评述 局域表面等离激元* 邵磊 1 阮琦锋 1 王建方 1 林海青 2 (1 香港中文大学物理系 (2 北京计算科学研究中心 香港) 2013 11 18 收到 email jfwang@phy.cuhk.edu.hk DOI 10.7693/wl20140501 北京 100084) Localized surface plasmons SHAO Lei1 RUAN Qi-Feng1 WANG Jian-Fang1 LIN Hai-Qing2 (1 Department of Physics The Chinese University of Hong Kong Shatin Hong Kong SAR China) (2 Beijing Computational Science Research Center Beijing 100084 China) 摘 要 局域表面等离激元使得贵金属纳米颗粒具有丰富的光学性质 其应用涵盖 能源 生物医学 安全 信息 超材料等诸多领域 文章简要介绍局域表面等离激元的基本 性质 贵金属纳米结构中的局域表面等离激元共振耦合以及具有局域表面等离激元特性的贵 金属纳米结构的一些重要应用 关键词 Abstract 局域表面等离激元 贵金属纳米结构 表面等离激元耦合 光场局域 Noble metal nanostructures possess rich optical properties due to their localized surface plasmon resonances, which can be excited by electromagnetic waves. Their unique plasmonic properties can be employed in various applications, such as renewable energy, biomedical science, national security, food safety, information technology, and metamaterials. In this article, we briefly review the properties of localized surface plasmons, plasmon coupling in noble metal nanostructures, and some of their important applications. Keywords localized surface plasmons, noble metal nanostructures, surface plasmon cou- pling, electromagnetic field confinement 1 引言 长尺度相当的空间中 衍射极限限制了光场的聚 焦区域的大小 同时也限制了光学显微技术的精 把光场的能量集中到一个很小的区域可以显 度 如果把光场的能量聚焦到一个远小于波长的 著地增强光和物质的相互作用 在这种条件下 尺度 不仅可以产生强场 而且可以大大促进光 我们可以很容易观测到物质的一些非线性光学效 学显微技术的发展 但是如何进一步聚焦光场 应 强光还可以诱导物质的物理化学变化 在使 呢 局域表面等离激元提供了一个解决办法(见图 用凸透镜等光学元件(见图 1(a))聚焦光场时 不可 1(c) (e))[1] 具有局域表面等离激元特性的金属 避免会遇到一个瓶颈 那就是光的衍射极限 图 纳米颗粒可以把光场聚焦或局域到远小于波长的 1(b)给出了透镜汇聚平行光后由于衍射产生的艾 纳米尺度空间内 里斑的能量分布 光场的能量被聚焦在一个与波 * 香港研资局优配研究基金(批准号 CUHK401511) 国家自然科学 海外及港澳学者合作研究基金(批准号 21229101)资助项目 290 表面等离激元起源于金属(或高掺杂半导体) 纳米结构中类自由电子在外电磁场激发下 电子 运动与电磁场互相激励产生的共谐振荡 类似于
