到的阻抗或导纳如等效为电感 L 和电容 C 的串联, 则串联阻抗为 : Z w 1 = j2π fl+ j2πfc 若等效为电感 L 和电容 C 的并联, 其并联导纳为 : 1 1 Y = = j2π fc+ Z j2πfl 可任意取 2 个频率点, 利用式 (3) 和式 (4), 分别求出串联电路或并联电路的等效电容 C 和电感 L 1.3 等效电路反演方法准确性验证采用上述等效电路反演方法, 求解典型方环结构的等效电路参数, 并与理论结果进行对比, 验证等效 w tranmiion line 1 tranmiion line 2 (3) (4)

26 太赫兹科学与电子信息学报第 17 卷电路反演方法的准确性取方环的周期 =5 mm, 间隙 =.25 mm, 方环宽度 =.5 mm, 方环两侧为空气, 其介电常数为 ε r1 =ε r2 =1, 厚度均为 1 mm 方环型可等效成电容 C r 与电感 L r 的串联, 如图 1(c) 所示由文献 [1] 可求得 C r =68.

4 ff, 等效电感 L eff =1 12 nh 可以发现,2 种不同方法计算的等效电容和等效电感值基本一致图 3 为理论计算方法以及本文方法得到的阻抗 Z 容抗 X c 和感抗对比曲线由图可知,2 种不同方法计算得到方环的容抗和感抗重合度均很好证明了等效电路模型及其求解方法的准确性 2 等效电路参数研究圆形缝隙是一种常见的具有带通滤波特性的周期性结构, 由于极化一致性好,

1 结构参数的等效电路参数与图案的结构尺寸密切相关等效电容可采用静电学平板电容器原理进行分析平板电容器电容正比于板面积和填充材料的介电常数, 反比于板间距由此可推断等效电容不仅与结构尺寸密切相关, 还易受介质材料的影响为研究电路参数随结构参数的变化规律, 固定圆形缝隙周期 =6 mm, 两侧分别为厚度 h 1 =h 2 = 1 mm 的介质材料, 材料参数为 ε r1 =ε

2 介质材料等效电路除了与其结构参数有关, 还易受附着介质材料的影响为进一步研究其等效电路参数随介质材料的变化规律, 固定圆形缝隙周期 =6 mm,=5 mm,=.5 mm 图 5 为两侧均有介质 (h 1 =h 2 =1 mm, ε r1 =ε r2 =3.5) 一侧有介质 (h 1 =h 2 =1 mm, ε r1 =1, ε r2 =3.