声子是晶体中原子集体振荡运动的量子 化描述 表面等离激元(或称为电浆子) 是电子及电磁场的共谐振荡量子化后的 准粒子 表面等离激元携带有相应的准 动量和能量 在金属薄膜和介质的界面 处 表面等离激元可以沿着界面传播(见 图 2(a)) 传播的距离决定于材料本身由 于电子共谐振荡而产生的欧姆损耗 这 类表面等离激元被称为传导表面等离激 元 其具体描述可以参见童廉明与徐红 星研究员发表在 2012 年第 9 期 物理 上的专题文章 [2] 在另外一种情况下 如果把金属制备成纳米颗粒 电子的共 谐振荡受制于纳米颗粒几何形状所产生 的边界条件 电子谐振在特定的波长处 图1 (a)透镜聚焦平行光的示意图 (b)600 nm 的光经过凸透镜聚焦产 生的艾里斑的能量分布 透镜直径和焦距都为 2 cm (c)贵金属纳米颗 粒示意图 (d)直径 30 nm 长度 60 nm 的金纳米棒在其纵向共振波长 (560 nm)处局域光场的能量分布 颜色条下面的数字表示对数坐标下的 与激发其的电磁场产生共振 这样的共 相对电场场强数值(局域电场场强相对于激发光场强的比值)[1] (e)为(d) 振称为局域表面等离激元共振 正是由 中虚线框的放大图 于表面等离激元的激发 各种形状的金 属纳米颗粒(如胶体金)才会在液体或玻璃中呈现 金属结构的尺寸 材料以及外界介电环境 可调 出五彩斑斓的颜色 范围广 可选择性地散射和吸收不同频率的光 不管是传导的还是局域的表面等离激元 其 这些优势促使局域表面等离激元被人们广泛地研 特性都与材料密切相关 对特定的材料而言 其 究 本文将不再探讨传导表面等离激元 而是侧 类自由电子/载流子的浓度和迁移率以及带间跃迁 重于介绍局域表面等离激元的性质 耦合以及它 对载流子的阻尼是显著影响其表面等离激元特性 们的应用 的三个因素(见图 2(b)) 再综合考虑材料的化学 [3] 稳定性 金 银等贵金属及其合金在可见光频段 2 局域表面等离激元的基本性质 是表面等离激元的良好载体 在实际应用中 传导表面等离激元与局域表 2.1 局域表面等离激元的理论处理 面等离激元各有优势 传导表面等离激元可以用 于制备新型亚波长波导 但受制于材料 其传播 值得庆幸的是 尽管表面等离激元是对电子 距离一般有限 局域表面等离激元可以把电磁场 及电磁场的量子化描述 在一般情况下 当考虑 的能量限域在一个很小的尺度 为研究光与物质 的结构特征尺寸不小于 10 nm 时[5 7] 经典的麦克 的相互作用(如非线性光学)提供良好的体系 尤 斯韦方程组即可对表面等离激元给出很准确的描 为值得注意的是 传导表面等离激元受制于其色 述 当颗粒尺寸小于 10 nm 时 量子限域效应开 散关系 无法被从空气中直接入射到金属薄膜表 始起作用 [5] 当颗粒间距小于 0.5 nm 时 量子隧 面的光直接激发 这类表面等离激元必须借助额 穿效应对等离激元的影响便不可忽略[6 7] 由于局 外的结构或装置来满足其波矢匹配条件才能被激 域表面等离激元描述的是金属纳米颗粒对电磁场 [4] 发起来 与传导表面等离激元相比 局域表面 的响应 因此它与小颗粒对电磁场的吸收和散射 等离激元的激发就比较容易 其共振频率取决于 问题密切联系在一起 对小颗粒散射/吸收的理论 291
评述 因子的函数 由于贵金属介电常数的 实部在光频处一直是负值 当它与周 围环境的介电常数在某些波长处满足 特定代数关系时 贵金属纳米颗粒的 电子发生共谐振荡即与外场达到共 振 在准静态近似下 球形和椭球形 的颗粒的极化强度可以被解析地求 出 当金属结构具有更复杂的形状或 是在准静态近似失效的情形下 我们 必须借助于数值计算的方法来求解纳 米结构的电磁场响应 常用的数值计 算方法或是在频域或是在时域对问题 进行分析 在频域进行模拟计算的主 要 有 离 散 偶 极 近 似 方 法 (discrete dipole approximation method) T 矩阵方 法(T-matrix method) 有限元方法(finite element method) 和 边 界 元 法 (boundary element method) 在时域进 行模拟计算的方法主要是有限时域差 分 方 法 (finite-difference time-domain method) 目前比较常用的是有限时 域差分方法 市场上也已经有很成熟 图2 (a)金属薄膜上的传导表面等离激元和金属纳米颗粒上的局域表面等 离激元的示意图 波浪形红线仅代表电子气振动 不代表波长大小 (b)能 的商用软件[10]来实现基于有限时域差 分方法的电磁学模拟 够承载表面等离激元的材料 椭球代表该材料在所处的光谱区域有较高的 带间损耗 球形代表低的带间损耗[3] 2.2 局域表面等离激元的特性 研究归结为求解特定边界条件下的麦克斯韦方程 正如我们上面提到的 对小颗粒表面等离激 组 早在 1908 年 米氏(Mie)便给出了单色平面 元的求解是求解特定边界条件下的麦克斯韦方程 波球体散射/吸收的解析解 在后续的研究中 这 组 正因如此 改变颗粒的形状/大小(即边界条 一解析解被拓展到球体核壳结构 椭球结构 甚 件)或颗粒的材料/周围介质(即物质的介电响应) 至多个球的结构 关于米氏理论的详细推导 大 可以显著改变颗粒的表面等离激元响应 自 2003 家可以参阅玻恩和沃尔夫合著的 光学原理 一 年左右开始 使用化学方法生长贵金属纳米颗粒 [8] 书 如果纳米颗粒的尺寸远小于波长 我们也 的技术取得了长足的进展 到现在为止 化学家 可以应用准静态近似 将小颗粒的散射/吸收问题 和材料学家们已经可以精细地调控贵金属纳米颗 简化成求解小颗粒在均匀电场中的极化问题 计 粒的尺寸和形状 人们已经可以用湿化学方法在 算出颗粒的极化强度 即可求解它对电磁场的吸 溶液中生长出金和银的纳米球 纳米立方体 纳 收和散射 [9] 对于一定形状的颗粒 其极化强度 米棒 纳米双锥 纳米三角板/六角片 纳米多面 可以表达成金属和环境的介电常数以及颗粒几何 体(八面体 十六面体 二十四面体等) 纳米星 292
星 以及不同金属的核壳结构 [11] 这些形貌的调 化 而能量较低的纵向表面等离激元共振峰的波长 控技术已经相当成熟 而且部分已经被初步商业 随纳米棒长径比的增加而发生显著红移(见图 3 化 目前 针对表面等离激元领域日益增长的对 (g) (i)) 因为实验中金纳米棒的直径调控范围要 金属纳米材料的需求 国内外都有公司提供高质 比长度调控范围小得多 通过调控金纳米棒的长 量的贵金属纳米颗粒 如香港的 NanoSeedz 美 径比 我们可以把纵向表面等离激元共振波长从 国的 Nanopartz 和 Sigma Aldrich 公司等等 可见波段一直调控到近红外波段 [12 14] 不 同金属组分 形状 大小的纳米颗粒具有截然不 除了共振波长容易通过化学合成方法进行调 同的局域表面等离激元性质 典型的例子就是金 控外 局域表面等离激元另一个振奋人心的性质 纳米球和纳米棒(见图 3) 金纳米球局域表面等离 就是它赋予了贵金属纳米颗粒巨大的散射/吸收截 激元的偶极共振模式随其直径的增加而不断红 面 [1] 散射/吸收截面定量地描绘了光与颗粒相互 移 当球大到一定程度 其表面等离激元的高极 作用的强弱 我们可以想象 颗粒所在处有一块 [15] 矩共振模式也可被观测到 随着金纳米球尺寸 三维空间区域 只有经过这个特定区域的光子才 的增大 金纳米球显现出不同的散射/吸收特性 会被散射/吸收 散射和 吸 收 的 总 和 称 为 消 光 因此其胶体溶液显现出不同的颜色(图 3(a) (f)) 图 4 简要地对比了 4 种常见的纳米级物体的消光 对于金纳米棒而言 它有两个偶极的局域表面等 截面 可以看出 4 种物体中只有贵金属纳米晶 离激元共振模式 分别对应于电子沿棒的长 短 具有比自身物理截面更大的光学消光截面 值得 轴方向的谐振 我们称之为纵向和横向的表面等 注意的是 原子/离子 有机染料分子 半导体 离激元共振模式 其中纵向表面等离激元的共振 量子点的吸收截面一般比散射截面大几个数量 [16] 能量较低 随着长径比的增加 金纳米棒沿 级 因而吸收占据主导地位 而对于贵金属纳 长 短轴的极化强度随波长的依赖关系也随之改 米晶 吸收和散射都很重要 并在不同领域中 变 一般在实验中我们观察到能量较高的横向表 各有不同的应用 面等离激元共振峰的波长几乎不随纳米棒长径比变 局域表面等离激元对周围介质的灵敏响应同 图3 金纳米球/ 棒的表面等离激 元 特 性 [15, 16] 左 栏图分别展示了 不同直径的金纳 米球的透射电子 显微镜照片((a) (d)) 胶 体 溶 液 的照片(e)和它们 的 消 光 光 谱 (f) 右栏图分别展示 了不同长径比的金 纳米棒的示意图 (g) 胶体溶液的 照片(h)和它们的 消光光谱(i) 293