3 26 太赫兹科学与电子信息学报第 17 卷电路反演方法的准确性取方环的周期 =5 mm, 间隙 =.25 mm, 方环宽度 =.5 mm, 方环两侧为空气, 其介电常数为 ε r1 =ε r2 =1, 厚度均为 1 mm 方环型可等效成电容 C r 与电感 L r 的串联, 如图 1(c) 所示由文献 [1] 可求得 C r =68.5 ff, L r =1 12 H 而采用本文的等效电路反演方法, 可求得等效电容 C eff =69.4 ff, 等效电感 L eff =1 12 nh 可以发现,2 种不同方法计算的等效电容和等效电感值基本一致图 3 为理论计算方法以及本文方法得到的阻抗 Z 容抗 X c 和感抗对比曲线由图可知,2 种不同方法计算得到方环的容抗和感抗重合度均很好证明了等效电路模型及其求解方法的准确性 2 等效电路参数研究圆形缝隙是一种常见的具有带通滤波特性的周期性结构, 由于极化一致性好, 应用较为广泛从现有公开文献看, 圆形缝隙的等效电路无法采用理论计算进行求解本节将以圆形缝隙为例, 精确计算其等效电路参数, 并分析缝隙结构参数介质材料以及电磁波入射角度对其等效电路参数的影响规律 2.1 结构参数的等效电路参数与图案的结构尺寸密切相关等效电容可采用静电学平板电容器原理进行分析平板电容器电容正比于板面积和填充材料的介电常数, 反比于板间距由此可推断等效电容不仅与结构尺寸密切相关, 还易受介质材料的影响为研究电路参数随结构参数的变化规律, 固定圆形缝隙周期 =6 mm, 两侧分别为厚度 h 1 =h 2 = 1 mm 的介质材料, 材料参数为 ε r1 =ε r2 =3.5 图 4 为等效电路参数随缝隙间距以及缝隙直径的变化曲线不难发现, 等效电容 C 随间隙的增大而变小, 而电感随间隙的增大而增大同理, 可以看出电容和电感分别随缝隙直径的增大而减小和增大可知结构尺寸对其等效电容和电感的影响非常大, 是等效电路参数的主要调控物理量 2.2 介质材料等效电路除了与其结构参数有关, 还易受附着介质材料的影响为进一步研究其等效电路参数随介质材料的变化规律, 固定圆形缝隙周期 =6 mm,=5 mm,=.5 mm 图 5 为两侧均有介质 (h 1 =h 2 =1 mm, ε r1 =ε r2 =3.5) 一侧有介质 (h 1 =h 2 =1 mm, ε r1 =1, ε r2 =3.5) 和无介质 (h 1 =h 2 =1 mm,ε r1 =ε r2 =1) 时的的阻抗曲线可以看出,3 种介质环境中的阻抗曲线均出现了谐振效应在谐振点, 其阻抗出现了明显谐振峰值但 3 种情况下阻抗谐振点相差较大, 分别出现在 14 GHz,17.7 GHz 和 26 GHz 采用本文方法提取的等效电路参数如表 1 所示, 等效电容随介质的变化较大, 而等效电感在 3 种情况下基本一致 ima(z & Xc)/Ω equivalent caacitance/ff equivalent caacitance/ff f/ghz Fi.3 Comarion of equivalent imeance for the quare rin obtaine by two ifferent metho 图 3 2 种方法计算的方环阻抗对比图 imainary art of imeance/kω theoretical X c equivalent circuit X c theoretical Z equivalent circuit Z h 1 h 2 with ubtrate on one ie without ubtrate with ubtrate on both ie f/ghz Fi.5 Imeance of circular lot in ifferent material circumtance 图 5 圆型缝隙不同周围环境的等效阻抗 theoretical X 1 equivalent circuit X /mm ε r1 ε r2 (a) a with (=5 mm) h 1 h 2 ε r1 ε r /mm (b) iameter of lot(=.5 mm) Fi.4 quivalent circuit arameter moulate by the tructure of circular lot 图 4 圆形缝隙结构参数对其等效电路参数的调制曲线 ima(xl)/ω equivalent inuctance/nh equivalent inuctance/nh

第 2 期王义富 : 频率选择表面等效电路的计算与分析 261 这是因为 3 种不同介质环境对应的等效介电常数不一致, 导致电容值相差较大而等效电感与结表 1 不同介质时的等效电路参数 Table1 quivalent circuit arameter of in ifferent ubtrate 构尺寸以及材料的磁导率有关本例中, 采用了非磁 in ifferent

18 769.86 时, 等效电容随介质材料介电常数增大而增大, 二者基本呈线性变换关系 ; 当固定两侧材料介电常数为 3.

4 第 2 期王义富 : 频率选择表面等效电路的计算与分析 261 这是因为 3 种不同介质环境对应的等效介电常数不一致, 导致电容值相差较大而等效电感与结表 1 不同介质时的等效电路参数 Table1 quivalent circuit arameter of in ifferent ubtrate 构尺寸以及材料的磁导率有关本例中, 采用了非磁 in ifferent circumtance caacitance C/fF inuctance L/H 性的介质材料, 电感值基本稳定 without ubtrate with ubtrate on one ie 图 6 为等效电路参数随介质介电常数和厚度的变化曲线可以看出, 当固定两侧材料厚度为 1 mm with ubtrate on both ie 时, 等效电容随介质材料介电常数增大而增大, 二者基本呈线性变换关系 ; 当固定两侧材料介电常数为 3.5 时, 材料等效电容随材料厚度增加而升高厚度在 ~1 mm 之间, 等效电容变化较为剧烈 ; 当厚度增加到 4 mm 后, 等效电容变化比较平缓, 基本稳定在 18 ff 左右而等效电感随材料介电常数和厚度变化基本保持恒定 caacitance/ff inuctance/h caacitance/ff inuctance/h 电磁波入射角度 ielectric contant (a) variation of ielectric contant( 1 = 2 =1 mm) thickne of ubtrate/mm (b) variation of thickne(ε r1 =ε r1 =3.5) Fi.6 Variation of equivalent caacitance an inuctance with the ielectric contant an it thickne 图 6 等效电容和电感随材料介电常数和厚度的变化特性的传输特性不仅与结构尺寸介质材料有关, 还与电磁波入射角度和极化特性 (T 和 TM 波 ) 密切相关特别是角度和极化稳定性, 增加了设计的难度本节将开展等效电路参数随电磁波入射角度的变化特性研究固定圆形缝隙单元尺寸为 =6 mm,=5 mm,=.5 mm, 材料参数为 h 1 =h 2 =1 mm,ε r1 =ε r2 =3.5 同样采用上述等效电路反演方法计算其等效电容和电感随入射角度 θ 的变化曲线图 7(a)~(b) 分别为等效电容和电感随入射角度的变化曲线由图 7(a) 可知, 当入射角由变化到 8 时,T 波的等效电容由 ff 逐渐增大至 ff, 而 TM 波的等效电容由 ff 下降至 37.5 ff 随入射角增大, T 波和 TM 等效电感出现相反变化规律不难发现 :a) 对于同极化, 等效电容和电感发生相反的变化特性, 但谐振频点基本稳定 ;b) 对于不同极化,T 波和 TM 波随角度的变化完全相反 ;c) 入射角 ~45 内,2 种极化的等效参数随角度变化较小, 但入射角增大至 5 后, 等效电容和电感随角度变化非常剧烈由于以上变化规律, 2 种极化的传输特性随角度出现相反变化规律, 增加大角度难度在实际应用时, 需根据角度和极化特性要求进行针对性的分析和设计, 降低设计难度 equivalent caacitance/ff T wave H θ k T olarization TM olarization equivalent inuctance/h TM wave θ k T olarization TM olarization θ /( ) (a) equivalent caacitance Fi.7 Variation of equivalent arameter with the anle of incient wave 图 7 等效参数随电磁波入射角度的变化曲线 θ /( ) (b) equivalent inuctance

262 太赫兹科学与电子信息学报第 17 卷 3 结论针对理论公式在分析等效电路模型上的不足, 本文提出了一种基于全波电磁波数值仿真和等效电路理论相结合精确提取介质中的等效电路模型的方法通过对比方环型等效电路理论公式, 验证了等效电路模型提取的可行性并就结构尺寸介质材料参数以及电磁波入射角度对圆环型缝隙等效电路参数的影响进行了详细分析和研究该方法计算量小, 物理过程直观,