评述 波长的变长而增加 在实际应用中 我们可以通过测量局域表面等离激元 的消光/散射信号来监测贵金属纳米 颗粒附近的介电环境 从而制成高灵 敏度的化学/生物传感器 局域表面等离激元的另一项深具 应用潜力的性质就是它有极高的光热 转换效率[16] 贵金属纳米颗粒将吸收 的光能转化为电子谐振的动能 继 而通过晶格对电子的散射把这一能 图4 量转化为晶格的振动能 晶格振动 4 种纳米级物体的光学消光截面对比[1](LSP 为局域表面等离激元) 的热能可以进一步传递到周围环境 从 而 升 高 环 境 的 温 度 ( 见 图 5(d)) 贵金属纳米颗粒的小体积使得加热 可以只局域在一个亚微米的空间 突破了传统加热方法很难局域化的 缺点 同时由于在共振波长处 贵 金属纳米颗粒的光吸收截面大大超 过其物理截面 所以它们具有很强 的光热转换能力 对于一种贵金属 纳米颗粒而言 当入射光的波长接 近它的局域表面等离共振峰时 其 光热转换效果最佳(见图 5(e)) 对不 图5 金纳米棒局域表面等离激元对介质折射率的响应((a) (c))以及它的光 热转换特性((d) (f))[16] 同的贵金属纳米颗粒 它们的光 热转换效率决定于各自表面等离 样引人关注(图 5(a) (c)) 定性地看 当增大周 激元的辐射衰减(散射)和非辐射衰减(吸收)的相 围介质的折射率(介电常数)使贵金属纳米颗粒被 对大小 因而也取决于颗粒的大小 形状和组 激发时 周围的介质中会诱导出更多的极化电荷 分 我们研究小组已经从实验和理论上阐明了光 来屏蔽金属纳米颗粒内部电子振荡的库仑回复 热转换效率随颗粒尺寸减小而增大的变化规律 力 减小的库仑回复力最终会导致表面等离激元 (见图 5(f))[16] 随着颗粒尺寸的减小 表面等离激 共振频率的降低 即共振波长的红移 以金纳米 元非辐射和辐射衰减的比值变大 更多的光被颗 棒为例 当它分散在具有不同折射率的溶液中 粒吸收从而转化为热 而不是被散射出去 贵金 时 我们可以从计算所得的消光谱中清楚地看出 属纳米颗粒的光热转换性质促使它在癌症热疗 这种红移效应(见图 5(b))[16] 对金纳米棒的纵向表 药物释放 蒸汽制备等应用中具有独特的优势 面等离共振峰而言 其波长移动在一定范围内正比 于介质折射率的变化 当纵向表面等离共振波长在 3 局域表面等离激元的耦合 可见光区域内 折射率每增大 1 个单位会引起 150 300 nm的纵向等离共振峰红移(见图5(c)) 并 当贵金属纳米颗粒聚集在一起的时候 它们 且纵向表面等离共振峰对折射率的灵敏度随共振 的电子谐振由于强烈的电磁相互作用而耦合在一 294
起 从而形成新的局域表面等离激元共振模式[17, 18] 对称性 比如不同几何形状或材料的贵金属纳 这种表面等离激元的共振耦合带来了两大新的特 米颗粒耦合 引入衬底破坏空间对称性等等(见 性 其一是纳米颗粒聚集体的光谱响应迥异于单 图 6(f)) [22 24] 我们还可以观测到不同等离共振模 体的响应(见图 6(a) (b)) 其二 电磁场能量被 式之间的干涉效应(类似于两个弹簧振子之间的耦 极大地会聚到耦合结构的隙缝处 如图 6(c)所 合) 超辐射模式和次辐射模式之间的相消干涉非 示 当两个金纳米棒靠近到相距只有1 nm时 它们 常类似于原子物理中观测到的 Fano 共振效应 也 的局域表面等离激元发生共振耦合 两个纳米棒 即一对竞争的光通道之间的量子力学共振或干涉 中间空隙处电场强度的增强倍数可达 10 以上 所产生的光学失真[25] 我们称这种相消干涉为 Fa- 比单个金棒的电场强度的最大值大了几乎两个数 no 干涉 选取特定的结构 这种干涉效应可以导 量级(见图 1(e)) 大部分的电磁场能量被局域在 致在特定的波长处这些纳米结构对光的吸收和散 一个只有几纳米的狭小空间内 射全部降低到一个很小的值 也即电磁感应透明 3 [18] [1] 贵金属纳米颗粒聚集体产生新的等离激元共 现象(electromagnetically induced transparency) 振模式并导致复杂的光谱响应 这些复杂现象可 以用一个类似于原子杂化轨道理论的模型来理 解 2003 年 Nordlander 和 Halas 小组提出了这一 模型[19] 大大简化了对局域表面等离激元共振耦合 的理解 如图 6(d)所示 当两个金纳米棒聚集在一 起时 由于空间构型的差异 它们可以有两种耦 合方式 一种是头碰头的类似于原子外层 p 轨道电 子的σ杂化 另一种是肩并肩的类似原子外层p轨道 电子的π杂化[16] 每种耦合方式都给出两个新的能 级轨道 即成键轨道和反键轨道 能量高的反键轨 道由于对应体系总偶极矩为零 所以一般很难被光 场激发 成键轨道则很容易被外场激发 我们把总 偶极矩为零或偶极耦合减弱的模式称作次辐射模 式(subradiant mode) 总偶极矩加强的模式称为超 辐射模式(superradiant mode) 前者一般是窄频模 式 寿命长 难以被外场激发 后者一般是宽频模 式 寿命短 易被外场激发 需要强调的是 当耦 合的体系更为复杂时 杂化轨道模型仍然适用 除了以上提到的光谱变化和更强的光场局域 能力外 局域表面等离激元耦合还可以让我们观 测到一些新的物理现象 在外场的激发下 耦合 图6 局域表面等离激元的共振耦合 (a) (b)分别为单个 金纳米棒和两个共振耦合的金纳米棒的散射光谱[18] (c)两 个共振耦合的金纳米棒周围的电磁场能量分布[18] (d)理解 的贵金属纳米结构不仅可以呈现电偶极矩模式 表面等离激元耦合的轨道杂化模型(其中σ和σ*分别代表σ成 满足特定条件时还可以产生交变的环形电流 即 键和反键杂化的耦合方式 π和π*分别代表π成键和反键杂 磁偶极矩模式(见图 6(e))[20, 21] 这种光频的人造磁 化的耦合方式)[16, 19] (e)共振耦合的金属纳米颗粒的光频电响 应和磁响应 [20] (Einc 和 Hinc 分别表示入射光的电场和磁场方 偶极矩 相当于改变了宏观介质的磁导率 对正 向) (f)对称性破缺对表面等离激元共振耦合的影响以及 在如火如荼发展的超材料(metamaterials)领域具 Fano 共振效应(ω1 ω2 分别代表两个弹簧振子的振动频率 有重大意义 当耦合体系中引入一定程度的不 v12 是两个弹簧振子的相互作用常数)[22 24] 295
评述 光场的能量在空间上聚焦到一个很小的纳米尺度 4 具有局域表面等离激元的金属纳米 颗粒的应用举例 的范围 从而带来巨大的电磁场增强 它还能够 在纳米尺度上控制光能量的传输 因而可广泛应 用于光电器件制造 成像 检测 安全 以及能 局域表面等离激元具有极大而可控的吸收和 源 环境保护 生物医学等各个领域 在这里我 散射性质 对环境具有很敏感的响应 可以把 们简要地列出一些局域表面等离激元的重要应用 在能源研究领域 局域表面等离激元由于其 独特的光学特性 可以有效地利用太阳能 首 先 光可以直接激发金属纳米颗粒的局域表面等 离激元 等离激元衰减时可以激发出高能量的电 子 这些电子被称为热电子 部分热电子的能量 可以高到足以越过金属 半导体间的肖特基结而 进入半导体的导带或直接注入临近的金属催化剂 或参加化学反应的分子中 从而用来驱动化学反 图7 局域表面等离激元在利用太阳能研究方向的应用 (a)局 域表面等离激元激发的热电子用于驱动光解水反应[26] (b)和(c) 应的进行 目前科学家们已经实现了利用表面等 为局域表面等离激元用于提高薄膜太阳能电池的效率 (d)局 离激元激发出的热电子来进行光解水(见图7(a))和 域表面等离激元用于收集光能直接把常温的水变成蒸汽[31] 光驱动有机合成化学反应[26 28] 其次 由于局域表 [29] 面等离激元可以把光场的能量局域到金属纳米颗粒的 周围 它们可以显著提高金属纳米颗粒周围的半 导体对光的吸收效率 局域表面等离激元会聚的 光场能量能够激发更多的带间跃迁电子 因而它 既可以用于促进化学反应 又可用来提高半导体 薄膜太阳能电池的光电转换效率(图 7(b) c)) [29] 第三 局域表面等离激元使得贵金属纳米颗粒具 有极高的光热转换效率 这一光热转换一方面可 以局域加热周围环境 加快化学反应速率 [27] 另 一方面由于大量的热量无法迅速扩散 金属纳米 