5 262 太赫兹科学与电子信息学报第 17 卷 3 结论针对理论公式在分析等效电路模型上的不足, 本文提出了一种基于全波电磁波数值仿真和等效电路理论相结合精确提取介质中的等效电路模型的方法通过对比方环型等效电路理论公式, 验证了等效电路模型提取的可行性并就结构尺寸介质材料参数以及电磁波入射角度对圆环型缝隙等效电路参数的影响进行了详细分析和研究该方法计算量小, 物理过程直观, 适用于介质中二维结构任意形状等效电路分析, 分析结构较为准确, 为理论分析以及快速设计提供了一种可行研究方法, 大幅提高了高性能复杂的设计效率下一步将开展基于等效电路理论设计的理论研究及实物验证工作参考文献 : [ 1 ] MUNK B A. Frequency elective urface:theory an ein[m]. New York:John Wiley& Son, 2. [ 2 ] 崔轩, 田浩, 周忠祥. 基于频率选择表面的太赫兹波调制模拟 [J]. 太赫兹科学与电子信息学报, 216,14(2): (CUI Xuan,TIAN Hao,ZHOU Zhonxian. THz moulation fahione with Frequency Selective Surface[J]. Journal of Terahertz Science an lectronic Information Technoloy, 216,14(2): ) [ 3 ] CHN C C. Tranmiion throuh a conuctin creen erioically with aerture[j]. I Tranaction on Microwave Theory & Technoloy, 197,18(2): [ 4 ] MITTRA R,CHAN C H,CWIK T. Technique for analyzin Frequency Selective Surface[J]. Proceein of the I, 1988,76(12): [ 5 ] 刘小明, 俞俊生, 陈晓东. 太赫兹波段频率选择表面的设计和测试 [J]. 太赫兹科学与电子信息学报, 215,13(6): (LIU Xiaomin,YU Junhen,CHN Xiaoon. Dein an meaurement of Frequency Selective Surface[J]. Journal of Terahertz Science an lectronic Information Technoloy, 215,13(6): ) [ 6 ] HARMS P,MITTRA R,KO W. Imlementation of the erioic bounary conition in the finite-ifference time-omain alorithm for tructure[j]. I Tranaction on Antenna an Proaation, 1994,34(9): [ 7 ] ANDRSON I. On the theory of elf-reonant ri[j]. Bell Sytem Technical Journal, 1975,54(11): [ 8 ] LUUKKONN O,SIMOVSKI C,GRANT G,et al. Simle an accurate analytical moel of lanar ri an hih-imeance urface comriin metal tri or atche[j]. I Tranaction on Antenna an Proaation, 28,56(6): [ 9 ] LANGLY R,PARKY. quivalent circuit moel for array of quare loo[j]. lectron Letter, 1982,18(7): [1] 张强. 天线罩理论与设计方法 [M]. 北京 : 国防工业出版社, 213. (ZHANG Qian. Raome theory an ein metho[m]. Beijin:National Defene Inutry Pre, 213.) [11] 刘晓春. 雷达天线罩电性能设计技术 [M]. 北京 : 航空工业出版社, 217. (LIU Xiaochun. Raome electrical erformance ein technoloy[m]. Beijin:Aviation Inutry Pre, 217.) [12] LANGLY R,PARKY. quivalent circuit moel for array of quare loo[j]. lectron Letter, 1982,18(7): [13] LUUKKONN O,SIMOVSKI C,GRANT G,et al. Simle an accurate analytical moel of lanar ri an hih-imeance urface comriin metal tri or atche[j]. I Tranaction on Antenna an Proaation, 28,56(6): [14] JOUMAYLY M A,BHDAD N. A eneralize metho for yntheizin low-rofile ban-a Frequency Selective Surface with non-reonant contitutin element[j]. I Tranaction on Antenna an Proaation, 21,58(12): [15] JOUMAYLY M A,BHDAD N. A new technique for ein of low-rofile, econ-orer,bana Frequency Selective Surface[J]. I Tranaction on Antenna an Proaation, 29,57(2): [16] L C K,LANGLY R J. quivalent-circuit moel for Frequency Selective Surface at oblique anle of incience[j]. I Proceein, 1985,132(6): [17] 王义富, 陈毅乔. 多层介质频率选择表面的等效电路分析方法 [J]. 电讯技术, 217,57(8): (WANG Yifu,CHN Yiqiao. An analyi metho for equivalent circuit of Frequency Selective Surface in multilayer ubtrate[j]. Telecommunication nineerin, 217,57(8): ) 作者简介 : 王义富 (1985-), 男, 湖北省黄石市人, 博士, 工程师, 主要研究方向为天线设计频率选择表面和电磁带隙材料等. wyifu198592@163.com.

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