颗粒周围的水被很快加热 生成高温蒸汽 [30 31] 而整个溶液温度几乎没有升高 因此很少的能量 即可产生大量的高温蒸汽 收集这些高温蒸汽可 以充分利用太阳能来消毒杀菌和净化饮用水 甚 至可以发电 以驱动一些小型电子设备运行 在食品安全 生物化学检测以及生物医学领 域 具有局域表面等离激元特性的金属纳米颗粒 也具有广泛的应用空间 由于贵金属纳米颗粒局 图8 局域表面等离激元在食品安全 生物化学检测以及 生物医学领域的应用 (a)金属纳米颗粒用作易变质产品 域表面等离激元共振发生在可见光波段 我们可 保质期的变色指示剂 [32] (b)金属纳米颗粒用于生物体内 以利用贵金属纳米颗粒本身的结构改变所带来的 成像 药物输运以及光热治疗 [33] (c)和(d)分别为金属纳 的颜色变化来追踪环境的变化 例如利用金纳米 米颗粒用于放大光学信号[34]及生物检测[37] 棒上包覆银的温控动力学变色过程来实时评估牛 296
奶中细菌的繁殖过程 从而做追踪并指示牛奶在 其运输和储存过程中是否变质(见图 8(a))[32] 局域 表面等离激元带来的金属纳米颗粒优异的散射特 性和在生物透明窗口(650 900 nm)的光热转换 特性 使金属纳米颗粒能够在生物组织中同时 具有成像 光温热疗法的光吸收剂以及药物输运 载体的功能(见图 8(b))[33] 贵金属纳米结构的局域 光场能量会聚 电场增强的特性可以改变其周围 的光场态密度 从而显著增强周围光学物质的光 信号(例如拉曼信号[34] 分子或半导体量子点的荧 光信号 [1, 35] 稀土纳米颗粒上转换发光信号)强度 (见图 8(c))[36] 局域表面等离激元对环境的敏感响 应以及电场局域特性还可使贵金属纳米结构成为 良好的生物检测试剂[37] 在提高光电器件集成度的研究中 局域表面等 离激元显现出无与伦比的优势 贵金属纳米颗粒独 特的光学性质使其作为光存储材料时不仅能尽量利 用其体积小的三维空间分辨优势 还可以增加波长 和偏振方向这两个新维度[38 39] 不同波长 不同偏 振的光可以写入不同的信息(见图 9(a)) 所以金属 纳米颗粒可以具有比传统的高分子材料存储密度 图9 局域表面等离激元在其他光学领域中的应用 (a)金属纳 更高的信息 成为一种五维存储材料 贵金属纳 米颗粒用作高密度光学存储介质[38 39] (b)局域表面等离激元在 米结构巨大的电场增强效应可以充分发挥其非线 非线性光学(如高次谐波辐射)领域的应用[40] (c)金属纳米颗粒 性光学特性 例如利用一层很薄的金属结构层就 阵列形成的八木(Yagi-Uda)纳米天线 [41] (d)金属纳米颗粒阵列 制备高集成度 广探测范围的光电检测器[42 43] 可以产生高频的光学信号(见图 9(b)) 相互耦合 [40] 的贵金属纳米结构亦可作为纳米天线 控制光场 特性的金属纳米结构的研究还在不断地深入 很 能量在亚微米尺度定向传递(见图 9(c)) 从而为 多局域表面等离激元带来的新现象还没有被完全 集成光电路的发展铺平道路 局域等离激元衰减 理解 比如局域表面等离激元对化学反应驱动的 时激发出来的高能量热电子可以隧穿贵金属 半 具体机制 量子效应对局域表面等离激元性质的 导体间的肖特基结 从而使贵金属 半导体纳米 影响 一些局域表面等离激元产生的新电磁模式 结构用于制造宽工作波段 高集成度的光电探测 等等 相关的研究方兴未艾 对与局域表面等离 器(见图 9(d)) 激元密切联系的应用的探索也在不断地向前推 [41] [42 43] 以突破传统的半导体光电探测 器在红外波段响应弱 成本高的限制 进 比如利用贵金属纳米颗粒来做肿瘤热疗 开 发新型的小型而超灵敏的生物检测设备 设计廉 5 结束语 价的高集成度的光电器件和光学线路等等 整个 局域表面等离激元的研究发展还处在一个中间阶 本文简要介绍了局域表面等离激元的特性 段 仍需要进行大量的研究工作 因此 这个研 耦合及其相关应用 目前由于探测技术的提高和 究领域为有志的青年学者提供了一个恣意挥洒的 纳米加工技术的发展 对具有局域表面等离激元 舞台 在这个领域耕耘必然会大有作为和收获 297
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